Разделы презентаций


Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратах

Содержание

Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратахЭлектродинамические силы в режиме трехфазного КЗ содержат четыре составляющие: 1) постоянную составляющую;2)периодическую составляющую, меняющуюся с двойной промышленной частотой от взаимодействия периодических составляющих тока; 3) непериодическую составляющую

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратах
Электродинамической стойкостью аппарата называется его способность

противостоять ЭДУ (механическим воздействиям), возникающим при прохождении сквозных токов КЗ. 
Она

выражается либо амплитудным значением тока iдин,
либо кратностью этого тока относительно амплитуды номинального тока Iном, т.е
kдин = iдин /√2 Iном.

Иногда действующим значением ударного тока за период после начала КЗ (Iуд).


Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратахЭлектродинамической стойкостью аппарата называется его способность противостоять ЭДУ (механическим воздействиям), возникающим при

Слайд 2Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратах

Электродинамические силы в режиме трехфазного КЗ

содержат четыре составляющие:
1) постоянную составляющую;
2)периодическую составляющую, меняющуюся с двойной

промышленной частотой от взаимодействия периодических составляющих тока;
3) непериодическую составляющую с частотой 50 Гц от взаимодействия периодической составляющей тока в одном проводнике и свободной составляющей в другом проводнике;
4) апериодическую составляющую от взаимодействия свободных составляющих тока. 
Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратахЭлектродинамические силы в режиме трехфазного КЗ содержат четыре составляющие: 1) постоянную составляющую;2)периодическую

Слайд 3Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратах
При КЗ развиваются значительные электродинамические силы

(механические напряжения), которые могут: деформировать или разрушить обмотки; токоведущие части

и опорные конструкции ЭА; изоляторы, с помощью которых проводники укреплены к заземленным частям аппарата и др. 

Электродинамические силы пропорциональны квадрату тока и могут превысить более чем в 4000 раз соответствующие нормальные значения. В сильноточных аппаратах электродинамические силы могут достигать десятков тысяч Ньютон.

Влияние электродинамических сил при включении на существующее короткое замыкание сказывается в большей степени, чем при отключении.

Электродинамические усилия (ЭДУ) в электрических аппаратахПри КЗ развиваются значительные электродинамические силы (механические напряжения), которые могут: деформировать или

Слайд 4Методы расчета электродинамических усилий
ЭДУ определяется как результат взаимодействия проводника с

током и магнитного поля (индукции) по правилу Ампера.

Применяется тогда, когда можно определить аналитически индукцию в любой точке проводника, для которого необходимо определить силу (F).
2. Основан на использовании энергетического баланса
системы проводников с током, т.е. на изменении запаса магнитной энергии токоведущего контура.
Применяется тогда, когда известны аналитические зависимости (формулы), связывающие индуктивность и взаимоиндуктивность контуров с их геометрическими параметрами, т.е. в витках и катушках ЭА.
Методы расчета электродинамических усилийЭДУ определяется как результат взаимодействия проводника с током и магнитного поля (индукции) по правилу

Слайд 5Первый метод
Направление ЭДУ, действующего на элемент с током
dF =

i dl х B = iBdlsinβ
На элементарный проводник длиной dl,

с током i, находящийся в магнитном поле с индукцией В, созданной другим проводником действует усилие

β – угол между векторами элемента dl и индукцией B, измеряемый по кратчайшему расстоянию между ними. За направление dl принимается направление тока в элементе.

B определяется по закону Био-Савара-Лапласа.


При β=900 F = = В*I*L

Первый методНаправление ЭДУ, действующего на элемент с током dF = i dl х B = iBdlsinβНа элементарный

Слайд 6Закон Био-Савара-Лапласа
Индукция в точке М, создаваемая током, проходящим по всему

проводнику l2

Закон Био-Савара-ЛапласаИндукция в точке М, создаваемая током, проходящим по всему проводнику l2

Слайд 7Второй метод
Направление ЭДУ, действующего на элемент с током
dW /dx

> 0, т.е. сила F, действующая на токоведущие части, направлена

так, чтобы электромагнитная энергия системы возрастала.

