Теоретическое и прикладное материаловедение

с.
Геллер Ю.А., Рахштадт А.Г. Материаловедение. – М.: Металлургия, 1975.

– 447 с.
Мозберг Р.К. Материаловедение. – Высшая школа,1991. – 448 с.
Лахтин Ю.М., Леонтьева В.М. Материаловедение: учебник для студентов машиностроительных специальностей ВУЗов. – М.: Машиностроение, 1990 – 528 с.
Гуляев А.П. Металловедение: учебник для студентов высших технических учебных заведений. – М.: Металлургия, 1986. – 646 с.
Учебник под редакцией Калина Б.А. Физическое материаловедение: основы материаловедения (том 2). – М.: НИЯУ МИФИ, 2012. – 604 с.

приготовления микрошлифов и измерения твердости металлов и сплавов.
Лабораторная работа 2

- Построение диаграммы состояния системы олово-висмут и изучение структур сплавов этой системы.
Лабораторная работа 3 - Изучение трехкомпонентной системы фазового равновесия.
 
7 семестр:
Лабораторная работа 4 - Изучение диаграммы состояния сплавов железо-углерод и микроструктуры сталей и чугунов
Лабораторная работа 5 - Деформация и рекристаллизация металлов и сплавов.
Лабораторная работа 6 - Отжиг и нормализация металлов и сплавов.
Лабораторная работа 7 - Старение сплавов (на примере термообработки дуралюмина).
Лабораторная работа 8 - Закалка и отпуск сталей и сплавов.

Лабораторные работы 2019

общего экрана, например, интерактивная доска, проектор или монитор. Игровой процесс

простой: все игроки используют устройство для ответа на вопросы, созданные преподавателем. Правильные ответы на вопросы переводятся в баллы. Затем набранные баллы выводят лидеров после каждого вопроса.

Лабораторные работы 2019

двухкомпонентных системах – КР-4 неделя
2. Сложные диаграммы фазового равновесия –

КР-8 неделя

3. Общая теория термической обработки – КР-12 неделя

4. Виды термообработки и основные принципы разработки сплавов с заданными свойствами – КР-15 неделя.

строением и свойствами материалов, а так же влияние на их

структуру и свойства различных внешних воздействий.

Наиболее распространенные типы кристаллической решетки

Объемно-центрированная кубическая решетка – ОЦК (Fe, Cr, W, V, Mо)

Гранецентрированная кубическая решетка – ГЦК (Fe, Cu, Al, Ni)

Гексагональная плотноупакованная решетка – ГПУ (Zn, Mg, Cd)

Тетрагональная решетка (Fe, Ti, Sn, Zr)

а) б)

Атомы в кристалле: а) дальний порядок;

б) ближний порядок

В жидкости не существует дальнего порядка, то есть расстояния между атомами не являются постоянными во всем объеме. В кристаллических, твердых телах между атомами существует дальний порядок.

межатомное расстояние увеличивается на 2-6%. В большей степени этот эффект

проявляется у металлов, которые более компактны в твердом состоянии (гексагональная и кубическая гранецентрированная решетки).

Основные методы получения кристаллического состояния:
кристаллизация из жидкой фазы;
кристаллизация из газовой фазы;

газообразном. Возможен переход из одного состояния в другое, если новое

состояние в новых условиях является более устойчивым, обладает меньшим запасом энергии.
При переходе из жидкого состояния в твердое образуется кристаллическая решетка, возникают кристаллы. Такой процесс называется кристаллизацией.
Почему такое превращение происходит и лишь при строго определенных температурах? Процессы плавления и кристаллизации происходят в соответствии со вторым законом термодинамики. Согласно этому закону все процессы в системе происходят в направлении уменьшения её свободной энергии.
Новое состояние в новых условиях является энергетически более выгодным, обладает меньшим запасом энергии.

КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ

повышением его температуры.
Участок 2 - 3 подвод тепла не

приводит к повышению температуры, а подводимая энергия расходуется на разрушение кристаллической решетки и перевод атомов в неупорядоченное состояние, то есть переход из твердого состояния в жидкое.
Участок 3 - 4 подвод тепла вызывает повышение температуры уже жидкого металла.
Участок 4 - 5 идет охлаждение жидкого металла.
Участок 5 - 6 происходит кристаллизация металла. При этом выделяется тепло, которое называют скрытой теплотой кристаллизации.

Отсюда следует, что для того чтобы начал развиваться процесс кристаллизации

необходимо переохладить металл до некоторой реальной температуры кристаллизации Тр.кр.
Важно:
Эта реальная температура кристаллизации будет меньше чем теоретическая температура кристаллизации Тр.кр.<Ткр.

Изменение величины свободной энергии в твердом и жидком состоянии

Разность между теоретической и реальной температурами кристаллизации называется – степенью переохлаждения ΔТ и вычисляется по формуле:
ΔТ= Ткр- Тр.кр.

частиц (зародышей) и рост кристаллов

При понижении температуры жидкого металла в

нем начинают образовываться мелкие кристаллы, называемые центрами кристаллизации (зародышами). Растущие из центров кристаллизации кристаллы ориентированы произвольно – они называются зернами.

Металл, состоящий из большого количества таких зерен, называется поликристаллическим.

переохлаждения ΔТ). Эта зависимость была изучена отечественными учеными Тамманом и

Черновым.

зависимость числа центров кристаллизации (ч.ц.к.) и скорости роста кристаллов (с.р.к.) от степени переохлаждения металла ΔТ

Будем считать, что в единицу времени в единице объемов появляется n число зародышей (ч.ц.к.).
Скорость роста зародыша в любом направлении называется скоростью роста кристаллов (с.р.к.) - с.

скорость охлаждения (больше степень переохлаждения расплава, тем более мелкокристаллическая структура

получается после кристаллизации.

Важно:
Измельчать зерно в процессе кристаллизации можно не только повышая скорость охлаждения, но и вводя в жидкий металл специальные вещества – модификаторы.

Модификаторами могут быть мелкие частицы:
- карбидов,
- боридов,
- нитридов,
- оксидов,
- сульфидов и другие соединения

нулю и процесс кристаллизации идти не может.
Увеличение с.к. и ч.ц.

при малых степенях переохлаждения обусловлено тем, что подвижность атомов велика и увеличивается разность свободных энергий жидкого и твердого состояний.
Снижение с.к. и ч.ц. при больших степенях переохлаждения вызвано уменьшением подвижности атомов
При очень больших степенях переохлаждения подвижность атомов недостаточна для перестройки и с.к. и ч.ц. равны нулю.
Размер образовавшихся кристаллов зависит от соотношения величин с.к. и ч.ц. при температуре кристаллизации, при данной степени переохлаждения.
Центры кристаллизации в области максимума скорости роста еще не образуются, а в области максимума скорости образования центров кристаллизации линейная скорость роста мала. Это тормозит суммарную скорость кристаллизации, и полное время этого процесса растет.

возрастание dV/dτ обусловлено увеличением числа растущих кристаллов, а также их

поверхности. Дальнейшее снижение обусловлено уменьшением объема незатвердевшей жидкости, то есть уменьшением числа новых зародышей и столкновением растущих кристаллов

n-скорость зарождения центров;
c-линейная скорость роста.

мере развития процесса кристаллизации в нем участвует все большее и

большее число кристаллов. Поэтому процесс вначале ускоряется, пока в какой-то момент (обычно, когда закристаллизовалось 50% жидкости) взаимное столкновение растущих кристаллов не начинает препятствовать их росту; рост кристаллов замедляется, тем более, что и жидкости становится все меньше.
в процессе кристаллизации, пока кристалл окружен жидкостью, он часто имеет правильную форму, но при столкновении и срастании кристаллов их правильная форма нарушается, внешняя форма кристалла оказывается зависимой от условий соприкосновения растущих кристаллов.

кристаллов новой фазы, способных в дальнейшем расти внутри исходной фазы.
Традиционно

рассматриваются два вида зарождения: гомогенное и гетерогенное.
Под гомогенным зарождением понимают образование зародышей в результате флуктуаций, а под гетерогенным – на имеющихся поверхностях раздела с другими фазами.

Маленькие кластеры образуются из жидкого металла и кристаллизуются формируя твердое тело

не может являться сколь угодно малая совокупность атомов.
Зародыши, образованные термически

активированными флуктуациями, могут обладать различной формой, размером, структурой, а их свойства совпадают с конечным продуктом превращения.

