Введение в физику и моделирование фотонных кристаллов

часть общей информации о свойствах фотонного кристалла.
Она представлена множеством

собственных состояний или собственных частот бесконечной периодической структуры.

резонансной частотой структуры. Так как фотонный кристалл - бесконечная периодическая

структура, то появляется много отражений Френеля на поверхностях раздела носителей.

Усиление и ослабление за счет интерференции между прямыми и обратными волнами вызывает или прохождение, или отражение излучения.

величине волнового вектора излучения.
Независимо от размерности фотонного кристалла, зонная

структура представляется обычно 2-D графиком.
Пример такой зонной структуры для 1-D фотонного кристалла дан на рисунке.

оси представлены резонансные частоты среды.
Рассмотрим случай, когда излучение с

частотой ω1 падает на фотонный кристалл.
Если оно проникает в структуру, то обладает точным волновым вектором, который разрешен в структуре. Значение такого волнового вектора может легко быть найдено из зонной структуры.

Из рис. можем видеть, что значение волнового вектора k 1 соответствует частоте излучения ω1.
Обладая этим волновым вектором, излучение распространяется через структуру.

частотном диапазоне, для которого нет дозволенных реальных волновых векторов.
Известно,

что значение волнового вектора k2 может быть комплексным. Мнимая часть волнового вектора соответствует или затуханию излучения или усилению.
В нашем случае это соответствует затуханию и означает, что излучение с частотой ω2 будет отражено от структуры. Однако, затухание имеет конечное значение, излучение проникнет в структуру на некоторое расстояние.

зонной структуры.

А именно, периодическая среда обладает разрешенными и запрещенными

частотными диапазонами. Излучение распространяется в структуре только в пределах разрешенных частот. Иначе, оно будет отражено.

основной вопрос для понимания основных принципов оптического распространения волн в

волноводах и работе многих других пассивных и активных оптических устройств.

Теоретические модели оптической среды

Обсуждение основных принципов волновой оптики должно состоять из следующих вопросов:
какова оптическая среда и какие свойства имеет среда;
как оптическая среда влияет на электромагнитное поле;
как описать электромагнитное поле и его взаимодействие с оптической средой

взаимодействия со светом.
(электронная плотность)

В оптических устройствах и оптических структурах

толщина слоев в случае многослойной структуры или размера элементов в случае фотонных кристаллов может быть сопоставимой с длиной волны.
В таком случае взаимодействие света со средой может иметь различные эффекты, такие как прозрачность, полное или частичное отражения и рефракция.

В оптических средах, используемых в технологии световых волн, интервал между атомами имеет порядок 1÷10Å, который является малой величиной по сравнению с длиной волны света, который используется в оптической связи (их длины волны находятся в диапазоне 0.8 ÷1.6 μм).

равен нулю (q = 0).
Во всех системах отсчета скорость

фотона равна скорости света в вакууме (м = с).
Энергия фотона пропорциональна частоте электромагнитного излучения, квантом которого он является (Е = hv).
Импульс фотона равен отношению его энергии к скорости и обратно пропорционален длине волны

оптической среды описываются диэлектрической постоянной ε, проницаемостью μ и проводимостью

σ.

В особых случаях у оптической среды возникает нелинейная реакция на внешнее влияние. Нелинейные эффекты, такие как генерация второй гармоники, эффект Керра, солитоны и формирование вихрей, и т.д., играют все более важную роль в усовершенствовании оптоэлектроники и фотоники.

уравнений Максвелла является основой для анализа распространения света с точки

зрения волновой оптики. Волновая оптика обеспечивает решение задач распространения электромагнитных волн в световодах, а именно, определяя амплитуды электрических и магнитных составляющих оптического поля, а так же распределение его фаз и амплитуд в пространстве.
Если толщина ядра световода имеет порядок длины волны, то распространение может быть описано с несколькими модами, которые являются функциями параметров световода и длины волны света.

волны света, то можно использоваться приближенный метод для изучения распространения

света.

Геометрическая оптика или лучевая оптика используют методы геометрии, чтобы сформулировать законы оптики.

В геометрической оптике вводится понятие световых лучей, чтобы описать оптические явления. Пути распространения световых лучей в неоднородных и составных средах, выведены из так называемого уравнения эйконала.

Уравнение эйконала (др.-греч. (др.-греч. εἰκών) — это нелинейное дифференциальное уравнение в частных производных (др.-греч. εἰκών) — это нелинейное дифференциальное уравнение в частных производных, встречающееся в задачах распространения волн, когда волновое уравнение аппроксимируется с помощью теории ВКБ (др.-греч. εἰκών) — это нелинейное дифференциальное уравнение в частных производных, встречающееся в задачах распространения волн, когда волновое уравнение аппроксимируется с помощью теории ВКБ. Оно является следствием уравнений Максвелла (др.-греч. εἰκών) — это нелинейное дифференциальное уравнение в частных производных, встречающееся в задачах распространения волн, когда волновое уравнение аппроксимируется с помощью теории ВКБ. Оно является следствием уравнений Максвелла, и связывает волновую оптику (др.-греч. εἰκών) — это нелинейное дифференциальное уравнение в частных производных, встречающееся в задачах распространения волн, когда волновое уравнение аппроксимируется с помощью теории ВКБ. Оно является следствием уравнений Максвелла, и связывает волновую оптику с геометрической оптикой. Уравнение эйконала может быть представлено в форме:

излученный из точечного источника, может быть представлен как луч (световой

луч, показанный на рис. a) направленный из точечного источника под углом θ к оптическим осям z.

Этот угол θ соответствует волновому вектору β, который имеет тот же самый угол к оси (см. рис. b), и характеризуется направлением распространения волн под тем же самым углом θ и его фазой. Волновой вектор перпендикулярен поверхностям постоянной фазы волны распространения, которые отмечены концентрическими дугами с центром в точки S.

