СТАТИСТИЧЕСКИЙ ХАРАКТЕР ВТОРОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ Сама необратимость

тем, что переход к равновесному состоянию в изолированной системе более

вероятен по сравнению со всеми другими переходами. Поэтому наблюдаются только те изменения состояния, при которых изолированная система переходит из менее вероятного в более вероятное состояние. Если одинаковой и наибольшей вероятностью обладает несколько состояний, то изолированная система может переходить из одного состояния в другое.

при переходе к равновесию. Поэтому естественно связать энтропию изолированной системы

в том или ином состоянии с вероятностью этого состояния. Больцман показал, что эта связь имеет следующий вид:

k - постоянная Больцмана,
W - термодинамическая вероятность, или статисти-ческий вес состояния системы.

осуществлено данное макросостояние.
Рассмотрим следующий пример.
Пусть в сосуде имеется 4 молекулы.

Разделим мысленно сосуд на 2 равные части. Рассмотрим состояния, отличающиеся друг от друга числом молекул в левой и правой частях сосуда. Пронумеруем молекулы и подсчитаем число
способов, которыми может
быть реализовано каждое
состояние.

абсолютном смысле, а в том смысле, что их развитие в

прямом направлении происходит с наибольшей вероятностью, а обратном, хотя и возможно, но очень маловероятно.

Наиболее вероятным ходом изменения энтропии замкнутой неравновесной системы является ее возрастание.

Придадим второму началу термодинамики статисти-ческий характер.