Таким образом, рассматривается чистый металл, свободный от растворимых и нерастворимых примесей.

складывается из членов, связанных и изменением объемной и поверхностной энергии
Изменение

свободной энергии на единицу объема затвердевшего вещества, а V - его объем.

Удельная поверхностная энергия

Количество возникающих участков новой фазы

Затвердевание будет происходить, если свободная энергия Гиббса будет уменьшаться, так как любая система стремится к минимуму свободной энергии.

При малом r ∆G растет, так как преобладает увеличение поверхностной

энергии, а при большом r ∆G уменьшается, вследствие роста абсолютного значения первого слагаемого.

Зародыш будет расти, если его радиус будет ≥r*, так как увеличение размера радиуса приведет к уменьшению свободной энергии

r*- критический радиус

Если rЗародыши могут возникать в жидкости в тех местах, где энергия повышена вследствие флуктуации на величину ≥ ∆G

n=1

(объемная энергия) растет быстрее второго;
3. r=r0. ∆G=0. Увеличение свободной энергии,

вследствие образования межфазной поверхности раздела, полностью компенсируется за счет перехода части атомов из жидкой фазы в твердую, которая обладает меньшим уровнем свободной энергии

4. ∆G<0 для r>r0. При фазовом переходе, свободная энергия системы будет уменьшаться.

Не всякая частица новой фазы будет являться зародышем, только те, размер которых приводит к уменьшению свободной энергии, r>r*

Общее увеличение свободной энергии равно 1/3 работы образования поверхности раздела зародышей критического размера

даже одного атома, делает его Центром кристаллизации, который будет расти.

Вероятность образования центра кристаллизации равна произве­дению вероятностей образования зародыша критических разме­ров p1 и присоединения к нему частицы р2, т. е. p = p1× p2.
Вероятность необходимой энергетической флуктуации равна pl = exp(—ΔGкр/kТ).
Вероятность присоединения к за­родышу хотя бы одной частицы равна p2 = s*e  × exp(—U/kT), где s*—число атомов в жидкости, находящихся в контакте с поверх­ностью зародыша; e — вероятность скачка атомов в данном направлении;  — частота колебаний атомов в жидкости (n = 1013•c-l); U—энергия активации диффузии атомов в жидкости, определяющая подвижность атомов.
Вероятность образования центра кристаллизации равна отно­шению числа возникших в единицу времени в единице объема расплава центров кристаллизации n к общему числу частиц в расплаве N, т. е. p = n/N. Величина n, называемая скоростью воз­никновения центров кристаллизации. n = p× N = p1× p2× N. Размерность [п] — м-3× c-1.

центров кристаллизации
x
Частота их образования
=
Критический зародыш
s* атомы жидкости окружают зародыш
Критический

размер зародыша

Подход атомов к частице делают ее сверхкритической → зарождение (U—энергия активации диффузии атомов в жидкости, определяющая подвижность атомов)

Число частиц/объем

 → частота колебаний атомов (~1013 /c)

T
Уменьшение r*
Уменьшение G*

 → n = 0
G* ↑  n ↓

T ↑  n ↑

T = 0 → n = 0

местах исходной фазы с повышенной свободной энергией.

Предпочтительными местами зарождения являются

частицы примесей, стенки.

Требуется гораздо меньшее переохлаждение, чем при гомогенном образовании.

-фазы, который находится в контакте с α и ограничен участком

сферической поверхности радиусом R и участком плоской поверхности δ радиусом r.

Межфазная энергия

По условию равновесия:

σβcosθ= σ-σβ

, θ – краевой угол смачивания

их кристаллическая структура.

Поверхностная энергия границы зародыш-частица зависит от структуры. Существует

три типа границ:
полукогерентные;
когерентные;
некогерентные.

Принцип структурного и размерного соответствия
Конобеевский С.Т. При кристаллизации минимум свободной энергии обеспечивается при максимальном сходстве в расположении атомов на соприкасающихся гранях старых и новых фаз.

границ:
Некогерентные
Полукогерентные
Когерентные межфазные границы

участков одноатомной толщины – двухмерных зародышей.