Слайд 2В 1932 году русский физик Иваненко и немецкий физик Гейзенберг
независимо друг от друга предложили протонно-нейтронную модель ядра. Согласно этой
модели, атомное ядро состоит из протонов и нейтронов. Ядерные частицы получили название нуклоны.
Протонно-нейтронная модель ядра
Слайд 4Характеристики протона:
время жизни свободного протона > 1032 лет
заряд qp =1.6·10-19
Кл;
масса mp =1а.е.м.=1.6724·10-27 кг = 938.3 МэВ;
спиновое число s =1/2;
собственный
магнитный момент μр=+2.79μя
μя = еh /2mp = 5.05⋅ 10-27 Дж/T – ядерный магнетон.
Слайд 5Характеристики нейтрона:
время жизни свободного нейтрона 12 мин., схема распада
;
заряд qn = 0;
масса mn= 1.6748·10-27 кг = 939.55 МэВ;
спиновое число s=1/2;
собственный магнитный момент
μn= –1.91 μя;
Знак «—» показывает , что магнитные моменты протона и нейтрона антипараллельны.
Слайд 6Каждое ядро содержит Z протонов и N нейтронов. Z -
зарядовое число равное порядковому номеру элемента в таблице Менделеева. Суммарное
число протонов и нейтронов в ядре - массовое число А:
А = Z + N
Обозначение ядер:
Слайд 7Изотопы – это ядра с одинаковым числом протонов Z, но
различным количеством нейтронов N. Например, водород имеет три изотопа:
1Н1 –
обычный водород, протий (Z=1, N=0)
1Н2 – тяжелый водород: дейтерий 1D2 (Z=1, N=1).
1Н3 – сверхтяжелый водород: тритий 1Т3 (Z=1, N=2).
1Н1 и 1Н2 – стабильны, 1Н3 – радиоактивен.
Слайд 9Изобары – атомные ядра различных элементов, имеющие одинаковые массовые числа.
Изотоны
– ядра с одинаковым числом нейтронов. Например 7N14 и 6C13
.
Изомеры – радиоактивные ядра с одинаковыми Z и A, но различными периодами полураспада.
Слайд 11Протоны в ядре отталкиваются кулоновскими силами. Это не приводит к
разрушению ядер, так как между нуклонами в ядре действуют ядерные
силы неэлектрической природы. Взаимодействие нуклонов в ядре названо сильным взаимодействием.
Ядерные силы
Слайд 12Свойства ядерных сил
1) не зависят от заряда нуклонов;
2) короткодействующие
(действуют на расстояниях, не превышающих 2·10-15 м);
3) насыщенные (удерживают
ограниченное число нуклонов);
4) нецентральные (действуют не по кратчайшей прямой).
Слайд 13 дефект массы ядра.
Энергия связи ядра
Энергия, которую надо затратить, чтобы
расщепить ядро на отдельные нуклоны, называется энергией связи атомного ядра.
Энергия связи ядра в момент слияния нуклонов выделяется в виде излучения.
Из закона взаимосвязи массы и энергии
Слайд 14Дефект массы ядра - это разность между суммарной массой частиц,
составляющих ядро, и массой целого ядра Mя :
Слайд 15Энергия связи, приходящаяся на один нуклон, называется удельной энергией связи:
Слайд 16Удельная энергия связи ядер химических элементов
Слайд 17Из графика видно, что:
у ядер с 0
связи резко возрастает с ростом А.
у ядер с массовым числом
40<А<100 удельная энергия связи максимальна;
у ядер с А>100 удельная энергия связи плавно убывает с ростом А;
Способы высвобождения внутриядерной энергии:
Деление тяжелых ядер (цепная реакция)
Синтез легких ядер (термоядерная реакция).
Слайд 18Спин ядра
Это собственный момент импульса ядра — векторная сумма собственных и орбитальных моментов импульса нуклонов.
Слайд 19Магнитный момент ядра
пропорционален спину ядра. Единица магнитных моментов ядер - ядерный
магнетон:
Он примерно в 660 раз меньше магнетона Бора, поэтому магнитные
свойства атомов определяются в основном магнитными свойствами его электронов.
Слайд 20Радиоактивность
Это явление самопроизвольного испускания химическими элементами излучения со значительной проникающей
способностью и ионизирующими свойствами.
Радиоактивными являются все элементы с порядковым
номером
Z > 83.
Слайд 21α- и β-лучи отклоняются магнитным полем в противоположные стороны, а
γ-лучи не отклоняются совсем.
Излучение радиоактивных веществ состоит из трех
компонент:
α-, β- и γ-излучения.
Слайд 23Основные типы ядерных превращения, приводящие к испусканию радиоактивных излучений
Слайд 24Правила смещения Содди при α− и β−распаде
Сумма зарядовых (массовых) чисел
до распада равняется сумме зарядовых (массовых) чисел после распада.
Слайд 25Возникает в результате туннелирования
α-частицы сквозь потенциальный барьер, создаваемый ядерными
силами.
α-распад
Слайд 26β-распад
При β-распаде вместе с электроном испускается нейтральная частица – антинейтрино.
Она имеет нулевой заряд, спин ½, почти нулевую массу покоя.
β
-распад происходит в результате распада нейтрона внутри ядра по схеме:
Слайд 27Корпускулярно-волновой дуализм
Примеры α- и β-распадов
Слайд 28γ-излучение
γ- -излучение - это коротковолновые фотоны.
Возникает в результате α- и
β-распада.
Спектр линейчатый, что подтверждает дискретность энергетических уровней энергии нуклонов
в ядре.
Испускается дочерним, а не матерински ядром.
Не описывается правилами смещения Содди.
Слайд 29Количество распадов, происходящих в данном количестве радиоактивного элемента за 1
секунду, называется активностью:
Закон радиоактивного распада
Слайд 30Активность пропорциональна числу ядер радиоактивного вещества на данный момент времени
Слайд 31Период полураспада Т - время, за которое распадается половина ядер.
Характеризует скорость распада.
Например: радий 88Ra226 имеет период полу-распада 1600
лет; торий 90Th231 25.64 часа; полоний 84Po212 - 3·10-7 с.
Слайд 33Приборы для регистрации радиоактивного излучения:
Электрорегистраторы: сцинтилляционный счетчик, ионизационная камера, газоразрядный
счетчик, полупроводниковый детектор;
Видеорегистраторы:
камера Вильсона, диффузионная камера, пузырьковая
камера, фотоэмульсии.
Слайд 35Треки элементарных частиц в толстослойной фотоэмульсии
Слайд 36Камера Вильсона
Чарльз Томсон Вильсон
Слайд 40Треки частиц в пузырьковой камере
Слайд 41Ядерные реакции
Взаимодействие атомного ядра с элементарной частицей или с другим
ядром, в результате которого ядро превращается в ядро другого элемента,
называют ядерной реакцией. Впервые ядерную реакцию осуществил Резерфорд в 1919 г.
Слайд 42Для ядерной реакции необходимо, чтобы частицы сблизились на расстояние порядка
10–15 м.
Ядерные реакции подчиняются законам сохранения энергии, импульса, электрического и
барионного зарядов. Ядерные реакции могут протекать как с выделением, так и с поглощением кинетической энергии.
Слайд 43Атомное ядро
Цепная ядерная реакция деления
Цепная ядерная реакция деления – это
реакция, при которой происходит размножение падающих частиц. Коэффициент размножения нейтронов
k:
где nt-1 – число нейтронов предыдущего поколение, nt – число нейтронов данного поколения.
Необходимое условие для развития цепной ядерной реакции : .
Слайд 44Корпускулярно-волновой дуализм
Реакция самоподдерживающаяся: k=1; развивающаяся: k>1; затухающая: k
– минимальная масса делящегося вещества, необходимая для поддержания реакции.
Цепные реакции
делятся на управляемые и неуправляемые.
Неуправляемая цепная реакция -- атомная бомба.
Управляемая цепная реакция -- ядерный реактор.
Цепная ядерная реакция деления
(продолжение)
Слайд 45Скорость развития цепной реакции деления
Пусть Т – среднее время жизни
одного поколения нейтронов, N – число нейтронов в данном поколении.
В следующем поколении их число равно kN, т.е. число нейтронов за одно поколение
Тогда скорость нарастания цепной реакции:
Интегрируем:
Получаем:
Слайд 48Цепная ядерная реакция деления урана-235
Слайд 51Схема устройства ядерного реактора.
Корпускулярно-волновой дуализм
Слайд 55Реакция синтеза атомных ядер
Реакция синтеза – это образование путем слияния
из легких ядер более тяжелых. Удельная энергия связи Есв резко
увеличивается при переходе от Н к He и Li, т.е. реакция синтеза должна сопровождаться выделением огромной энергии.
Слайд 56Термоядерные реакции
Это ядерные реакции между легкими атомными ядрами, протекающие при
очень высоких температурах (~107 К и выше). При этом вещество находится
в состоянии полностью ионизованной плазмы. Необходимость высоких температур объясняется тем, что для слияния ядер в термоядерной реакции необходимо, чтобы они сблизились на очень малое расстояние и попали в сферу действия ядерных сил. Этому сближению препятствуют кулоновские силы отталкивания, действующие между одноименно заряженными ядрами. Чтобы их преодолеть, ядра должны обладать очень большой кинетической энергией.
Слайд 58Атомная бомба
1 — корпус
2 — взрывной механизм
3 —
обычное взрывчатое вещество
4 — электродетонатор
5 — нейтронный отражатель
6 — ядерное горючее (235U)
7 — источник нейтронов
8 — процесс обжатия ядерного горючего направленным внутрь взрывом
Корпускулярно-волновой дуализм
Слайд 59Атомное ядро
Устройство атомной бомбы
Слайд 61Атомное ядро
Атомные бомбы «Малыш» и «Толстяк»
Слайд 62Фотография первого подводного ядерного взрыва на полигоне Новая Земля, бухта Чёрная,
21 сентября 1955 г., мощность 3,5 Кт, глубина 12 м
Слайд 64Испытание РДС-6с состоялось 12 августа 1953 г. Энерговыделение - 400
кт.
Слайд 66Термоядерная бомба
1 — инициирующий ядерный заряд (с разделенным на части
ядерным горючим)
2 — термоядерное горючее (смесь D и T)
3 — ядерное горючее (238U)
4 — инициирующий ядерный заряд после подрыва шашек обычного ВВ
5 — источник нейтронов. Излучение, вызванное срабатыванием ядерного заряда, порождает радиационную имплозию (испарение) оболочки из 238U, сжимающую и поджигающую термоядерное топливо
Корпускулярно-волновой дуализм
Слайд 67Корпускулярно-волновой дуализм
Термоядерный взрыв
Слайд 6925 Ноября 1955 года в 9:47 состоялось испытание первого советского
термоядерного заряда мегатонного класса.
Слайд 71Самый мощный советский термоядерный заряд. Испытан 30 октября 1961 года на неполную мощность.
Энерговыделение 50 Мт ТЭ. Музей ядерного оружия РФЯЦ–ВНИИЭФ. (Архив Минатома)
Слайд 72Взрыв самой мощной термоядерной бомбы