Разделы презентаций


ТЕПЛОМАССООБМЕН презентация, доклад

Содержание

План1. Основные понятия. Закон Стефана-Больцмана.2. Коэффициенты, характеризующие теплообмен излучением.3. Законы распределения энергии излучения по различным направлениям и длинам волн:А) Закон Ламберта.Б) Законы распределения энергии излучения по длинам волн.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1ТЕПЛОМАССООБМЕН

Теплообмен излучением (часть 1)



2016 год
Лекция № 11

ТЕПЛОМАССООБМЕНТеплообмен излучением (часть 1)2016 годЛекция № 11

Слайд 2План
1. Основные понятия. Закон Стефана-Больцмана.
2. Коэффициенты, характеризующие теплообмен излучением.
3. Законы

распределения энергии излучения по различным направлениям и длинам волн:
А) Закон

Ламберта.
Б) Законы распределения энергии излучения по длинам волн.
План1. Основные понятия. Закон Стефана-Больцмана.2. Коэффициенты, характеризующие теплообмен излучением.3. Законы распределения энергии излучения по различным направлениям и

Слайд 31. Основные понятия. Закон Стефана-Больцмана
Термин излучение обозначает:
1) процесс испускание электромагнитных

волн (квантов) телом;
2) распространение в пространстве самих электромагнитных волн (квантов).
При

температурах выше абсолютного нуля все тела излучают и поглощают энергию в виде электромагнитных волн.
1. Основные понятия. Закон Стефана-БольцманаТермин излучение обозначает:1) процесс испускание электромагнитных волн (квантов) телом;2) распространение в пространстве самих

Слайд 4Электромагнитное излучение бывает несколько видов:
1) инфракрасное;
2) видимое;
3) ультрафиолетовое;
4) рентгеновское.

Энергию оптического

излучения принято называть лучистой.

Для теплообмена имеет значение излучение, энергия которого

при поглощении его телами превращается в тепловую и наоборот.

Такими свойствами обладает излучение с длинами волн от 0,4 мкм до 800 мкм.
Такое излучение называется тепловым.

Свойства этих видов излучения различны, но природа их одна – электромагнитное поле, обладающее как волновыми, так и корпускулярными свойствами.

Электромагнитное излучение бывает несколько видов:1) инфракрасное;2) видимое;3) ультрафиолетовое;4) рентгеновское.Энергию оптического излучения принято называть лучистой.Для теплообмена имеет значение

Слайд 5Тепловое излучение состоит:
1. Из видимого (светового) излучения (от 0,4 до

0,8 мкм);
2. Из инфракрасного излучения (от 0,8 до 800 мкм).

В

области температур до 2000 °С основную роль в теплообмене играет инфракрасное излучение.

Тепловое излучение как процесс распространения электромагнитных волн характеризуется длиной волны λ и частотой колебаний ν.

Электромагнитные волны распространяются со скоростью света с = 3·108 м/с.
Тепловое излучение состоит:1. Из видимого (светового) излучения (от 0,4 до 0,8 мкм);2. Из инфракрасного излучения (от 0,8

Слайд 6Количество энергии излучения в единицу времени, соответствующее узкому диапазону длин

волн, называют потоком монохроматического (однородного) излучения Qλ.

Количество энергии излучения в

единицу времени, соответствующее всему спектру длин волн от 0 до ∞, называют интегральным потоком излучения Q.

В реальных условиях твердые тела излучают энергию с поверхности. Поэтому пользуются величиной интегрального потока излучения с единицы поверхности тела по всем направлениям полусферического пространства, называемой интегральной плотностью излучения (излучательной способностью)
Количество энергии излучения в единицу времени, соответствующее узкому диапазону длин волн, называют потоком монохроматического (однородного) излучения Qλ.Количество

Слайд 7Поток излучения со всей поверхности тела равен



Если плотность интегрального излучения

равномерно распределена по всей поверхности, то

Связь между излучательной способностью и

температурой выражается законом Стефана-Больцмана:



где С’ – коэффициент излучения, зависящий от свойств излучающего тела и состояния его поверхности.
Поток излучения со всей	 поверхности тела равенЕсли плотность интегрального излучения равномерно распределена по всей поверхности, тоСвязь между

Слайд 8Для абсолютно черного тела закон Стефана-Больцмана записывается в следующем виде:


Постоянная

0 называется постоянной Стефана-Больцмана.

