Эта существенно положительная часть удельной мощности деформирования и определяет величину
некомпенсированной теплоты, для вязкой среды, а физически соответствует части работы деформации, диссипируемой при деформировании вязкой среды и переходящей во внутреннюю тепловую энергию. С учетом этого дифференциальное уравнение второго закона термодинамики для вязкой среды принимает вид:
откуда следует, что в адиабатических условиях энтропия индивидуальных частиц деформируемой вязкой среды может изменяться только в сторону увеличения.
Выражение для удельной мощности деформирования в вязкой баротропной среде может быть преобразовано, а уравнение энергии в адиабатическом приближении примет вид:
Находящаяся в правой части уравнения энергии удельная мощность деформирования для вязкой среды разделяется на две принципиально разные части – обратимую и необратимую. Первое слагаемое в последнем выражении описывает возможные случаи, как увеличения, так и уменьшения удельной внутренней энергии, меняя знак в зависимости от того, нагружается ли индивидуальная частица вязкой среды (увеличение плотности и удельной внутренней энергии) или же в ней реализуются условия разгрузки (уменьшение соответствующих значений).