Разделы презентаций


Основы молекулярной физики

Содержание

Разделы физики: молекулярная физика и термодинамикаМолекулярная физикаРаздел физики, изучающий строение и свойства вещества исходя из молекулярно-кинетических представлений, основывающихся на том, что все тела состоят из молекул, находящихся в непрерывном хаотическом движении.ТермодинамикаРаздел

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Основы молекулярной физики
Раздел
Молекулярно-кинетическая теория идеальных газов
Бесплатные презентации
http://prezentacija.biz/

Основы молекулярной физикиРазделМолекулярно-кинетическая теория идеальных газовБесплатные презентацииhttp://prezentacija.biz/

Слайд 2Разделы физики: молекулярная физика и термодинамика
Молекулярная физика

Раздел физики, изучающий строение

и свойства вещества исходя из молекулярно-кинетических представлений, основывающихся на том,

что все тела состоят из молекул, находящихся в непрерывном хаотическом движении.

Термодинамика

Раздел физики, изучающий общие свойства макроскопических систем, находящихся в состоянии термодинамического равновесия, и процессы перехода между этими состояниями.

Разделы физики: молекулярная физика и термодинамикаМолекулярная физикаРаздел физики, изучающий строение и свойства вещества исходя из молекулярно-кинетических представлений,

Слайд 3Термодинамичедкий метод исследования
Метод исследования систем из большого числа частиц, оперирующий

на основе законов превращения энергии величинами, характеризующими систему в целом

(например, давление, объем, температура), не рассматривая ее микроструктуры и совершающихся в системе микропроцессов. Этим термодинамический метод отличается от статистического.
Термодинамичедкий метод исследованияМетод исследования систем из большого числа частиц, оперирующий на основе законов превращения энергии величинами, характеризующими

Слайд 4Термодинамическая система
Совокупность макроскопических тел, которые взаимодействуют и обмениваются энергией как

между собой, так и с другими телами (внешней средой).
Термодинамические

системы, не обменивающиеся с внешней средой ни энергией, ни веществом, называются замкнутыми.
Термодинамическая системаСовокупность макроскопических тел, которые взаимодействуют и обмениваются энергией как между собой, так и с другими телами

Слайд 5Термодинамические параметры (параметры состояния)
Совокупность физических величин, характеризующих свойства термодинамической системы.

Обычно в качестве параметров состояния выбирают:
-температуру Т
-давление Р
-объем

V.
Термодинамические параметры (параметры состояния)Совокупность физических величин, характеризующих свойства термодинамической системы. Обычно в качестве параметров состояния выбирают: -температуру

Слайд 6Термодинамический процесс
Любое изменение в термодинамической системе, связанное с изменением хотя

бы одного из ее термодинамических параметров.
► Термодинамическое равновесие
Система находится в

термодинамическом равновесии, если ее состояние с течением времени не меняется (предполагается, что внешние условия рассматриваемой системы при этом не изменяются).
Термодинамический процессЛюбое изменение в термодинамической системе, связанное с изменением хотя бы одного из ее термодинамических параметров.► Термодинамическое

Слайд 7Температура
Физическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы и определяющая

направление теплообмена между телами.
Температура — одно из основных понятий, играющих

важную роль не только в термодинамике, но и в физике в целом
ТемператураФизическая величина, характеризующая состояние термодинамического равновесия макроскопической системы и определяющая направление теплообмена между телами.Температура — одно из

Слайд 8Температурные шкалы
Международная практическая шкала
Градуируется в градусах Цельсия (О °С).
Температура замерзания

и кипения воды при давлении 1,013-105 Па соответственно 0 и

100 °С (реперные точки).

Температурные шкалыМеждународная практическая шкалаГрадуируется в градусах Цельсия (О °С).Температура замерзания и кипения воды при давлении 1,013-105 Па

Слайд 9Термодинамическая температурная шкала
Градуируется в кельвинах (К).
Определяется по одной реперной точке,

в качестве которой взята тройная точка воды (температура, при которой

лед, вода и насыщенный пар при давлении 609 Па находятся в термодинамическом равновесии). Температура этой точки по данной шкале равна 273,16 К (точно).
Температура Т= 0 К называется нулем Кельвина.
В термодинамической шкале температура замерзания воды равна 273,15 К (при том же давлении, что и в Международной практической шкале). ...
Термодинамическая температура (Т) и температура (С) по Между­народной практической шкале связаны соотношением:
Т = 273,16К + С.
Термодинамическая температурная шкалаГрадуируется в кельвинах (К).Определяется по одной реперной точке, в качестве которой взята тройная точка воды

Слайд 10Идеальный газ (идеализированная модель)
Модель, согласно которой:
собственный объем молекул газа

пренебрежительно мал по сравнению с объемом сосуда;
между молекулами газа отсутствуют

силы взаимодействия;
столкновения молекул газа между собой и со стенками сосуда абсолютно
упругие.
Идеальный газ (идеализированная  модель)Модель, согласно которой:собственный объем молекул газа пренебрежительно мал по сравнению с объемом сосуда;между

Слайд 11Идеальный газ
Модель идеального газа можно использовать при изучении реальных газов,

так как они в условиях, близких к нормальным (например, кислород

и гелий), а также при низких давлениях и высоких температурах близки по своим свойствам к идеальному газу. Кроме того, внеся поправки, учитывающие собственный объем молекул газа и действующие молекулярные силы, можно перейти к теории реальных газов.
Идеальный газМодель идеального газа можно использовать при изучении реальных газов, так как они в условиях, близких к

