Определение напряжении? по натурным индикаторам

Содержание

1. Определение напряжении? по натурным индикаторам
2. Инструментальные методы определения напряженийПо разгрузке образцов, извлекаемых
3. Примеры индикаторов палеонапряженийЗеркала, борозды скольжения
4. Tj – главные напряженияmj – орты главных
5. Элементы теории напряженийИнварианты тензора напряжений
6. Элементы теории напряженийЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ТЕНЗОРЫ НАПРЯЖЕНИЙ Примеры представителейTdev~T
7. Элементы теории напряженийt'ntτ'tn'nt''tn'tt''T" = αI + βT'
8. Механизмы очагов землетрясений
9. n – единичная нормаль к плоскости разлома,
10. Сейсмотектоническая деформацияG=D+W, (D=DT, W=-WT)ΔV – объем элемента x ΔSα - площадь α-й подвижки(nα ∙ uα =0)
11. Постановка проблемыОпределить однородное напряженное состояние (тензор T)
12. Основные предположения традиционного подходаПрактически тензор напряжений T
13. Нарушение законов механики в традиционном подходе Нарушение принципа независимости от наблюдателя
14. Макро-кинематика и макро-напряжения не связаны в рамках традиционного подходаНарушение законов механики в традиционном подходе
15. Нарушение законов механики в традиционном подходе В
16. Нарушение законов механики в традиционном подходе Выполнение условий равновесия для одного блока
17. T → αI + βTПри преобразовании подобияРавновесие
18. При каких условиях по сейсмологическим данным можно
19. При каких условиях по сейсмологическим данным можно
20. Определяющие соотношения для идеально-пластической средыпри условииПринцип экстремума Мизеса
21. Определяющие соотношения для идеально-пластической среды
22. Определяющие соотношения для идеально-пластической средыДля изотропной функции
23. Трещиноватость осадочных горных пород
24. Трещиноватость горных породТрещиноватость горных породМорфологические особенности верхней
25. Natural exposureTien-Shan, Kyrgyzstan, 1983В каждой точке наблюдения
26. Обработка и интерпретация замеров трещиноватости
27. Выделение систем трещинПроизводится на основе кластерного анализаПервичные системы закладываются на стадии диагенеза осадков .
28. Локализация пластических деформаций как механизм образования первичных сопряженных систем трещинИсходная конфигурацияНепрерывная деформацияЛокализация деформаций
29. Идеализированная модель движения микродефектов в слабо сцементированном слое осадков при сжатииTmaxTminTmaxTmin
30. Модель движения дефектов в упругой среде BδEB
31. Линейная упругость, плоская деформацияμ - модуль сдвига,
32. Для определения f используются известные решения. Для l=0 существует аналитическое решение, для ε=a/2l
33. f – отношение высвобожденной полной энергии к
34. Модель движения дефектов в упругой среде
35. Обнажение верхнемеловых осадочных пород горных пород
36. Микро-зоны локализации деформаций
37. Скачать презентанцию

Инструментальные методы определения напряженийПо разгрузке образцов, извлекаемых при бурении (overcoring methods); На основе компенсации напряжений давлением в щели до исчезновения деформаций, вызванных созданием щели (jacking methods);По измерениям деформаций разгрузки около щелей,

Главная
Разное
Определение напряжении? по натурным индикаторам

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Определение характеристик напряженного состояния земной коры по данным натурных индикаторов
Краткий

обзор индикаторов и методов определения напряжений;
Определение напряжений по механизмам

землетрясений;
Определение палеонапряжений по трещиноватости осадочных горных пород

Ш.А. Мухамедиев

Определение характеристик напряженного состояния земной коры по данным натурных индикаторовКраткий обзор индикаторов и методов определения напряжений; Определение

Слайд 2Инструментальные методы определения напряжений
По разгрузке образцов, извлекаемых при бурении (overcoring

methods);
На основе компенсации напряжений давлением в щели до исчезновения

деформаций, вызванных созданием щели (jacking methods);
По измерениям деформаций разгрузки около щелей, прорезанных в стенках скважин (borehole slotting);
С помощью гидравлического разрыва (hydraulic fracturing);
По радиусометрии скважины, которая выявляет эллиптичность ствола, возникающую вследствие вывалов породы (borehole breakouts).

Инструментальные методы определения напряженийПо разгрузке образцов, извлекаемых при бурении (overcoring methods); На основе компенсации напряжений давлением в

Слайд 3Примеры индикаторов палеонапряжений
Зеркала, борозды скольжения

Слайд 4Tj – главные напряжения
mj – орты главных напряжений
– символ

тензорного
умножения
T=T1m1⊗m1+ T2m2⊗m2 + T3m3⊗m3
t – вектор напряжения

n

t

T: n →

tτ

tτ – вектор касательного напряжения

tn – нормальное напряжение

Элементы теории напряжений

Симметричный тензор напряжений Коши

Tj – главные напряженияmj – орты главных напряжений – символ тензорного умноженияT=T1m1⊗m1+ T2m2⊗m2 + T3m3⊗m3t – вектор

Слайд 5Элементы теории напряжений

Инварианты тензора напряжений

Слайд 6Элементы теории напряжений
ЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ТЕНЗОРЫ НАПРЯЖЕНИЙ
Примеры представителей
Tdev~T
Класс эквивалентности однозначно

определяется по любому своему представителю
Tσ,τm=(T - σI)/τmax=(1-μσ) (m1⊗m1 -

m2⊗m2) + (1+μσ) (m2⊗m2 - m3⊗m3)

Tp,τm= (T - pI)/τmax = m1⊗m1 - m3⊗m3 + μσ m2⊗m2

TR= (Tp,τm + I)/2 = m1⊗m1 + R m2⊗m2

Tp,τm

Элементы теории напряженийЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ТЕНЗОРЫ НАПРЯЖЕНИЙ Примеры представителейTdev~T Класс эквивалентности однозначно определяется по любому своему представителю Tσ,τm=(T -

Слайд 7
Элементы теории напряжений

t'
n
tτ'
tn'

n
t''
tn'
tt''
T" = αI + βT'
При преобразованиях подобия

вектор касательного напряжения не меняет своей ориентации, т.е. его направляющий

орт f остается неизменным

Элементы теории напряженийt'ntτ'tn'nt''tn'tt''T

Слайд 8Механизмы очагов землетрясений

Слайд 9n – единичная нормаль к плоскости разлома, u – вектор

подвижки, tτ - вектор касательного напряжения
Механизмы очагов землетрясений

n – единичная нормаль к плоскости разлома, u – вектор подвижки, tτ - вектор касательного напряжения Механизмы

Слайд 10Сейсмотектоническая деформация
G=D+W, (D=DT, W=-WT)

ΔV – объем элемента x
ΔSα

- площадь α-й подвижки
(nα ∙ uα =0)

Слайд 11Постановка проблемы
Определить однородное напряженное состояние (тензор T) в макро-элементе х

по данным о фокальных механизмах Mα (число событий A≥4).
1

Постановка проблемыОпределить однородное напряженное состояние (тензор T) в макро-элементе х по данным о фокальных механизмах Mα (число

Слайд 12
Основные предположения традиционного подхода
Практически тензор напряжений T подбирается так, чтобы

обеспечить минимальную близость данной системы подвижек с искомой системой векторов

касательного напряжения.

1. Подвижки происходят вдоль существующих ослабленных плоскостей, не влияя друг на друга

Основные предположения традиционного подходаПрактически тензор напряжений T подбирается так, чтобы обеспечить минимальную близость данной системы подвижек с

Слайд 13Нарушение законов механики в традиционном подходе
Нарушение принципа независимости от

наблюдателя

Слайд 14Макро-кинематика и макро-напряжения не связаны в рамках традиционного подхода
Нарушение законов

механики в традиционном подходе

Слайд 15Нарушение законов механики в традиционном подходе
В каждом макро-объеме x

реконструируются 4 элемента НС: 3 угла ϕ1, ϕ2, ϕ3, задающих

ориентацию триэдра m1, m2, m3 в пространстве, и коэффициент вида напряженного состояния μσ. Эти величины определяют 4 скалярных поля: 3 поля ϕ1(x), ϕ2(x), ϕ3(x) и поле μσ(x). Это влечет, вообще говоря, нарушение 3-х скалярных уравнений равновесия.

Нарушение условий равновесия

(*)

Преобразования, не затрагивающие ϕ1, ϕ2, ϕ3 и μσ.

Нарушение законов механики в традиционном подходе В каждом макро-объеме x реконструируются 4 элемента НС: 3 угла ϕ1,

Слайд 16Нарушение законов механики в традиционном подходе
Выполнение условий равновесия для

одного блока

Слайд 17T → αI + βT
При преобразовании подобия
Равновесие объединенного блока x''∪x‘

с учетом равновесия каждого блока
Нарушение законов механики в традиционном

подходе

Нарушение условий равновесия для двух блоков

В общем случае не выполняется, т.к. β′>0, β″>0

Выполняется в силу уравновешенности моментов для каждого из блоков

T → αI + βTПри преобразовании подобияРавновесие объединенного блока x''∪x‘ с учетом равновесия каждого блока Нарушение законов

Слайд 18При каких условиях по сейсмологическим данным можно определить напряжения?
При сейсмологических

наблюдениях определяется не полная деформация среды, а лишь приращение этой

деформации, накопленное за время наблюдения Δt (т.е. скорость D).

При каких условиях по сейсмологическим данным можно определить напряжения?При сейсмологических наблюдениях определяется не полная деформация среды, а

Слайд 19При каких условиях по сейсмологическим данным можно определить напряжения?
Напряжения можно

определить лишь в диссипативной среде с мгновенно затухающей памятью по

отношению к истории деформаций

При каких условиях по сейсмологическим данным можно определить напряжения?Напряжения можно определить лишь в диссипативной среде с мгновенно

Слайд 20Определяющие соотношения для идеально-пластической среды

при условии

Принцип экстремума Мизеса

Слайд 21Определяющие соотношения для идеально-пластической среды

Слайд 22Определяющие соотношения для идеально-пластической среды

Для изотропной функции G(Tdev, …)
Определяющие

соотношения идеально-пластического тела
Изотропная функция G(Tdev, …)

Определяющие соотношения для идеально-пластической средыДля изотропной функции G(Tdev, …) Определяющие соотношения идеально-пластического телаИзотропная функция G(Tdev, …)

Слайд 23Трещиноватость осадочных горных пород

Слайд 24Трещиноватость горных пород
Трещиноватость горных пород
Морфологические особенности верхней земной коры
Параметры сейсмического

режима
Палеонапряжения
Коллекторские свойства месторождений газа и нефти
Геометрия дренажных систем
Геометрия береговых линий
Геометрия

линеаментов

Другое

Трещиноватость горных породТрещиноватость горных породМорфологические особенности верхней земной корыПараметры сейсмического режимаПалеонапряженияКоллекторские свойства месторождений газа и нефтиГеометрия дренажных

Слайд 25Natural exposure
Tien-Shan, Kyrgyzstan, 1983
В каждой точке наблюдения (ТН) горным компасом

замеряются азимуты (Az) и углы (α) падения 100 плоскостей трещин
Замеры

трещиноватости

Natural exposureTien-Shan, Kyrgyzstan, 1983В каждой точке наблюдения (ТН) горным компасом замеряются азимуты (Az) и углы (α) падения

Слайд 26Обработка и интерпретация замеров трещиноватости

Слайд 27Выделение систем трещин
Производится на основе кластерного анализа
Первичные системы закладываются на

стадии диагенеза осадков .

Слайд 28Локализация пластических деформаций как механизм образования первичных сопряженных систем трещин
Исходная

конфигурация
Непрерывная деформация
Локализация деформаций

Локализация пластических деформаций как механизм образования первичных сопряженных систем трещинИсходная конфигурацияНепрерывная деформацияЛокализация деформаций

Слайд 29Идеализированная модель движения микродефектов в слабо сцементированном слое осадков при

сжатии

Tmax
Tmin
Tmax
Tmin

Слайд 30Модель движения дефектов в упругой среде
B

δEB – вариация полной

энергии системы, δWB – вариация упругой энергии, δA – работа

внешних сил

f – сила, движущая дефект; wκ – объемная плотность упругой энергии в отсчетной конфигурации κ

Вариация энергии наращиваемого тела

Модель движения дефектов в упругой среде BδEB – вариация полной энергии системы, δWB – вариация упругой энергии,

Слайд 31Линейная упругость, плоская деформация
μ - модуль сдвига, ν - коэффициент

Пуассона, Tθ - тангенциальное напряжение
a – совпадающие отверстия (2l=0);

b – перекрывающиеся отверстия (la).

Модель движения дефектов в упругой среде

Линейная упругость, плоская деформацияμ - модуль сдвига, ν - коэффициент Пуассона, Tθ - тангенциальное напряжение a –

Слайд 32Для определения f используются известные решения. Для l=0 существует аналитическое

решение, для ε=a/2l

имеются решения, полученные методом Бубнова-Галеркина, для 0.4<ε<∞ используются численные методы. См. Ling C.-B., 1948; Sherman, 1959: Savin, 1968; и др.

Модель движения дефектов в упругой среде

Для определения f используются известные решения. Для l=0 существует аналитическое решение, для ε=a/2l

Слайд 33f – отношение высвобожденной полной энергии к увеличению расстояния между

отверстиями
f вычисляется для правого отверстия
Модель движения дефектов в упругой среде

f – отношение высвобожденной полной энергии к увеличению расстояния между отверстиямиf вычисляется для правого отверстияМодель движения дефектов

Слайд 34Модель движения дефектов в упругой среде

Слайд 35Обнажение верхнемеловых осадочных пород горных пород (Черноморское побережье Большого Кавказа

между Новороссийском и Туапсе)
Осадочные слои обнажаются на разную глубину, фиксируя

изменение трещиноватости по времени

Обнажение верхнемеловых осадочных пород горных пород (Черноморское побережье Большого Кавказа между Новороссийском и Туапсе)Осадочные слои обнажаются

Слайд 36Микро-зоны локализации деформаций

Скачать презентацию

Разделы презентаций

Определение напряжении? по натурным индикаторам

Содержание

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Определение характеристик напряженного состояния земной коры по данным натурных индикаторовКраткий

обзор индикаторов и методов определения напряжений; Определение напряжений по механизмам

Слайд 2Инструментальные методы определения напряженийПо разгрузке образцов, извлекаемых при бурении (overcoring

methods); На основе компенсации напряжений давлением в щели до исчезновения

Слайд 3Примеры индикаторов палеонапряженийЗеркала, борозды скольжения

Слайд 4Tj – главные напряженияmj – орты главных напряжений – символ

тензорного умноженияT=T1m1⊗m1+ T2m2⊗m2 + T3m3⊗m3t – вектор напряженияntT: n →

Слайд 5Элементы теории напряженийИнварианты тензора напряжений

Слайд 6Элементы теории напряженийЭКВИВАЛЕНТНЫЕ ТЕНЗОРЫ НАПРЯЖЕНИЙ Примеры представителейTdev~T Класс эквивалентности однозначно

определяется по любому своему представителю Tσ,τm=(T - σI)/τmax=(1-μσ) (m1⊗m1 -

Слайд 7Элементы теории напряженийt'ntτ'tn'nt''tn'tt''T" = αI + βT' При преобразованиях подобия

вектор касательного напряжения не меняет своей ориентации, т.е. его направляющий

Слайд 8Механизмы очагов землетрясений

Слайд 9n – единичная нормаль к плоскости разлома, u – вектор

подвижки, tτ - вектор касательного напряжения Механизмы очагов землетрясений

Слайд 10Сейсмотектоническая деформацияG=D+W, (D=DT, W=-WT)ΔV – объем элемента x ΔSα

- площадь α-й подвижки(nα ∙ uα =0)

Слайд 11Постановка проблемыОпределить однородное напряженное состояние (тензор T) в макро-элементе х

по данным о фокальных механизмах Mα (число событий A≥4).1

Слайд 12Основные предположения традиционного подходаПрактически тензор напряжений T подбирается так, чтобы

обеспечить минимальную близость данной системы подвижек с искомой системой векторов

Слайд 13Нарушение законов механики в традиционном подходе Нарушение принципа независимости от

наблюдателя

Слайд 14Макро-кинематика и макро-напряжения не связаны в рамках традиционного подходаНарушение законов

механики в традиционном подходе

Слайд 15Нарушение законов механики в традиционном подходе В каждом макро-объеме x