TheSlide.ru

Лекция № 3

Содержание

1. Лекция № 3
2. Электрический диполь в э/ст поле Электрический диполь
3. Потенциал поля диполяТак как r>>l (диполь точечный), то и(3.2)
4. Слайд 4
5. Слайд 5
6. Слайд 6
7. Поле диполя обладает осевой симметрией. (3.3)ось на расстоянии r от центра диполя
8. Диполь в однородном электрическом поле
9. M = 0, если  = 0
10. Диполь в неоднородном электрическом поле С учетом малых размеров диполя
11. Проекция результирующей силы, действующей на диполь в направлении оси x При 0π/2 диполь выталкивается из поля.
12. Потенциальная энергия диполя, помещенного в однородное электрическое поле
13. Wp= 0 при  = π/2, где
14. Слайд 14
15. Выделим малый объем диэлектрика в виде наклонной
16. При неоднородной поляризации диэлектрика связанные заряды появляются
17. Вектор электрического смещения В СИ В изотропных диэлектриках Тогда В случае анизотропных диэлектриковимогут быть неколлинеарными.(3.13)(3.14)(3.15)[Кл/м2 ]
18. Обобщение теоремы Гаусса где q и q
19. Поток В дифференциальной форме илиВ диэлектриках обычно связанные
20. Поле на границе раздела диэлектриков Выделим малый
21. Пусть h→0 а S достаточно мало. Из теоремы Гаусса:Учитывая, что(3.19)(3.20)
22. Рассматривая диэлектрик сиз (3.20)(3.21) Выделим прямоугольный замкнутый контур; l достаточно мало, а h→0. Из теоремы о циркуляции:
23. или(3.22)тогда(3.23) При переходечерез границу раздела 2-х диэлектриков линии электрического смещения преломляются.
24. Из рисунка С учетом (3.20) и (3.23):иполучим(3.24)
25. Скачать презентанцию

Электрический диполь в э/ст поле Электрический диполь – система двух разноименных точечных зарядов +q и q. Электрический дипольный момент(3.1)

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Лекция № 3
ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКЕ

Лекция № 3ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ В ДИЭЛЕКТРИКЕ

Слайд 2Электрический диполь в э/ст поле
Электрический диполь – система двух

разноименных точечных зарядов +q и q.
Электрический дипольный момент
(3.1)

Электрический диполь в э/ст поле Электрический диполь – система двух разноименных точечных зарядов +q и q. Электрический

Слайд 3Потенциал поля диполя
Так как r>>l (диполь точечный), то
и
(3.2)

Потенциал поля диполяТак как r>>l (диполь точечный), то и(3.2)

Слайд 4

Слайд 5

Слайд 6

Слайд 7 Поле диполя обладает осевой симметрией.
(3.3)
ось
на расстоянии r от

центра диполя

Поле диполя обладает осевой симметрией. (3.3)ось на расстоянии r от центра диполя

Слайд 8Диполь в однородном электрическом поле

Диполь в однородном электрическом поле

Слайд 9 M = 0, если  = 0 или  =

π (положения устойчивого и неустойчивого равновесия соответственно).
(3.4)
Под действием момента сил
диполь

будет стремиться установиться по полю

С учетом направлений

M = 0, если  = 0 или  = π (положения устойчивого и неустойчивого равновесия соответственно).(3.4) Под

Слайд 10Диполь в неоднородном электрическом поле
С учетом малых размеров диполя

Диполь в неоднородном электрическом поле С учетом малых размеров диполя

Слайд 11 Проекция результирующей силы, действующей на диполь в направлении оси x
При

0

поля, таково, что диполь втягивается в область более сильного поля. При π>>π/2 диполь выталкивается из поля.

Проекция результирующей силы, действующей на диполь в направлении оси x При 0π/2 диполь выталкивается из поля.

Слайд 12Потенциальная энергия диполя, помещенного в однородное электрическое поле

Потенциальная энергия диполя, помещенного в однородное электрическое поле

Слайд 13 Wp= 0 при  = π/2, где

Wp= 0 при  = π/2, где

Слайд 14

Слайд 15 Выделим малый объем диэлектрика в виде наклонной призмы. Ее дипольный

момент
Т.к. поляризованность определяет дипольный момент единицы

объема диэлектрика, то дипольный момент призмы

(3.8)

(3.9)

Приравниваем (3.8) и (3.9)

(3.10)

Выделим малый объем диэлектрика в виде наклонной призмы. Ее дипольный момент Т.к. поляризованность определяет

Слайд 16При неоднородной поляризации диэлектрика связанные заряды появляются не только на

поверхности диэлектрика, но и в его объеме с некоторой ρ.
(3.11)
Связанный

поляризационный заряд

Тогда теорема Гаусса в интегральной форме

(3.12)

Отрицательные связанные заряды являются источником линий

При неоднородной поляризации диэлектрика связанные заряды появляются не только на поверхности диэлектрика, но и в его объеме

Слайд 17Вектор электрического смещения
В СИ
В изотропных диэлектриках
Тогда
В

случае анизотропных диэлектриков
и
могут быть неколлинеарными.
(3.13)
(3.14)
(3.15)
[Кл/м2 ]

Вектор электрического смещения В СИ В изотропных диэлектриках Тогда В случае анизотропных диэлектриковимогут быть неколлинеарными.(3.13)(3.14)(3.15)[Кл/м2 ]

Слайд 18Обобщение теоремы Гаусса
где q и q – сторонние и

связанные заряды, охватываемые поверхностью S
Тогда
(3.17)
Теорема Гаусса для вектора электрического

смещения в интегральной форме

(3.16)

Обобщение теоремы Гаусса где q и q – сторонние и связанные заряды, охватываемые поверхностью S Тогда(3.17)Теорема Гаусса

Слайд 19 Поток
В дифференциальной форме
или
В диэлектриках обычно связанные заряды не заданы

и определить их можно только после нахождения напряженности электрического поля

в диэлектрике, поэтому удобно использовать (3.17) или (3.18), а не (3.16)

(3.18)

через замкнутую поверхность равен алгебраической сумме сторонних зарядов, заключенных внутри этой поверхности.

Поток В дифференциальной форме илиВ диэлектриках обычно связанные заряды не заданы и определить их можно только после нахождения

Слайд 20Поле на границе раздела диэлектриков
Выделим малый участок границы раздела

2-х диэлектриков с диэлектрическими проницаемостями ε1 и ε2, на которой

нет распределенных сторонних зарядов. Границу раздела будем считать плоской.

– электрические смещения полей в 2-х диэлектриках вблизи границы раздела.

Поле на границе раздела диэлектриков Выделим малый участок границы раздела 2-х диэлектриков с диэлектрическими проницаемостями ε1 и

Слайд 21 Пусть h→0 а S достаточно мало. Из теоремы Гаусса:
Учитывая, что
(3.19)
(3.20)

Пусть h→0 а S достаточно мало. Из теоремы Гаусса:Учитывая, что(3.19)(3.20)

Слайд 22Рассматривая диэлектрик с
из (3.20)
(3.21)
Выделим прямоугольный замкнутый контур; l достаточно мало,

а h→0.
Из теоремы о циркуляции:

Рассматривая диэлектрик сиз (3.20)(3.21) Выделим прямоугольный замкнутый контур; l достаточно мало, а h→0. Из теоремы о циркуляции:

Слайд 23или
(3.22)
тогда
(3.23)
При переходе
через границу раздела 2-х диэлектриков линии электрического смещения преломляются.

или(3.22)тогда(3.23) При переходечерез границу раздела 2-х диэлектриков линии электрического смещения преломляются.

Слайд 24Из рисунка
С учетом (3.20) и (3.23):
и
получим
(3.24)

Из рисунка С учетом (3.20) и (3.23):иполучим(3.24)

Скачать презентацию

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.

Для правообладателей