Турбулентные течения

и во времени.

Природа возникновения турбулентности.
С физической точки зрения, причиной

возникновения турбулентности является неустойчивость того или иного рода, возникающая в рассматриваемом течении (например, след за цилиндром или тепловая неустойчивость).

С математической точки зрения появление турбулентности (как решения уравнений Навье-Стокса), как правило, обусловлено доминированием дестабилизирующих конвективных членов над стабилизирующими вязкими членами в уравнении баланса импульса. В результате этого, уравнения Навье-Стокса, описывающие течения жидкости и газа, теряют устойчивость. При этом происходит лавинообразное накопление возмущений определенного вида.

вихрей (LES - Large Eddy Simulation)

Применение уравнений Рейнольдса, замкнутых при

помощи моделей турбулентности (RANS - Reynolds-averaged Navier–Stokes).

Гибридные подходы.
Метод моделирования отсоединенных вихрей. (DES - Detached Eddy Simulation)

Методы расчета турбулентных течений.

Курс лекций «Динамика вязкой жидкости и турбулентность» (http://cfd.spbstu.ru/agarbaruk/lecture/dyn_of_visc_fluid_and_turb)

Санкт-Петербургский государственный политехнический университет
Институт прикладной математики и механики
Кафедра гидроаэродинамики

https://cfd.spbstu.ru/agarbaruk/doc/Lecture_turbulence_models.pdf

Конспект курса лекций “Модели турбулентности” 2010 года.

решении трехмерных нестационарных уравнений Навье-Стокса с использованием пространственных сеток и

шагов интегрирования по времени, достаточных для разрешения всех существенных для рассматриваемого течения, в том числе, и коротковолновых пространственно-временных неоднородностей. Для численной реализации DNS необходимо использовать очень мелкие сетки, количество узлов которых должно резко увеличиваться с ростом числа Рейнольдса. Действительно, в рамках этого подхода необходимо разрешить наиболее мелкие вихри, имеющие характерный размер (так называемый колмогоровский масштаб) :

Зависимость количества узлов сетки в одном направлении от числа Рейнольдса можно оценить следующим образом.

ε – местная скорость диссипации на единицу массы
ν – кинематическая вязкость.

годов. Идея LES состоит в том, что в
отличие от «глобального»

осреднения уравнений Навье-Стокса производится их
«фильтрация» только от коротковолновых (с длинами волн порядка и меньше размеров используемой расчетной сетки) турбулентных неоднородностей.

Процедура фильтрации: разделение вихрей на «крупные» (больше некоторого размера Δ) и «мелкие»
Отфильтрованные уравнения: построение такой системы уравнений, в рамках которой крупные вихри будут разрешаться точно
Подсеточная модель: Описание «мелких» вихрей и их взаимодействия с крупными моделируется.

Крупные вихри получают энергию от осредненного потока. Структура крупных вихрей существенно зависит от
рассматриваемого течения

Мелкие вихри получают энергию через каскадный перенос. Их структура существенно более универсальна.
Моделирование мелких вихрей гораздо более перспективно, чем моделирование крупных

Рейнольдса может быть получена путем осреднения по времени
нестационарных трехмерных уравнений

Навье-Стокса.

При этом подразумевается, что временной интервал, по которому производится осреднение, намного больше характерных временных масштабов турбулентности, с одной стороны, и намного меньше характерного макро масштаба времени рассматриваемого течения, с другой.

Эта система является незамкнутой, поскольку в нее входит неизвестный тензор так называемых рейнольдсовых напряжений

В силу симметричности этого тензора, неизвестными являются только шесть его компонент. Для замыкания системы уравнений Рейнольдса необходимо определить связь между тензором рейнольдсовых напряжений и параметрами осредненного течения. Эта связь называется модель турбулентности.

промежуточных подходов, сочетающих в себе те или иные элементы RANS,

LES и DNS. Наиболее широкое распространение получили подходы, объединяющие RANS и LES.

Идея метода DES ((Detached Eddy Simulation) очень проста и состоит в использовании уравнений Рейнольдса только в тех областях потока, где локальный размер используемой вычислительной сетки ∆ недостаточен для разрешения турбулентных структур с линейными масштабами порядка lturb (характерный локальный масштаб турбулентности) и в использовании метода LES в остальной области потока, где ∆< lturb.

Таким образом, гибридный характер метода DES вытекает непосредственно из его
формулировки:
в области присоединенного пограничного слоя метод функционирует в режиме уравнений Рейнольдса,
а в области отрыва (”отсоединенных» вихрей”) – автоматически переходит в LES.

расстояние до стенки и т.д.

В дифференциальных моделях для турбулентных

характеристик (таких, как турбулентная вязкость, кинетическая энергия турбулентности и др.) записываются уравнения переноса.

диссипация

Стандартная высокорейнольдсовая модель турбулентности