Слайд 12Закон Бойля—Мариотта,
Для данной массы газа при постоянной температуре произведение

давления газа на его объем есть величина постоянная: '
pV =

const, при Т = const; m = const.
Кривая зависимости р от V при постоянной температуре называется изотермой. Изотермы — гиперболы, расположенные на графике, тем выше, чем выше температура происходящего процесса.
Закон Бойля—Мариотта, Для данной массы газа при постоянной температуре произведение давления газа на его объем есть величина

Слайд 13Количество вещества (v)
Физическая величина, определяемая числом специфических структурных элементов —

молекул, атомов или ионов, из которых состоит вещество
МОЛЬ - Количество

вещества системы, содержащей столько же структурных элементов, сколько содержится в нуклиде 12С массой 0,012 кг
Количество вещества (v)Физическая величина, определяемая числом специфических структурных элементов — молекул, атомов или ионов, из которых состоит

Слайд 14Закон Авогадро
Моли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают

одинаковые объемы. При нормальных условиях этот объем
V =22,4∙10-3 м3/моль.

Закон АвогадроМоли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают одинаковые объемы. При нормальных условиях этот объемV

Слайд 15Постоянная Авогадро
В одном моле разных веществ содержится
одно и то

же число NA молекул.
NA = 6,022· 10 23моль-1.

Постоянная Авогадро В одном моле разных веществ содержитсяодно и то же число NA молекул.NA = 6,022· 10

Слайд 16Закон Дальтона
Давление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений входящих

в нее газов:
р = р, + р2+ ... +р„.
Парциальное давление
Давление,

которое оказывали бы газы смеси, если бы они занимали объем, равный объему смеси при той же температуре.
Закон ДальтонаДавление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений входящих в нее газов:р = р, + р2+

Слайд 17Закон Гей—Люссака
1 Объем данной массы газа при постоянном давлении изменяется

линейно с температурой:
V = V0(1 + αt)
при р = const;

m = const
2 Давление данной массы газа при постоянном объеме изменяется линейно с температурой:
р = р0(1 + αt)
при V = const; m = const
(здесь V0 и р0 — соответственно объем и давление при О °С, коэффициент α = 1/273 К'1)-

Закон Гей—Люссака1 Объем данной массы газа при постоянном давлении изменяется линейно с температурой:V = V0(1 + αt)при

Слайд 18Закон Гей—Люссака
Процесс, протекающий при постоянном давлении, называется изобарным. На диаграмме

в координатах V, t этот процесс изображается прямой, называемой изобарой.


Процесс, протекающий при постоянном
объеме, называется изохорным. На диаграмме в координатах р, t он изображается прямой, называемой изохорой
Закон Гей—ЛюссакаПроцесс, протекающий при постоянном давлении, называется изобарным. На диаграмме в координатах V, t этот процесс изображается

Слайд 19Закон Гей—Люссака
Из рисунков следует, что изобары и изохоры пересекают ось

Температур в точке t = -1/а = -273 °С. Если

начало отсчета сместить в эту точку, то происходит переход к шкале Кельвина
T = t + 1/ α.

Закон Гей—ЛюссакаИз рисунков следует, что изобары и изохоры пересекают ось Температур в точке t = -1/а =

Слайд 20Уравнение Клапейрона—
Клапейрон вывел уравнение состояния идеального газа, объединив законы Бойля—Мариотта

и Гей-Люссака.
Согласно рисунку и этим законам для изотермического и

изохорного процессов
p1v1/Т =p2v2/Т
Поскольку состояния 1 и 2 выбраны произвольно, то
pv/Т = В = const

Уравнение Клапейрона—Клапейрон вывел уравнение состояния идеального газа, объединив законы Бойля—Мариотта и Гей-Люссака. Согласно рисунку и этим законам

Слайд 21Уравнение Клапейрона—Менделеева
Менделеев объединил уравнение Клапейрона с законом Авогадро, отнеся уравнение

(1) к 1 моль, использовав молярный объем Vm . Согласно

закону Авогадро, при одинаковых р и Т моли всех газов занимают одинаковый молярный объем Vm и постоянная будет одинакова для всех газов'.
pVm = RT (2)
уравнение Клапейрона—Менделеева.
R=8,31 Дж/(мольК)—молярная газовая постоянная.
Уравнение Клапейрона—МенделееваМенделеев объединил уравнение Клапейрона с законом Авогадро, отнеся уравнение (1) к 1 моль, использовав молярный объем

Слайд 22 Уравнение Клапейрона—Менделеева для массы т газа

pV = vRT,
Уравнение Клапейрона—Менделеева

для массы m газа
где v = m/'М— количество вещества,
М

— молярная масса (масса 1 моля вещества).
Учтено, что V = (m /M)Vm


Уравнение Клапейрона—Менделеева для массы т газаpV = vRT, Уравнение Клапейрона—Менделеева для массы m газагде v =

Слайд 23Уравнение состояния (р = nkТ)
Введя постоянную Больцмана
k = R/NA

= 1,38 -10-23 Дж/К, уравнению (2) можно придать вид
р =

RT/Vm = kА NA T/Vm = nкТ,
где NA /Vm = n — концентрация молекул.
Уравнение состояния  (р = nkТ)Введя постоянную Больцмана k = R/NA = 1,38 -10-23 Дж/К, уравнению (2)

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика