Разделы презентаций


3.2.2. Электрический ток в металлах

Содержание

1)  Опыт Рикке  (1901 г.) Для выяснения природы тока в металлах был поставлен ряд специальных опытовЧто является носителем заряда в металлах?В течение длительного времени (t > 1 года) пропускался большой ток

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1


Слайд 21)  Опыт Рикке  (1901 г.)
Для выяснения природы тока в

металлах был поставлен
ряд специальных опытов
Что является носителем заряда в

металлах?

В течение длительного времени (t > 1 года) пропускался большой ток (I = 10 А)

Ток в металлах не связан с переносом ионов кристаллической решетки

Массы цилиндров не изменились

1)  Опыт Рикке  (1901 г.) Для выяснения природы тока в металлах был поставлен ряд специальных опытовЧто является

Слайд 3Катушка из металлической проволоки приводилась в быстрое вращение (линейная скорость

вращения составляла 300 м/с). К выводам катушки прикреплялся чувствительный гальванометр.

При резком торможении катушки через гальванометр протекал кратковременный ток. По направлению отклонения стрелки определили, что ток в металлах образуется отрицательно заряженными частицами. По величине отклонения стрелки гальванометра определили прошедший через него заряд, а затем и удельный заряд частиц , создающих ток.    

2)  Опыт Толмэна-Стюарта (1916 г.)

Катушка из металлической проволоки приводилась в быстрое вращение (линейная скорость вращения составляла 300 м/с). К выводам катушки

Слайд 4Приращение кинетической энергии dW заряженных частиц, прошедших через гальванометр:
N -

число заряженных частиц, прошедших через гальванометр;
n - их концентрация.
S -

площадь поперечного сечения проволоки;
l - ее длина.
Приращение кинетической энергии dW заряженных частиц, прошедших через гальванометр:N - число заряженных частиц, прошедших через гальванометр;n -

Слайд 5Вывод: электрический ток в металлах представляет собой направленное движение электронов

проводимости под действием электрического поля.
Изменение энергии частиц идет на

выделение джоулевого тепла в проводнике:

Отсюда: -ml·dv=q0R·dq

где dv=0-v; dq=q-0=q

Что практически совпадает с удельным зарядом электрона:

Вывод: электрический ток в металлах представляет собой направленное движение электронов проводимости под действием электрического поля. Изменение энергии

Слайд 6Пауль Друде Карл Людвиг
(1863 —1906) 
немецкий физик
Основные труды по приложениям

классической электронной теории: дал теорию электронной проводимости металлов, теорию поляризации

света, отражённого от металлической поверхности, теорию дисперсии света.

Впервые обнаружил и объяснил аномальную дисперсию диэлектрической проницаемости). Предложил методы измерения диэлектрической проницаемости и показателя поглощения жидких диэлектриков в метровом и дециметровом диапазонах электромагнитных волн.
Член Берлинской АН

Классическая Электронная Теория
электорпроводимости металлов
(теория Друде-Лоренца)


КЭТ

Пауль Друде Карл Людвиг (1863 —1906)  немецкий физикОсновные труды по приложениям классической электронной теории: дал теорию электронной проводимости

Слайд 7КЭТ
При образовании кристаллической решетки в металлах атомы сближаются так, что

валентные оболочки перекрываются. Внешние электроны, наиболее слабо связанные с атомом,

при этом отщепляются и становятся свободными. Атом становится положительным ионом. Переходя от атома к атому, электрон становится собственностью уже не отдельного атома, а всего кристалла в целом. Положительные ионы кристаллической решетки удерживаются вместе за счет взаимодействия со всеми свободными электронами. Такой вид связи атомов называется металлической связью.

Согласно КЭТ свободные электроны в металлах движутся и взаимодействуют с ионами кристаллической решетки подобно молекулам идеального газа. Они образуют электронный газ. Для электронного газа справедливы те же статистические закономерности, что и для идеального газа.

КЭТПри образовании кристаллической решетки в металлах атомы сближаются так, что валентные оболочки перекрываются. Внешние электроны, наиболее слабо

Слайд 8Пользуясь представлениями КЭТ, можно получить основные законы электрического тока для

металлических проводников.
1. Закон Ома.
Средняя скорость направленного движения электронов в металле

равна его средней арифметической скорости за время свободного пробега :

Обозначим удельную проводимость вещества 

Тогда

j = E

Пользуясь представлениями КЭТ, можно получить основные законы электрического тока для металлических проводников.1. Закон Ома.Средняя скорость направленного движения

Слайд 92. Закон Джоуля-Ленца.
При каждом столкновении с ионами кристаллической решетки электрон

отдает всю энергию, приобретенную им за время свободного пробега:
С учетом
Выделяющаяся

в проводнике теплота определяется потерями кинетической энергии всеми N электронами проводимости: Q = NWk = nVWk

Удельная тепловая мощность:

w = E2

2. Закон Джоуля-Ленца.При каждом столкновении с ионами кристаллической решетки электрон отдает всю энергию, приобретенную им за время

Слайд 103. Закон Видемана–Франца (1853 г.)
Отношение коэффициента теплопроводности  к удельной

проводимости  вещества прямо пропорционально температуре:
Закон Фурье для теплопроводности:

3. Закон Видемана–Франца (1853 г.)Отношение коэффициента теплопроводности  к удельной проводимости  вещества прямо пропорционально температуре:Закон Фурье

Слайд 11Полагая
Плотность электронного газа можно рассчитать как
Подставляя, получим

Полагая Плотность электронного газа можно рассчитать как Подставляя, получим

Слайд 12Затруднения КЭТ
Классическая электронная теория испытывает затруднения в объяснении

этих вопросов.
1. Температурная зависимость сопротивления.
По КЭТ должно быть

КЭТ
Однако

из опыта известно, что , т. е.


ОПЫТ!

Затруднения КЭТ  Классическая электронная теория испытывает затруднения в объяснении этих вопросов. 1. Температурная зависимость сопротивления. По

Слайд 132. Закон Дюлонга-Пти.
Молярная теплоемкость химически простых веществ при комнатных

температурах равна:
Обладая тепловой энергией, электронный газ должен вносить вклад в

теплоемкость кристалла. Теплоемкость металла складывается из теплоемкости кристаллической решетки и теплоемкости электронного газа.

Но согласно эмпирическому закону Дюлонга-Пти:

Следовательно, наличие электронного газа никак не сказывается на значении теплоемкости металлов, что необъяснимо в рамках классической теории

2. Закон Дюлонга-Пти. Молярная теплоемкость химически простых веществ при комнатных температурах равна:Обладая тепловой энергией, электронный газ должен

Слайд 143. Средняя длина свободного пробега электронов.
Чтобы расчетное значение  согласовалось

с экспериментальным значением, необходимо допустить, что средняя длина свободного пробега

в сотни раз превышает постоянную решетки. Для этого электроны должны проходить сотни междоузельных расстояний, не сталкиваясь с ионами. Это противоречит основным положениям классической электронной теории электропроводности металлов.

4. Коэффициент в законе Видемана-Франца.

Значение коэффициента , полученного Друде, оказалось близким к экспериментальным данным.
Лоренц попробовал уточнить его, учтя максвелловское распределение молекул по скоростям и получил ,
что еще хуже согласуется с опытом.

Сейчас мы знаем, что истинное значение

3. Средняя длина свободного пробега электронов.Чтобы расчетное значение  согласовалось с экспериментальным значением, необходимо допустить, что средняя

Слайд 15Все затруднения КЭТ снимаются в рамках квантовой теории электропроводности металлов.
Описанные

затруднения связаны с тем, что классическая теория не учитывает ряд

специфических свойств электронов. Эти свойства были установлены позднее, и на их основе была создана новая теория движения элементарных частиц – квантовая механика.

Тем не менее, в большинстве случаев классическая электронная теория электропроводности металлов дает правильные результаты, являясь в то же время более простой и наглядной, чем квантовая механика.

Все затруднения КЭТ снимаются в рамках квантовой теории электропроводности металлов.Описанные затруднения связаны с тем, что классическая теория

Слайд 173.2.4. Электрический ток в жидкостях.
Электролиты.
Электролитическая диссоциация. Степень диссоциации.
Подвижность ионов.

Закон Ома для электролитов.
Электролиз. Законы электролиза.
Применение электролиза.

3.2.4. Электрический ток в жидкостях.Электролиты. Электролитическая диссоциация. Степень диссоциации.Подвижность ионов. Закон Ома для электролитов.Электролиз. Законы электролиза.Применение электролиза.

Слайд 183.2.5. Электрический ток в газах.
Электропроводность газов. ВАХ газового разряда.
Несамостоятельный газовый

разряд. Ток насыщения.
Самостоятельный газовый разряд.
Виды самостоятельного разряда (условия, механизм возникновения,

применение):
4.1. Тлеющий разряд.
4.2. Искровой разряд.
4.3. Коронный разряд.
4.4. Дуговой разряд.
5. Плазма.

3.2.5. Электрический ток в газах.Электропроводность газов. ВАХ газового разряда.Несамостоятельный газовый разряд. Ток насыщения.Самостоятельный газовый разряд.Виды самостоятельного разряда

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика