Слайд 11.7. Основные электромагнитные соотношения
ЭДС якоря. ЭДС якоря определяется
где
- конструктивный коэффициент
машины.
Таким образом ЭДС пропорциональна основному магнитному потоку и частоте вращения и не зависит от формы кривой распределения индукции в воздушном зазоре.
Слайд 2 Электромагнитный момент. Электромагнитный момент определяется: М = kФI.
Таким образом, электромагнитный
момент пропорционален основному магнитному потоку и току и также не
зависит от формы кривой распределения индукции в воздушном зазоре.
Слайд 31.8. Уравнения электромеханического преобразования энергии
Рассмотрим двухфазную двухполюсную ЭМ, имеющую 2
ортогональные системы обмоток. Принята следующая индексация: 1 – статорные параметры,
2 – роторные параметры; - система координат жестко связанная со статором; d, q - система координат, жестко связанная с ротором (рис. 1.23).
Слайд 5 Динамика обобщенной машины описывается 4 уравнениями электрического равновесия в цепях
ее обмоток и уравнением электромеханического преобразования энергии, которое выражает электромагнитный
момент ЭМ как функцию электрических и механических координат системы.
Слайд 6 на основании второго закона Кирхгофа и закона Фарадея можно записать
следующую систему координат для каждой из четырех пар зажимов
(1.5)
закон Фарадея (наведенная ЭДС прямо пропорциональна изменению потосцепления)
Уравнения (1.5)
записаны для реальных напряжений, токов и параметров обобщенной машины , т.е. для обмоток статора в осях , неподвижных относительно статора, а для ротора – в осях координат d,q,0 , неподвижных относительно ротора.
Слайд 8Уравнения системы (1.5) однотипны и их можно записать в обобщенной
форме:
Потокосцепление каждой обмотки в общем виде определяется результирующим действием
токов всех обмоток ЭМ (система (1.6):
Слайд 10 В системе уравнений (1.6) первая часть индекса у индуктивности указывает
в какой обмотке наводится ЭДС, а вторая – током какой
обмотки она наводится. Например L2d,2d – собственная индуктивность фазы d ротора, а L2d,2q – взаимная индуктивность между фазами d и q ротора.
Слайд 11 В более компактной форме уравнения (1.6) могут быть записаны:
(1.7)
При работе ЭМ взаимные индуктивности обмоток статора и ротора изменяются, поэтому собственные и взаимные индуктивности обмоток, в общем случае, являются функцией электрического угла поворота ротора
Слайд 12 При симметричной неявнополюсной ЭМ собственные индуктивности обмоток статора и ротора
не зависят от положения ротора:
а взаимные индуктивности между обмотками статора
и ротора равны нулю:
т.к. математические оси этих обмоток сдвинуты в пространстве относительно друг друга на 900.
Слайд 13 Взаимные индуктивности обмоток статора и ротора проходят полный цикл изменения
при повороте ротора на электрический угол 3600, поэтому с учетом
принятых на рис. 1.23 направлений токов и знака угла поворота ротора можно записать:
Слайд 15 Таким образом для неявнополюсной обобщенной машины уравнения электрического равновесия с
учетом (1.6) – (1.8):
(1.9)
Слайд 16 В более компактном виде уравнения (1.9):
(1.10)
Обобщенная машина образует единую электромеханическую связь: механическое движение оказывает влияет на электрическую систему, а электрическое движение – на механическую систему. Влияние механического движения на электрическую систему автоматически включено в электрические уравнения движения в силу закона Фарадея в соответствии с которым
Слайд 17 Таким образом выражение содержит
напряжения, обусловленные механическим движением.
Влияние электрического движения на механическое выражается в
уравнении электромагнитного момента.
Выражение электромагнитного момента можно получить на основе принципа возможных перемещений и закона сохранения энергии.
Слайд 18 Если валу ЭД сообщено произвольное перемещение
за время dt , то на основе
закона сохранения энергии:
Или сообщенная механическая энергия + сообщенная электрическая энергия = изменения в сообщенной механической энергии + изменения в сообщенной электрической энергии + потери
Слайд 19 После соответствующих преобразований последнего выражения уравнение электромагнитного момента:
(1.11)
Слайд 20 Преобразовав выражение (1.11) с помощью выражения (1.7)
(1.12)
Слайд 21 Таким образом уравнения (1.11) и (1.12) полностью характеризуют обобщенный вращающийся
электромеханический преобразователь энергии относительно его четырех пар электрических зажимов и
пары механических зажимов:
(1.13)
Слайд 22 Эти уравнения, записанные через действительные переменные двухфазной модели, представляют собой
развернутое математическое описание динамического процесса электромеханического преобразования энергии, которое может
быть конкретизировано для различных ЭД: АД, СМ, ДПТ, МДП и т.д.
Слайд 23 Уравнения (1.13) образуют систему из 5 уравнений, устанавливающую взаимосвязь между
процессами в механической и электрической частями ЭМС. Проявление такой взаимосвязи
называется в теории ЭП – электромеханической связью.
Слайд 24 Выполнив дифференцирование первого уравнения системы (1.13):
Слайд 25 Рассмотрим все слагаемые последнего выражения.
Riii - представляет собой падение напряжение
на активном сопротивлении данной цепи,
результирующая ЭДС
самоиндукции и взаимной индукции, вызванные изменением токов в обмотках,
- отражает взаимодействие механической и электрической частей ЭМ, т.к. представляет собой результирующую ЭДС ei , наведенную в обмотке в результате механического движения ротора ЭМ.
Слайд 271.9. Параметры ЭМ
Параметры ЭМ – это коэффициенты перед независимыми переменными
в уравнениях, описывающих электромеханическое преобразование энергии.
Обычно независимые переменные – это
токи.
Уравнения могут быть как дифференциальные, так и комплексными и алгебраическими.
(Самостоятельно)
Слайд 281.10. Система относительных единиц
Система о.е. широко используется как в теории
ЭМ, так и в теории ЭП. В этой системе U,
I, P и параметры выражаются в относительных единицах, т.е. в долях базисных значений этих величин. В качестве базисных величин принимаются номинальные значения.
Относительные величины обозначаются звездочкой.
(Самостоятельно).