Сила взаимодействия двух взаимосвязанных контуров

Энергия для двух контуров

Второй методНаправление ЭДУ, действующего на элемент с током dW /dx > 0, т.е. сила F, действующая на

Слайд 8Электродинамические силы между параллельными проводниками бесконечной длины
l – длина участка;

а – расстояние между проводниками с токами i1 и i2

Электродинамические силы между параллельными проводниками бесконечной длиныl – длина участка; а – расстояние между проводниками с токами

Слайд 9ЭДУ между параллельными проводниками
Если
k =
тогда

ЭДУ между параллельными проводникамиЕслиk =тогда

Слайд 10ЭДУ между параллельными проводниками
Для 2-х проводников разной длины l1 ≠

l2 с любым сдвигом


ЭДУ между параллельными проводникамиДля 2-х проводников разной длины l1 ≠ l2 с любым сдвигом

Слайд 11 Круглая и кольцевая формы сечения проводников не влияют на ЭДУ,

т.к. магнитные силовые линии вокруг проводников представляют собой окружности и

можно считать, что ток сосредоточен в геометрической оси проводника.
Поверхностный эффект в проводниках круглого сечения не сказывается на ЭДУ, а эффект близости, смещающий токи в проводниках, вызывает увеличение ЭДУ при встречных токах и уменьшение – при согласованных.
Круглая и кольцевая формы сечения проводников не влияют на ЭДУ, т.к. магнитные силовые линии вокруг проводников представляют

Слайд 12При прямоугольной форме сечения размеры влияют на ЭДУ, т.к. магнитные

силовые линии около провод-ников являются не окружностями, а овалами. Это

влияние учитывается с помощью кривых Двайта, по которым находится коэффициент формы kф, после чего ЭДУ находится по формуле

Fx = 10-7i1i2 kkф

При прямоугольной форме сечения размеры влияют на ЭДУ, т.к. магнитные силовые линии около провод-ников являются не окружностями,

Слайд 13ЭДУ, действующие на перемычку (900)
При h → ∞
Сила, действующая на

dx
dFx = iBxdx
Индукция от проводника h → ∞ в

точке на расстоянии х от его оси
Bx = μ0i /4πx

при h конечном

Fх = 10-7i2 ln a/r

ЭДУ, действующие на перемычку (900)При h → ∞Сила, действующая на dx dFx = iBxdxИндукция от проводника h

Слайд 14ЭДУ, действующие на перемычку (900)
l1
l2
Если l2, то полная сила, действующая

на проводник конечной длины l1


,

Если l2 конечной длины, то полная сила, действующая на проводник конечной длины l1

ЭДУ, действующие на перемычку (900)l1l2Если l2, то полная сила, действующая на проводник конечной длины l1

Слайд 15ЭДУ, действующие на перемычку (петля)
При h → ∞
при h конечном

ЭДУ, действующие на перемычку (петля)При h → ∞при h конечном

Слайд 16Электродинамические силы в кольцевом витке и между кольцевыми витками
Общая радиальная сила,

действующая на виток
Электродинамическая сила Fx, стремящаяся разорвать виток

Электродинамические силы в кольцевом витке и между кольцевыми виткамиОбщая радиальная сила, действующая на витокЭлектродинамическая сила Fx, стремящаяся

Слайд 17Для витка прямоугольного сечения
Для витка круглого сечения, при R »

r
R

Для витка прямоугольного сеченияДля витка круглого сечения, при R » rR

Слайд 18Силы взаимодействия между двумя витками

Силы взаимодействия между двумя витками

Слайд 19


i

r1

r2

F1

F2

B

F2 = μ0 i2 ln r2/r1 = 10-7 i2 ln r2/r1

Электродинамические усилия в месте изменения сечения

Электродинамическая сила F, возникающая при изменении сечения, зависит только от отношения радиусов (сечений) и не зависит от длины и формы перехода, направления токов.


Слайд 20Электродинамические усилия в месте изменения сечения
Для проводника круглого сечения полная

сила, действующая по оси проводника
Для некруглого сечения

Электродинамические усилия в месте изменения сеченияДля проводника круглого сечения полная сила, действующая по оси проводникаДля некруглого сечения

Слайд 21 Электродинамические силы при переменном токе
Однофазная система переменного тока. Ток изменяется

по закону
Iт – амплитудное значение.
Учитывая, что sin2t =

(1 – cos 2t)/2, мгновенное значение электродинамической силы между отдельными частями проводника
Электродинамические силы при переменном токе Однофазная система переменного тока. Ток изменяется по закону Iт – амплитудное

Слайд 22Электродинамические силы в однофазной системе переменного тока

Электродинамические силы в однофазной системе переменного тока

Слайд 23Электродинамические силы в трехфазной системе переменного тока

Электродинамические силы в трехфазной системе переменного тока

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика