Диэлектрики. Проводники

Содержание

1. Диэлектрики. Проводники
2. или Пусть Тогда Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.
3. 1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости Изобразим
4. 1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости 1
5. 2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей. dПоле
6. 3. Поле бесконечного заряженного цилиндра 4. Поле
7. Электрические свойства среды определяются реакцией заряженных частиц
8. -q+qЭлектрический диполь - система из двух одинаковых
9. Заряды в диэлектрике и вне его:- связанные в пределах диэлектрика;ДИЭЛЕКТРИКИ СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ
10. Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++- свободные
11. Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++Две области
12. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического
13. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического
14. Постулат Максвелла. Теорема Гаусса применима для расчета
15. Постулат Максвелла. - постулат Максвелла в интегральной
16. Условия на границе двух диэлектриковПри переходе электрического
17. Скачать презентанцию

или Пусть Тогда Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

Главная
Разное
Диэлектрики. Проводники

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса:
поле бесконечной однородно заряженной

плоскости;
поле двух разноименно заряженных плоскостей;
поле бесконечно

заряженного цилиндра;
поле объемно-заряженного шара.
2. Диэлектрики. Электрический диполь. Диэлектрическая поляризация.
3. Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.
4. Постулат Максвелла.
5. Условия на границе двух диэлектриков (изучить самостоятельно).

ЛЕКЦИЯ 3

План лекции

Электростатика

26 февраля 2013г.

Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса:поле бесконечной однородно заряженной плоскости; поле двух разноименно заряженных плоскостей;

Слайд 2или
Пусть
Тогда
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы

Гаусса-Остроградского.

Слайд 31. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
Изобразим графически эквипотенциальные поверхности.

Эквипотенциальной поверхностью называется геометрическое место точек с одинаковым потенциалом.
Эквипотенциальные поверхности

поля бесконечной однородно заряженной плоскости представляют собой плоскости, параллельные носителю заряда.

Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости Изобразим графически эквипотенциальные поверхности. Эквипотенциальной поверхностью называется геометрическое место точек с

Слайд 41. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
1
2
Задача: найти разность

потенциалов между точками 1 - 2.
окончательно:
Вычисление

потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

1. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости 1 2Задача: найти разность потенциалов между точками 1 - 2.

Слайд 5
2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей.

d
Поле сосредоточено между плоскостями

и однородно. В области между плоскостями:
После интегрирования:

Вычисление потенциала электростатического

поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей. dПоле сосредоточено между плоскостями и однородно. В области между плоскостями:После интегрирования:

Слайд 63. Поле бесконечного заряженного цилиндра
4. Поле объемно-заряженного шара
-

изучить самостоятельно!!
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

3. Поле бесконечного заряженного цилиндра 4. Поле объемно-заряженного шара - изучить самостоятельно!!Вычисление потенциала электростатического поля с помощью

Слайд 7Электрические свойства среды определяются реакцией заряженных частиц на внешнее электрическое

поле.
1. Ограниченное движение зарядов.
Под действием внешнего поля

могут быть следующие виды движения зарядов в веществе:

Заряды называются связанными, если в результате их движения (смещения) происходит диэлектрическая поляризация вещества.

Вещества, у которых под действием электрического поля преобладающим является процесс смещения связанных зарядов, называются диэлектриками.

2. Неограниченное перемещение зарядов в объеме вещества.

Заряды называются свободными, в результате их движения возникает электрический ток.

Вещества, у которых под действием электрического поля преобладающим является процесс неограниченного движения зарядов, называются проводниками.

ДИЭЛЕКТРИКИ

Электрические свойства среды определяются реакцией заряженных частиц на внешнее электрическое поле. 1. Ограниченное движение зарядов. Под действием

Слайд 8-q
+q
Электрический диполь - система из двух одинаковых по величине разноименных

зарядов +q и -q, расстояние l между которыми значительно меньше,

чем расстояние до точек, в которых определяется поле системы.

Заряды, образующие диполь, - полюса.

Прямая, проходящая через оба диполя, - ось диполя.

В диэлектрике смещенные заряды образуют систему электрических диполей.

ДИЭЛЕКТРИКИ

СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

-q+qЭлектрический диполь - система из двух одинаковых по величине разноименных зарядов +q и -q, расстояние l между

Слайд 9Заряды в диэлектрике и вне его:
- связанные в пределах диэлектрика;

ДИЭЛЕКТРИКИ

СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 10
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

- свободные в пределах диэлектрика;

- свободные вне пределов диэлектрика.

сторонние заряды
ДИЭЛЕКТРИКИ
СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++- свободные в пределах диэлектрика; - свободные вне пределов диэлектрика. сторонние зарядыДИЭЛЕКТРИКИ

Слайд 11
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

Две области пространства между пластинами:
2.

Поле в диэлектрике с напряженностью
Поле в диэлектрике оказывается меньше

поля вне диэлектрика.

Поле в диэлектрике связано с внешним полем соотношением

ДИЭЛЕКТРИКИ

Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++Две области пространства между пластинами:2. Поле в диэлектрике с напряженностью Поле в

Слайд 12
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.
Связанные заряды

появляются в диэлектрике под действием поля свободных (сторонних) зарядов. На

электрическое поле сторонних зарядов накладывается поле связанных зарядов.

ДИЭЛЕКТРИКИ

Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения. Связанные заряды появляются в диэлектрике под действием поля свободных

Слайд 13
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.

Получили теорему

Гаусса для расчета полей в диэлектрике, созданных свободными (сторонними) зарядами.

ДИЭЛЕКТРИКИ

Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения. Получили теорему Гаусса для расчета полей в диэлектрике, созданных

Слайд 14
Постулат Максвелла.
Теорема Гаусса применима для расчета полей, созданных свободными

(сторонними) зарядами и не может быть использована для расчета полей

в неоднородных средах. Теорема не учитывает объемных поляризационных зарядов и их влияние на поле свободных зарядов.

С учетом поля объемных зарядов:

Окончательно:

ДИЭЛЕКТРИКИ

Постулат Максвелла. Теорема Гаусса применима для расчета полей, созданных свободными (сторонними) зарядами и не может быть использована

Слайд 15
Постулат Максвелла.
- постулат Максвелла в интегральной форме.
Поток вектора

смещения через замкнутую поверхность в произвольной среде равен стороннему заряду,

заключенному внутри поверхности.

Теорема Гаусса - частный случай постулата Максвелла.

Постулат Максвелла в дифференциальной форме:

Постулат Максвелла выражает закон создания электрических полей действием зарядов в произвольных средах.

ДИЭЛЕКТРИКИ

Постулат Максвелла. - постулат Максвелла в интегральной форме. Поток вектора смещения через замкнутую поверхность в произвольной среде

Слайд 16Условия на границе двух диэлектриков
При переходе электрического поля через границу

раздела двух диэлектрических сред вектор напряженности и вектор смещения скачкообразно

меняются по величине и напряжению.

- изучить самостоятельно!!

ДИЭЛЕКТРИКИ

Условия на границе двух диэлектриковПри переходе электрического поля через границу раздела двух диэлектрических сред вектор напряженности и

Скачать презентацию

Разделы презентаций

Диэлектрики. Проводники

Содержание

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса:
поле бесконечной однородно заряженной

плоскости;
поле двух разноименно заряженных плоскостей;
поле бесконечно

Слайд 2или
Пусть
Тогда
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы

Гаусса-Остроградского.

Слайд 31. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
Изобразим графически эквипотенциальные поверхности.

Эквипотенциальной поверхностью называется геометрическое место точек с одинаковым потенциалом.
Эквипотенциальные поверхности

Слайд 41. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
1
2
Задача: найти разность

потенциалов между точками 1 - 2.
окончательно:
Вычисление

Слайд 5
2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей.

d
Поле сосредоточено между плоскостями

и однородно. В области между плоскостями:
После интегрирования:

Вычисление потенциала электростатического

Слайд 63. Поле бесконечного заряженного цилиндра
4. Поле объемно-заряженного шара
-

изучить самостоятельно!!
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

Слайд 7Электрические свойства среды определяются реакцией заряженных частиц на внешнее электрическое

поле.
1. Ограниченное движение зарядов.
Под действием внешнего поля

Слайд 8-q
+q
Электрический диполь - система из двух одинаковых по величине разноименных

зарядов +q и -q, расстояние l между которыми значительно меньше,

Слайд 9Заряды в диэлектрике и вне его:
- связанные в пределах диэлектрика;

ДИЭЛЕКТРИКИ

СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 10
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

- свободные в пределах диэлектрика;

- свободные вне пределов диэлектрика.

сторонние заряды
ДИЭЛЕКТРИКИ
СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 11
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

Две области пространства между пластинами:
2.

Поле в диэлектрике с напряженностью
Поле в диэлектрике оказывается меньше

Слайд 12
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.
Связанные заряды

появляются в диэлектрике под действием поля свободных (сторонних) зарядов. На

Слайд 13
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.

Получили теорему

Гаусса для расчета полей в диэлектрике, созданных свободными (сторонними) зарядами.

Слайд 14
Постулат Максвелла.
Теорема Гаусса применима для расчета полей, созданных свободными

(сторонними) зарядами и не может быть использована для расчета полей

Слайд 15
Постулат Максвелла.
- постулат Максвелла в интегральной форме.
Поток вектора

смещения через замкнутую поверхность в произвольной среде равен стороннему заряду,

Слайд 16Условия на границе двух диэлектриков
При переходе электрического поля через границу

раздела двух диэлектрических сред вектор напряженности и вектор смещения скачкообразно

Обратная связь

Что такое TheSlide.ru?

Разделы презентаций

Диэлектрики. Проводники

Содержание

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса:поле бесконечной однородно заряженной

плоскости; поле двух разноименно заряженных плоскостей; поле бесконечно

Слайд 2или Пусть Тогда Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы

Гаусса-Остроградского.

Слайд 31. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости Изобразим графически эквипотенциальные поверхности.

Эквипотенциальной поверхностью называется геометрическое место точек с одинаковым потенциалом.Эквипотенциальные поверхности

Слайд 41. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости 1 2Задача: найти разность

потенциалов между точками 1 - 2. окончательно: Вычисление

Слайд 52. Поле двух разноименно заряженных плоскостей. dПоле сосредоточено между плоскостями

и однородно. В области между плоскостями:После интегрирования: Вычисление потенциала электростатического

Слайд 63. Поле бесконечного заряженного цилиндра 4. Поле объемно-заряженного шара -

изучить самостоятельно!!Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

Слайд 7Электрические свойства среды определяются реакцией заряженных частиц на внешнее электрическое

поле. 1. Ограниченное движение зарядов. Под действием внешнего поля

Слайд 8-q+qЭлектрический диполь - система из двух одинаковых по величине разноименных

зарядов +q и -q, расстояние l между которыми значительно меньше,

Слайд 9Заряды в диэлектрике и вне его:- связанные в пределах диэлектрика;ДИЭЛЕКТРИКИ

СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 10Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++- свободные в пределах диэлектрика;

- свободные вне пределов диэлектрика. сторонние зарядыДИЭЛЕКТРИКИ СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 11Пример электрического поля в диэлектрике. ++++–+++––––––––––++++Две области пространства между пластинами:2.

Поле в диэлектрике с напряженностью Поле в диэлектрике оказывается меньше

Слайд 12Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения. Связанные заряды

появляются в диэлектрике под действием поля свободных (сторонних) зарядов. На

Слайд 13Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения. Получили теорему

Гаусса для расчета полей в диэлектрике, созданных свободными (сторонними) зарядами.

Слайд 14Постулат Максвелла. Теорема Гаусса применима для расчета полей, созданных свободными

(сторонними) зарядами и не может быть использована для расчета полей

Слайд 15Постулат Максвелла. - постулат Максвелла в интегральной форме. Поток вектора

смещения через замкнутую поверхность в произвольной среде равен стороннему заряду,

Слайд 16Условия на границе двух диэлектриковПри переходе электрического поля через границу

раздела двух диэлектрических сред вектор напряженности и вектор смещения скачкообразно

Похожие презентации

Обратная связь

Что такое TheSlide.ru?

Слайд 1 Вычисление полей с помощью теоремы Гаусса:
поле бесконечной однородно заряженной

плоскости;
поле двух разноименно заряженных плоскостей;
поле бесконечно

Слайд 2или
Пусть
Тогда
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы

Слайд 31. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
Изобразим графически эквипотенциальные поверхности.

Эквипотенциальной поверхностью называется геометрическое место точек с одинаковым потенциалом.
Эквипотенциальные поверхности

Слайд 41. Поле бесконечной однородно заряженной плоскости
1
2
Задача: найти разность

потенциалов между точками 1 - 2.
окончательно:
Вычисление

Слайд 5
2. Поле двух разноименно заряженных плоскостей.

d
Поле сосредоточено между плоскостями

и однородно. В области между плоскостями:
После интегрирования:

Вычисление потенциала электростатического

Слайд 63. Поле бесконечного заряженного цилиндра
4. Поле объемно-заряженного шара
-

изучить самостоятельно!!
Вычисление потенциала электростатического поля с помощью теоремы Гаусса-Остроградского.

поле.
1. Ограниченное движение зарядов.
Под действием внешнего поля

Слайд 8-q
+q
Электрический диполь - система из двух одинаковых по величине разноименных

Слайд 9Заряды в диэлектрике и вне его:
- связанные в пределах диэлектрика;

ДИЭЛЕКТРИКИ

Слайд 10
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

- свободные в пределах диэлектрика;

- свободные вне пределов диэлектрика.

сторонние заряды
ДИЭЛЕКТРИКИ
СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ

Слайд 11
Пример электрического поля в диэлектрике.

+
+
+
+
–
+
+
+
–
–
–
–
–
–
–
–
–
–
+
+
+
+

Две области пространства между пластинами:
2.

Поле в диэлектрике с напряженностью
Поле в диэлектрике оказывается меньше

Слайд 12
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.
Связанные заряды

Слайд 13
Теорема Гаусса при наличии диэлектриков. Вектор электрического смещения.

Получили теорему

Слайд 14
Постулат Максвелла.
Теорема Гаусса применима для расчета полей, созданных свободными

Слайд 15
Постулат Максвелла.
- постулат Максвелла в интегральной форме.
Поток вектора

Слайд 16Условия на границе двух диэлектриков
При переходе электрического поля через границу