Числовое значение постоянной Стефана-Больцмана в системе СИ

равно:

0 = 5,6710-8 Вт/(м2К4).

Для абсолютно черного тела закон Стефана-Больцмана записывается в следующем виде:Постоянная 0 называется постоянной Стефана-Больцмана.Числовое значение постоянной Стефана-Больцмана

Слайд 92. Коэффициенты, характеризующие теплообмен излучением

2. Коэффициенты, характеризующие теплообмен излучением

Слайд 10На тело падает поток излучения Q0.

В зависимости от физических свойств

тела, состояния его поверхности, температуры, длины волны лучистой энергии часть

потока:
поглощается телом QА;
другая часть – QR – отражается от тела;
третья часть – QD – пройдет сквозь тело.
Тогда баланс энергии можно выразить равенствам:

Схема распределения лучистой энергии падающей на тело

(1)

На тело падает поток излучения Q0.В зависимости от физических свойств тела, состояния его поверхности, температуры, длины волны

Слайд 11Поделим обе части уравнения (1) на Q0, получим:




Заменим дроби через

соответствующие коэффициенты:
– коэффициент поглощения,
– коэффициент отражения,
– коэффициент прозрачности,
получим:
(2)

Поделим обе части уравнения (1) на Q0, получим:Заменим дроби через соответствующие коэффициенты:– коэффициент поглощения,– коэффициент отражения,– коэффициент

Слайд 12Здесь:
А – доля потока энергии излучения, поглощенная телом (превращенная теплоту);
R

– доля потока энергии, отраженная телом;
D – доля потока энергии,

пропущенная сквозь тело.

При A = 1 R = D = 0 – весь поток энергии поглощается телом, тело называется абсолютно черным.

При R = 1, A = D = 0 весь поток энергии отражается телом, тело называется абсолютно белым.

При D = 1 A = R = 0 – весь поток энергии проходит сквозь тело, тело называется абсолютно прозрачным.

(2)

Здесь:А – доля потока энергии излучения, поглощенная телом (превращенная теплоту);R – доля потока энергии, отраженная телом;D –

Слайд 13Абсолютно черных, белых и прозрачных тел в природе не бывает.
Близким

к абсолютно черному телу является поверхность, покрытая слоем нефтяной сажи

(α = 0,9 ÷ 0,96).

Для теплообмена имеет значение не только способность тела испускать электромагнитные лучи, но и способность их поглощать.

В соответствии с законом Кирхгофа отношение излучательной способности тела к его лучепоглощательной способности одинаково для всех тел и зависит только от температуры, т.е. для всех тел при данной температуре

(3)

Абсолютно черных, белых и прозрачных тел в природе не бывает.Близким к абсолютно черному телу является поверхность, покрытая

Слайд 14Предельной излучательной способностью E0 обладает абсолютно черное тело.
Поскольку в

природе абсолютных черных тел нет, то вводится понятие серого тела

и степень его черноты ε.

Обозначим излучательную способность серого тела через Е, тогда степень черноты серого тела найдем по формуле:



В соответствии с законом Кирхгофа можно записать

(4)

поскольку E0 = 1, то

и

(5)

Предельной излучательной способностью E0 обладает абсолютно черное тело. Поскольку в природе абсолютных черных тел нет, то вводится

Слайд 15


1) отношение излучательной способности серого тела к его коэффициенту поглощения

при данной температуре равно излучательной способности абсолютно черного тела при

той же температуре.

2) Для серых тел коэффициент поглощения излучения равен коэффициенту черноты серого тела при данной температуре.

Из закона Кирхгофа следует, что чем тело больше поглощает лучистой энергии, тем оно ее больше излучает, и что тело, излучающее энергию в определенной части спектра, способно и поглощать ее только в этой части.

(5)

и

1) отношение излучательной способности серого тела к его коэффициенту поглощения при данной температуре равно излучательной способности абсолютно

Слайд 16Закон Стефана-Больцмана для абсолютно черного тела имеет вид:


Постоянная 0 –

константа излучения абсолютно черного тела (постоянной Стефана-Больцмана) в системе СИ

равно:


В технических расчетах для удобства постоянную σ увеличивают в 108 раз и соответственно делят правую часть уравнения (6) 108.

Коэффициент
называют коэффициентом излучения абсолютно черного тела.

(6)

0 = 5,6710-8 Вт/(м2К4).

с0 = 0 = 5,67 Вт/(м2К4)

Закон Стефана-Больцмана для абсолютно черного тела имеет вид:Постоянная 0 – константа излучения абсолютно черного тела (постоянной Стефана-Больцмана)

Слайд 17Введя этот коэффициент в уравнение (6), получим:




Для теплообмена имеет значение

не только способность тела испускать электромагнитные лучи, но и способность

их поглощать.

Найдем связь между коэффициентом излучения серого тела С и коэффициентом излучения для абсолютно черного тела с0:

(7)

т.е.

Введя этот коэффициент в уравнение (6), получим:Для теплообмена имеет значение не только способность тела испускать электромагнитные лучи,

Слайд 18Для серых тел закон Стефана – Больцмана принимает вид:

(8)

Для серых тел закон Стефана – Больцмана принимает вид:(8)

Слайд 193. Законы распределения энергии излучения по различным направлениям и длинам

волн

3. Законы распределения энергии излучения по различным направлениям и длинам волн

Слайд 20А) Закон Ламберта
Закон Стефана-Больцмана позволяет определить полное количество энергии, излучаемой

в пространство поверхностью абсолютно черного тела во всех направлениях.

Энергия, излучаемая

телом, распространяется в пространстве с различной интенсивностью.

Закон, устанавливающий зависимость потока энергии от направления, называется законом Ламберта.
А) Закон ЛамбертаЗакон Стефана-Больцмана позволяет определить полное количество энергии, излучаемой в пространство поверхностью абсолютно черного тела во

Слайд 21Количество энергии, излучаемой телом в единицу времени, называется потоком излучения

Q (Вт).

Плотность потока интегрального излучения будем называть величину потока интегрального

излучения, отнесенную к единице площади излучающей поверхности (Вт/м2)



Плотность потока спектрального излучения (Вт/м3)

(1)

(2)

Количество энергии, излучаемой телом в единицу времени, называется потоком излучения Q (Вт).Плотность потока интегрального излучения будем называть

Слайд 22Яркостью излучения называется величина потока излучения в единице телесного угла,

отнесенная к единице площади проекции излучающей поверхности на плоскость, ортогональную

направлению излучения (Вт/м2·стер)




Излучение называется изотропным (диффузным), если яркость излучения одинакова по всем направлениям, т.е. В=const.

Для практических расчетов теплообмена излучением важно знать связь между яркостью и плотностью потока полусферического (в пределах телесного угла ω = 2π) излучения поверхности.

(3)

Яркостью излучения называется величина потока излучения в единице телесного угла, отнесенная к единице площади проекции излучающей поверхности

Слайд 23Величина плотности теплового потока, изотропно излучаемого площадкой dF1
В пределах телесного

угла dω в направлении, расположенном под углом φ к нормали

будет равна


(4)

а в пределах телесного угла ω = 2π (полусферическое излучение)

(5)

Величина плотности теплового потока, изотропно излучаемого площадкой dF1В пределах телесного угла dω в направлении, расположенном под углом

Слайд 24Из стереометрии известно, что величина телесного угла равна


или

где θ –

азимут выбранного направления (в полярных координатах).

– в декартовых координатах
С учетом

сказанного выражение (5) представим в виде





т.е.

(6)

(7)

Из стереометрии известно, что величина телесного угла равнаилигде θ – азимут выбранного направления (в полярных координатах).– в

Слайд 25Закон Ламберта устанавливает, что интенсивность излучения с единицы поверхности абсолютно

черного тела в каком-либо направлении пропорциональна косинусу угла между этим

направлением и нормалью к поверхности:




где Iн – интенсивность излучения в направлении, нормальном к элементу поверхности (количество энергии, излучаемой в единицу времени с единицы поверхности в направлении нормали); φ – угол между направлением излучения энергии и нормалью.

(8)

Закон Ламберта устанавливает, что интенсивность излучения с единицы поверхности абсолютно черного тела в каком-либо направлении пропорциональна косинусу

Слайд 26Общее количество энергии, излучаемой элементарной площадкой dF1 находим путем интегрирования:





Из

формулы (9) видно, что излучательная способность в направлении нормали в

π раз меньше полной излучательной способности тела:


Реальные тела не подчиняются закону Ламберта.

Однако, для часто встречающихся на практике матовых поверхностей с большой поглощательной способностью можно пользоваться этим законом.

(9)

Общее количество энергии, излучаемой элементарной площадкой dF1 находим путем интегрирования:Из формулы (9) видно, что излучательная способность в

Слайд 27Б) Законы распределения энергии излучения по длинам волн
Распределение энергии излучения

по длинам волн подчиняются законам Планка и Вина.

Б) Законы распределения энергии излучения по длинам волнРаспределение энергии излучения по длинам волн подчиняются законам Планка и

Слайд 28Закон Планка: энергия излучения неравномерно распределяется по длинам волн.

Закон Вина:

с повышением температуры излучающего тела максимальное значение интенсивности излучения смещается

в сторону коротких волн.
Закон Планка: энергия излучения неравномерно распределяется по длинам волн.Закон Вина: с повышением температуры излучающего тела максимальное значение

Слайд 29Графики зависимости распределения энергии по длинам волн построенные по экспериментальным

данным подтверждают справедливость закона Вина.

Графики зависимости распределения энергии по длинам

волн построенные на основе вычислений по формуле Планка полностью совпадают с экспериментальными.

Абсолютно черное тело при данной температуре излучает энергию всех длин волн от λ = 0 до λ = ∞, но распределение энергии вдоль спектра различно.
По мере увеличения длины волны энергия излучения возрастает, при некоторой длине волны достигает максимума, затем убывает.

Графики зависимости распределения энергии по длинам волн построенные по экспериментальным данным подтверждают справедливость закона Вина.Графики зависимости распределения

Слайд 30Для одной и той же длины волны энергия излучения увеличивается

с возрастанием температуры тела, излучающего энергию.


В 1900 году Планк выдвинул

идею о том, что тело излучает энергию отдельными порциями (квантами):


h = 6,63·10-34 Дж·с – постоянная Планка.

– частота излучения электромагнитных волн;

λ – длина электромагнитных волн.

с – скорость света;

Для одной и той же длины волны энергия излучения увеличивается с возрастанием температуры тела, излучающего энергию.В 1900

Слайд 31В 1900 году Планк используя методы статистической физики, исходя из

электромагнитной природы света и представлений о квантах энергии получил формулу

распределения энергии излучения по длинам волн для абсолютно черного твердого тела, которая дает значение интенсивности излучения Iλ0, хорошо совпадающее с опытными данными:





где k – постоянная Больцмана; е = 2,718 – основание натуральных логарифмов.

(1)

В 1900 году Планк используя методы статистической физики, исходя из электромагнитной природы света и представлений о квантах

Слайд 32Если ввести постоянные С1 и С2 , то уравнение (1)

примет вид:




Примем измерение длин волн в метрах, тогда


(1а)
С1 = 3,74·10-16

Вт·м2,

С2 = 1,44·10-2 м·К.

Из графиков видно, что при Т < 1000 К почти вся энергия излучения получается за счет инфракрасных лучей (λ = 0,8 ÷ 800 мкм).

С повышением температуры все увеличивается. Доля энергии переносимой светом, при Т ≈ 6000 К становится равной примерно 50%.

Если ввести постоянные С1 и С2 , то уравнение (1) примет вид:Примем измерение длин волн в метрах,

Слайд 33Площадь под каждой кривой эквивалентна интегральному излучению – общей излучательной

способности черного тело Е0 при данной температуре:


Если подставить сюда значение

интенсивности излучения Iλ0 из формулы (1), то после интегрирования получим формулу закона Стефана–Больцмана:
Площадь под каждой кривой эквивалентна интегральному излучению – общей излучательной способности черного тело Е0 при данной температуре:Если

Слайд 34Первый закон Вина (закон смещения) (1894 год)
Длина волны, на которую

приходиться максимум спектральной плотности энергетической светимости АЧТ, обратно пропорциональна абсолютной

температуре тела:


Числовое значение первой постоянной Вина в системе СИ равно:


Первая постоянная Вина равна той длине волны, на которую приходится максимум спектральной плотности энергетической светимости АЧТ при температуре Т=1К.

b = 2,9010-3 мК

Первый закон Вина (закон смещения) (1894 год)Длина волны, на которую приходиться максимум спектральной плотности энергетической светимости АЧТ,

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика