Работа электрического поля

электростатическое поле, создаваемое неподвижным точечным зарядом Q. В любой точке

этого поля на точечный заряд Qo действует кулоновская сила. Тогда работа, совершаемая этой силой над зарядом Qo на элементарном перемещении dl, или:

dА = = Fdlcosα =

Так как dlcosα = dr, то

dА =

1 в точку 2

Работа, как следует из формулы, не зависит

от траектории перемещения, а определяется только положениями начальной 1 и конечной 2 точек. Следовательно, электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы - консервативными

Из выражения следует также, что работа, совершаемая при перемещении электрического заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому пути L, равна нулю, т. е.

точечный положительный заряд, то работа сил поля на элементарном перемещении

равна ,

где El = Ecosα - проекция вектора Е на направление элементарного перемещения.
Тогда:

- теоремой о циркуляции вектора напряженности электростатического поля.


Теорема

о циркуляции электростатического поля

вдоль любого замкнутого контура равна нулю. Силовое поле Е называют

потенциальным, если циркуляция вектора Е по любому замкнутому контуру равна нулю.
2. Теорема справедлива только для электростатического поля.
3. Линии напряженности электростатического поля не могут быть замкнутыми, они начинаются и кончаются на зарядах (соответственно на положительных или отрицательных) или же уходят в бесконечность.

Предположим, что линия напряженности замкнута. Если выбрать ее в качестве контура интегрирования L, то при обходе этого контура в положительном направлении линии напряженности, подынтегральное выражение в интеграле




и сам интеграл положительны. Это, однако, противоречит теореме, что и доказывает, что линии напряженности вектора Е замкнутыми быть не могут.

представить как разность потенциальных энергий, которыми обладает точечный заряд Qo

в начальной и конечной точках поля, создаваемого зарядом Q:




Следовательно: потенциальная энергия заряда Qo в поле заряда Q равна



Потенциальная энергия W определяется с точностью до постоянной С. Значение постоянной обычно выбирается так, чтобы при удалении заряда на бесконечность (r → ∞) потенциальная энергия обращалась в нуль (W = 0), тогда С = 0 и потенциальная энергия заряда Qo, находящегося в поле заряда Q на расстоянии r от него, равна

взаимодействия (отталкивания) положительна, для разноименных зарядов Q0Q < 0 и

потенциальная энергия их взаимодействия (притяжения) отрицательна.
Если поле создается системой п точечных зарядов Q1, Q2 ..., Qn, то работа электростатических сил, совершаемая над зарядом Q0, равна алгебраической сумме работ сил, обусловленных каждым из зарядов в отдельности. Поэтому потенциальная энергия W заряда Q0, находящегося в этом поле, равна сумме потенциальных энергий Wi. каждого из зарядов:






Введем общую энергетическую характеристику точки поля, в которой находится пробный заряд Q0

определяемая потенциальной энергией единичного положительного заряда, помещенного в эту точку.
Если

поле создается системой п точечных зарядов, то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей этих зарядов, создаваемых в этой точке каждым зарядом в отдельности:

Потенциал поля, создаваемого точечным зарядом Q,

точки 1 в точку 2, может быть записана в виде

Таким

образом, работа, совершаемая силами поля над зарядом Qo, равна произведению величины этого заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках (на убыль потенциала).
Из формулы следует, что разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле определяется работой, совершаемой силами поля, при перемещении единичного положитель­ного заряда из точки 1 в точку 2.
Если заряд Qo перемешать из произвольной точки 1 за пределы поля, т. е. на бесконечность (где, по условию, потенциал равен нулю), то работа сил электростатического поля, и следовательно

положительного заряда из данной точки поля на бесконечность. Эта работа

численно равна работе, совершаемой внешними силами (против сил электростатического поля) по перемещению единичного положительного заряда из бесконечности в данную точку поля.
Размерность потенциала вольт (В).
1В - потенциал такой точки поля, в которой заряд в 1Кл обладает потенциальной энергией 1Дж (1В = 1Дж/Кл). Учитывая размерность вольта, единицу напряженности электростатического поля можно выразить как В/м:

между собой напряженность электростатического поля Е (силовая векторная характеристика) и

потенциал ϕ (энергетическая скалярная характеристика).
Консервативная сила и потенциальная энергия связаны между собой соотношением:

Для заряда, находящегося в потенциальном поле, а так как электростатическое поле потенциально, получим,
F = Q0E и W = Q0ϕ.

указывает на то, что вектор напряженности
Подставив эти выражения в

и учитывая, что множитель Q0 не зависит от координат, значит можно на него сократить, получим формулу

поля направлен в сторону убывания потенциала

на оси декартовой системы координат
Проекция вектора Е на произвольное направление

l равна

быстроте убывания потенциала на единицу длины в этом направлении.

в точку 2 может быть записана также в виде
Из формул

и

следует, что разность потенциалов

где интегрирование можно производить вдоль любой линии, соединяющей начальную и конечную точки, поскольку работа сил электростатического поля не зависит от траектории перемещения.

Е найти разность потенциалов между произвольными точками поля.
Поверхность, все точки

которой имеют одинаковый потенциал, называют эквипотенциальной поверхностью.
Линии напряженности всегда нормальны к эквипотенциальным поверхностям. Все точки эквипотенциальной поверхности имеют одинаковый потенциал, поэтому работа по перемещению заряда вдоль этой поверхности равна нулю. Иными словами электростатические силы, действующие на заряд, всегда направлены по нормалям к эквипотенциальным поверхностям.
Следовательно, вектор Е всегда нормален к эквипотенциальным поверхностям, а поэтому линии вектора Е ортогональны этим поверхностям.

позволяет по известным значениям ϕ определить Е,

линии) полей положительного точечного заряда (слева), разноименных точечных зарядов (справа)

и одноименных положительных точечных зарядов (внизу).
Эквипотенциальных поверхностей вокруг каждого заряда и каждой системы зарядов можно провести бесчисленное множество. Однако их обычно проводят так, чтобы разности потенциалов между любыми двумя соседними эквипотенциальными поверхностями были одинаковы. Тогда густота эквипотенциальных поверхностей наглядно характеризует напряженность поля в разных точках. Там, где эти поверхности расположены гуще, напряженность поля больше.

поля

направление вектора Е, но и его модуль. Для этого линии

напряженности проводят с определенной густотой: число линий напряженности, пронизывающих единицу площади поверхности, перпендикулярную лини­ям напряженности, должно быть равно модулю вектора Е.

поля напряженностью E.
Если напряженность Е перпендикулярна площадке, то число

линий, пронизывающих площадку dS, равно EdS.

линий напряженности, пронизывающих элементарную площадку dS, нормаль п к которой

образует угол α с вектором Е, равно ЕdScosα = EndS, где Еп — проекция вектора Е на нормаль п к площадке dS.
Величину
dФE = EndS = EdS
называют потоком вектора напряженности сквозь площадку dS.

Здесь dS = dSn - вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает с направлением нормали п к площадке. dS не является истинным вектором - это псевдовектор. Выбор направления вектора п (а следовательно, и dS) условен, так как его можно направить в любую сторону.

■ метр (В•м).
1 вольт•метр равен потоку напряженности сквозь поверхность

площадью 1 м2, перпендикулярную линиям напряженности поля напряженностью 1 В/м.

будут рассматриваться именно такие поверхности) поток вектора Е сквозь эту

поверхность

Часто в учебниках встречается запись

тем не мене подразумевается, что интеграл двойной , так как берется по переменной второго порядка, по площади. Кольцо на знаке интеграла означает, что интеграл берется по замкнутой поверхности S.

поля Е, но и от выбора направления п.
Для замкнутых

поверхностей за положительное направление нормали принимают внешнюю нормаль, т. е. нормаль, на­правленную наружу области, охватываемой поверхностью.