поля, которые колеблются с очень высокой частотой, порядка 1014 Гц.

Распространение этого поля описывается периодическими функциями.

Распространение энергии электромагнитной волны через вакуум реализуется электрическими и магнитными полями, которые обмениваются энергией, удовлетворяющей условиям Ампера и законам Фарадея. Изменения магнитного поля перпендикулярны электрическому полю.
Одночастотная электромагнитная волна создает гармонические колебания электрических и магнитных полей в пространстве. В любой фиксированной точке пространства амплитуда поля меняется с оптической частотой. Величина поля повторяет себя после одного периода колебания.

Волна повторяет себя в пространстве на интервале λ, называемым длиной волны, которая является фактически пространственным периодом волны. Обратная величина называется волновым числом.

Максвелла, которая дает временную зависимость электрических и магнитных полей и

их взаимодействия с оптической средой.
Прежде, чем обсудить распространение света в сложных оптических структурах, таких как фотонные кристаллы, рассмотрим его распространение в свободном пространстве.

Для носителя со свободными зарядами и с током, уравнения Максвелла имеют следующую форму

векторы электрических и магнитных полей, соответственно.
D и B -

диэлектрическое смещение и магнитная индуктивность.
Источники электромагнитного поля - плотность заряда ρ и плотность тока J.

которое получается, если взять дивергенцию от уравнения (*), использовать (**)

и соотношение

В случае непроводящей среды, такой как кварц или другой материал, используемый для распространения оптических волн в пассивных устройствах (оптическое волокно или планарный волновод), J = 0 и ρ = 0.

константы
P – электрическая поляризация среды, вызванная электрическим полем E в

среде;
М – магнитная поляризация среды.
Для оптических волокон М = 0 из-за немагнитной природы кварцевого стекла.

Произведение констант ε0 и μ0 равно

c = 3 · 108 м/с

электрическое поле в образце меньше, чем внешнее приложенное. Это подобно

твердому телу, которое создало свое собственное распределение заряда, то есть, оно становится поляризованным, так, чтобы оно создало электрическое поле, которое направлено против внешнего поля. Материалы, которые обладают такими свойствами, вызывают диэлектриками.

В однородной линейной и изотропной диэлектрической среде, которая рассматривается здесь, поляризация устанавливается обратно пропорционально направлению электрического поля E. В анизотропном материале поляризация и поле находятся не обязательно в том же самом направлении. Вообще, соотношение между E и P могут быть нелинейным. Хотя нелинейные эффекты в световодах заслуживают отдельного рассмотрения, они могут игнорироваться при описании оптоволоконных мод.

плотность энергии, связанная и с электрическими и магнитными полями. Количество

энергии переносимой через единицу площади описывается вектором

Вектор S вызывается вектором Пойнтинга.

Учитывая, что он выражается через векторное произведение магнитного и электрического полей, которые взаимно перпендикулярны, то S будет перпендикулярен плоскостям E, B и совпадать с направлением распространения волн.

нет никакой наведенной поляризации или тока. Другими словами, P и

J равны нулю. Поэтому, уравнения Максвелла приобретают вид

Эти четыре уравнения описывают взаимозависимость между E и H. Чтобы решить систему уравнений, можно выделить H и вывести уравнение только для E.

Взяв ротор от первого уравнения и используя материальные уравнения
получим

в вакууме

Подобное волновое уравнение может быть получено для магнитной составляющей

H, избавляясь E.

(x, y, z) является координатным вектором,
k = (kx, ky,

kz) является волновым вектором,
ω =2π/λ - угловая частота, а λ - длина волны.

Функции E+и E- описывают поведение волны в пространстве (аргумент k·r) и времени (аргумент ωt),

a+ и a- - амплитудные коэффициенты, зависящие от граничных условий.

распространения волны.

Модуль волнового вектора указывает волновое число.

Ориентация волнового

вектора указывает направление распространения волн.

Волновое число указывает число колебаний электрических и магнитных векторов на единицу пространства и измерено в м-1.

Компоненты волнового вектора соответствуют волновым числам в x, y и z направлениях следующим образом:

особый случай, когда kя = ky = 0.

В этом

случае параметр (k·r -ωt) сводится к:

Это означает, что волна E+ является волной, распространяющейся в положительном k направлении со скоростью ω/kx.

Точно так же E- представляет волну, распространяющуюся в отрицательном k направлении.

В общем случае, когда все компоненты волнового вектора являются ненулевыми, волна распространяет в k направления со скоростью света.

применения в решении для волнового уравнения в случае, когда у

поля есть только один компонент.

Это решение вызывают плоской волной. Этот случай описывается как

Здесь, электрическое поле имеет только один компонент в x-направлении и распространяется в направлении по оси Z.

Здесь, электрическое поле имеет только один компонент в x-направлении и распространяется в направлении по оси Z.

На рис. показана синусоидальная плоская волна в пространстве двух размерностей. Большая стрелка - волновой вектор, который определяет направление распространения волны, его ориентация перпендикулярна к волновому фронту.
Как и в случае сферической волны, волновые фронты плоской волны - поверхности постоянной фазы. В данном случае - плоскости, разделенные одной длиной волны. Время развития волны определяется аргументом (ωt).

Z

то волновые фронты – линии или поверхности постоянной фазы, и

уравнение, определяющее волновой фронт, является просто k •r = константа.

Для одномерного распространения света только вдоль оси X мы получаем скалярное волновое число

Подставляя решение для электрического поля

в и интегрируя по времени, получим:

Электрическое поле и магнитные поля перпендикулярны направлению распространения волны.