Раздел курса Колебания и волны

Содержание

1. Раздел курса Колебания и волны
2. Особенности отражения электромагнитной волны от
3. Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль
4. Случай 1. В точке отражения
5. Случай 2. В точке отражения
6. Поставим задачу: найти то условие, при котором
7. При решении задачи учтем:
8. Итак, амплитудный коэффициент отражения электромагнитной
9. Из формулы видно, что искомые условия имеют вид:
10. Амплитудный коэффициент прохождения электромагнитной волны
11. Из формулы видно, что в
12. Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль
13. Пусть при отражении выполняется случай
14. Итак, узлы и пучности колебаний векторов Е
15. Скачать презентанцию

Особенности отражения электромагнитной волны от границы с другой средой обусловлены следующим: 1) волна имеет две составляющие Е и Н, 2) векторы напряженности полей Е и Н образуют с вектором

Главная
Разное
Раздел курса Колебания и волны

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Раздел курса «Колебания и волны»
Тема
Отражение и прохождение электромагнитной волны на

границе двух сред.
Стоячая электромагнитная волна

Слайд 2 Особенности отражения электромагнитной волны от границы с другой

средой обусловлены следующим: 1) волна имеет две составляющие Е и Н, 2)

векторы напряженности полей Е и Н образуют с вектором скорости волны V правовинтовую тройку.

Особенности отражения электромагнитной волны от границы с другой средой обусловлены следующим: 1) волна имеет две

Слайд 3 Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль оси х в

среде, диэлектрическая проницаемость которой 1, а магнитная проницаемость 1.

Пусть в точке х = 0 волна встречает границу со средой, диэлектрическая проницаемость которой 2, а магнитная проницаемость 2. Граница лежит в координатной плоскости yz.
При отражении электромагнитной волны возможны два случая.

Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль оси х в среде, диэлектрическая проницаемость которой 1, а магнитная

Слайд 4 Случай 1. В точке отражения фаза колебаний вектора

Е в отраженной волне скачком меняется на  радиан по

отношению к фазе падающей волны, а фаза колебаний вектора Н отраженной волны при этом не меняется.

Случай 1. В точке отражения фаза колебаний вектора Е в отраженной волне скачком меняется на

Слайд 5 Случай 2. В точке отражения фаза колебаний вектора

Н в отраженной волне скачком меняется на  радиан по

отношению к фазе падающей волны, а фаза колебаний вектора Е отраженной волны при этом не меняется.

Случай 2. В точке отражения фаза колебаний вектора Н в отраженной волне скачком меняется на

Слайд 6 Поставим задачу: найти то условие, при котором реализуется случай 1

и условие, при котором реализуется случай 2.

Слайд 7 При решении задачи учтем:
1) при переходе

через границу тангенциальная проекция вектора напряженности электрического поля Е и

магнитного поля Н не изменяется;
2) амплитуды колебаний векторов Е и Н связаны между собой формулой

При решении задачи учтем: 1) при переходе через границу тангенциальная проекция вектора напряженности электрического

Слайд 8 Итак, амплитудный коэффициент отражения электромагнитной волны R выражается

через электрофизические характеристики граничащих сред 1, 1, 2, 2 следующей

формулой:

Итак, амплитудный коэффициент отражения электромагнитной волны R выражается через электрофизические характеристики граничащих сред 1, 1,

Слайд 9Из формулы видно, что искомые условия имеют вид:

Слайд 10 Амплитудный коэффициент прохождения электромагнитной волны D выражается через

электрофизические характеристики граничащих сред 1, 1, 2, 2 следующей

формулой:

Амплитудный коэффициент прохождения электромагнитной волны D выражается через электрофизические характеристики граничащих сред 1, 1, 2,

Слайд 11 Из формулы видно, что в любом случае D

> 0. Это означает, что фаза колебаний векторов Е и

Н в прошедшей волне у границы сред всегда совпадает с фазой падающей волны.

Из формулы видно, что в любом случае D > 0. Это означает, что фаза колебаний

Слайд 12 Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль оси х. Пусть

в точках х = 0 и
х = l

находятся границы с другой средой, от которых волна может отражаться.
Отраженная волна, складываясь с падающей, в процессе интерференции образует стоячую электромагнитную волну.

Рассмотрим электромагнитную волну, бегущую вдоль оси х. Пусть в точках х = 0 и

Слайд 13 Пусть при отражении выполняется случай 1, при котором

фаза колебаний вектора Е при отражении скачком изменяется на 

радиан, а фаза колебаний вектора Н при отражении не меняется. Следовательно, в точке отражения колебания векторов Е падающей и отраженной волны гасят друг друга ( в точке отражения - узел стоячей волны Е ), а колебания векторов Н усиливают друг друга ( в точке отражения – пучность стоячей волны Н ).