Термодинамика

механической энергии и свойства тел, участвующих в этих превращениях. Вместе

с теорией теплообмена она является теоретическим фундаментом теплотехники. На ее основе осуществляется расчет и проектирование всех тепловых двигателей, а также всевозможного технологического оборудования.

механическом и тепловом взаимодействиях друг с другом и с окружающими

систему внешними телами («окружающей средой»).
Выбор системы диктуется условиями решаемой задачи. Тела, не входящие в систему, называют окружающей средой. Систему отделяют от окружающей среды контрольной поверхностью (для простейшей системы – газа, заключенного в цилиндре под поршнем контрольными поверхностями служат стенки цилиндра и поршень, а окружающей средой называется все, что находится снаружи.)

тело);
2 – окружающая среда;
3 – контрольная поверхность
Механическая

работа производится при перемещении поршня и сопровождается изменением объема системы. Тепловое взаимодействие заключается в переходе теплоты между системой и окружающей средой. В рассматриваемом примере теплота может подводиться к газу через стенки цилиндра. Простейшей термодинамической системой является рабочее тело

называть термодинамическими параметрами. Рассмотрим некоторые из них, используя при этом

известные из курса физики молекулярно-кинетические представления об идеальном газе как о совокупности молекул, которые имеют исчезающе малые размеры, находятся в беспорядочном тепловом движении и взаимодействуют друг с другом лишь при соударениях.
Основных параметров три:
Давление
Температура
Удельный объем

Удобнее использовать 1 кПа=1000 Па и 1 МПа=106 Па
До введения системы СИ давление измеряли

в технических атмосферах
1 ат0,1 МПа
1 бар=0,1 МПа
Жидкостные манометры чаще всего дают давление в мм ртутного или водяного столба
1 мм вод. ст. = 9,80665 Па; 1 мм рт. ст. = 133,32 Па
1 ат =1 кгс/см2

Давление обусловлено взаимодействием молекул рабочего тела с поверхностью и численно равно силе, действующей на единицу площади поверхности тела по нормали к последней

и пружинные манометры измеряют избыточное давление, представляющее собой разность между

полным или абсолютным давлением р измеряемой среды и атмосферным давлением ратм. Термодинамическим параметром состояния является абсолютное давление

системы находятся в тепловом контакте, то в случае неравенства их

температур они будут обмениваться теплотой друг с другом, если же их температуры равны, то теплообмена не будет

В системе СИ единицей температуры является кельвин (К); на практике широко применяется градус Цельсия, другими словами, стоградусной шкалы (С).
Соотношение между абсолютной температурой Т и стоградусной t имеет вид

Температуру измеряют с помощью жидкостных термометров, пирометров, тепловизоров, термопар и других приборов

однородное тело массой М занимает объем V, то по определению

v=V/M.
В системе СИ единица удельного объема 1 м3/кг. Между удельным объемом вещества и его плотностью существует очевидное соотношение: v=1/ .
Для сравнения величин, характеризующих системы в одинаковых состояниях, вводится понятие «нормальные физические условия»: р = 760 мм. рт. ст = 101,325 кПа; Т = 273,15 К.
В разных отраслях техники и разных странах вводят свои, несколько отличные от приведенных «нормальные условия», например, «технические» (р = 735,6 мм. рт. ст = 98 кПа, t = 15 С) или нормальные условия для оценки производительности компрессоров (р = 101,325 кПа, t = 20 С) и т. д. В дальнейшем будут использоваться нормальные физические условия

которыми являются газы, пары или жидкости, связаны термическим уравнением состояния

вида f (p, v, T)=0.
Конкретный вид уравнения состояния зависит от индивидуальных свойств вещества
Уравнение Клапейрона (1834 г.)
где V – объем, занимаемый массой М идеального газа. Величину R, Дж/(кгК), называют удельной газовой постоянной (т.е. отнесенной на 1 кг газа). Поделив левую и правую части уравнения на М, получим

в одних и тех же условиях для всех идеальных газов,

при нормальных физических условиях равен 22,4136 м3
R = pV/T = 101,325  22,4136/273,15 =
= 8,314 кДж/(кмольК)
Уравнению Клапейрона можно придать универсальную форму, если отнести газовую постоянную к 1 молю газа, т. е. к количеству газа, масса которого в килограммах численно равна молекулярной массе . Если) М =  и V = V, получим для одного моля уравнение Клапейрона – Менделеева

Так, при перемещении поршня в цилиндре объем, а с ним

давление и температура находящегося внутри газа будут изменяться, будет совершаться процесс расширения или сжатия газа
Основные термодинамические процессы:
Изобарный
Изохорный
Изотермический
Адиабатный
Политропный

кафедра Теплоэнергетики и теплотехники, 2017

понимать энергию хаотического движения молекул, внутримолекулярную энергию и потенциальную энергию

сил взаимодействия между молекулами.
Кинетическая энергия молекул является функцией температуры, значение потенциальной энергии зависит от среднего расстояния между молекулами и, следовательно, от занимаемого газом объема V, т. е. является функцией V. Следовательно, внутренняя энергия U есть функция состояния тела, т.е. зависит только от его параметров.
Величина u = U / M, называется удельной внутренней энергией (Дж/кг), представляет собой внутреннюю энергию единицы массы вещества

совершенная рабочим телом по перемещению поршня на расстояние dx
Единицей измерения

работы в СИ является джоуль (Дж). Удельная работа l измеряется в Дж/кг

процесса в диаграмме р, v.
Каждому пути перехода системы из состояния

1 в состояние 2 (например, 12, 1a2 или 1b2) соответствует своя работа расширения. Следовательно, работа зависит от характера термодинамического процесса, а не является функцией только исходного и конечного состояний системы.

микрофизическая, т.е. осуществляемая на молекулярном уровне форма обмена энергией между

системой и окружающей средой. В этом случае энергия может быть передана системе без совершения работы.
Мерой количества энергии, переданной микрофизическим путем, служит теплота
Теплота может передаваться либо при непосредственном контакте между телами (теплопроводностью, конвекцией), либо на расстоянии (излучением), причем во всех случаях этот процесс возможен только при наличии разности температур между телами.

она характеризует состояние системы.
ТЕПЛОТА И РАБОТА – это энергетические

характеристики процессов механического и теплового взаимодействий системы с окружающей средой. Они характеризуют те количества энергии, которые переданы системе или отданы ею через ее границы в определенном процессе.
В системе СИ теплота, внутренняя энергия и работа измеряются в джоулях (1 МДж = 106 Дж; 1 кДж = 103 Дж). Раньше теплота измерялась в килокалориях (1 ккал = 4,1868 кДж). Работа в единицу времени, т. е. мощность, измеряется в ваттах (1 Вт = 1 Дж/с), а тепловая мощность – в килокалориях в час (1 ккал/ч = 1,163 Вт; 1 Гкал/ч = 1,163 МВт).

внутренней энергии И на совершение работы расширения
δQ = dU +

δL
Двигатель, который позволял бы получать работу без энергетических затрат, называется вечным двигателем первого рода. Ясно, что такой двигатель невозможен, ибо он противоречит первому закону термодинамики. Поэтому первый закон можно сформулировать в виде следующего утверждения:
Вечный двигатель первого рода невозможен.
В 1755 г. Французская академия наук «раз и навсегда» объявила, что не будет больше принимать на рассмотрение какие-либо проекты вечных двигателей

данном процессе, чтобы нагреть тело на один градус:

Обычно теплоемкость

относят к единице количества вещества и в зависимости от выбранной единицы различают:
удельную массовую теплоемкость с, отнесенную к 1 кг газа, Дж/(кгК);
удельную объемную теплоемкость с´, отнесенную к количеству газа, содержащегося в 1 м3 объема при нормальных физических условиях, Дж/(м3К);
удельную мольную теплоемкость μс, отнесенную к одному киломолю, Дж/(кмольК).

теплоты зависит от характера происходящего при этом процесса, поэтому теплоемкость

является функцией процесса. Это означает, что одно и то же рабочее тело в зависимости от процесса требует для своего нагревания на 1 К различного количества теплоты. Численно величина с изменяется в пределах от + ∞ до – ∞.
В термодинамических расчетах большое значение имеют:
теплоемкость при постоянном давлении
теплоемкость при постоянном объеме
cp = сv + R (уравнение Майера)

В процессе v=const теплота, сообщаемая газу, идет лишь на изменение его внутренней энергии, тогда как в процессе р = const теплота расходуется и на увеличение внутренней энергии и на совершение работы расширения. Поэтому cp больше сv на величину этой работы

кафедра Теплоэнергетики и теплотехники, 2017

ср или cv) зависит лишь от одной температуры t. Именно

эти теплоемкости и приводятся во всех таблицах под названием «средние». Сказанное справедливо как для с (ср и cv), так и для с и с.

и произведения давления системы р на ее объем V, называемая

энтальпией и обозначаемая Н:
Н=U+рV
Поскольку входящие в нее величины являются функциями и параметрами состояния, то и сама энтальпия является функцией состояния. Так же как внутренняя энергия, работа и теплота, она измеряется в джоулях (Дж)
Величина h = u + pv, называемая удельной энтальпией (h =Н / М), представляет собой энтальпию системы, содержащей 1 кг вещества, и измеряется в Дж/кг.
Изменение энтальпии в любом процессе определяется только начальным и конечным состояниями тела и не зависит от характера процесса.
Физически энтальпия представляет собой сумму внутренней энергии и работы, которую надо совершить над рабочим телом, чтобы оно заняло объем v при постоянном давлении р. То есть это своеобразная «полная» энергия рабочего тела.

s, Дж/(кгК).


Еще раз подчеркнем, что энтропия есть функция состояния

рабочего тела. Её изменение зависит только от начальных и конечных параметров процесса и не зависит от пути перехода от одних параметров к другим (пути процесса).

в нем капельками жидкости, называется влажным насыщенным паром. (II)
Насыщенный пар,

в котором отсутствуют взвешенные частицы жидкой фазы, называется сухим насыщенным паром. Его удельный объем и температура являются функциями давления. Состояние сухого насыщенного пара обычно задают либо давлением, либо температурой (кривая насыщения)

Перегретым называется пар, температура которого превышает температуру насыщенного пара того же давления (III)

диаграмма воды и водяного пара

ркр = 221,29105  Па; tкр  = 374,15С;
vкр = 0,00326 м3/кг.
параметры тройной точки для воды: р0 = 611 Па; t0 = 0,01С;

v0 = 0,00100 м3/кг. При более низких давлениях пар может сосуществовать лишь в равновесии со льдом. Процесс образования пара непосредственно изо льда называется сублимацией

Термодинамические величины со штрихом относятся к воде при температуре кипения, а с двумя штрихами – к сухому насыщенному пару.
q = r = h – h.
Величина r называется теплотой парообразования и определяет количество теплоты, необходимой для превращения одного килограмма воды в сухой насыщенный пар той же температуры. Дж/кг

подведенной за этот цикл от горячего источника, называется термическим коэффициентом

полезного действия (КПД) цикла

объему камеры сгорания называется степенью сжатия двигателя .

повышения давления в компрессоре , =р2/р1

– паровая турбина; ЭГ – электрогенератор;
К – конденсатор;
Цикл Ренкина

на перегретом паре
в Т, s - координатах

до турбины h1 и после нее h2 и энтальпии воды

, находящейся при температуре кипения t2. В свою очередь эти значения определяются тремя параметрами цикла: давлением р1 и температурой t1 пара перед турбиной и давлением р2 за турбиной, т.е. в конденсаторе

Перегрев пара увеличивает среднюю температуру подвода теплоты в цикле, не меняя при этом температуру отвода теплоты. Поэтому термический КПД паросиловой установки возрастает с увеличением температуры пара перед двигателем.
При уменьшении давления р2 пара за турбиной уменьшается средняя температура t2 отвода теплоты в цикле, а средняя температура подвода теплоты меняется мало. Поэтому, чем меньше давление пара за турбиной, тем выше КПД паросиловой установки

электрической энергии:
ПК – паровой котел; Т – паровая турбина;

К – конденсатор-подогреватель; Н – насос;
ТП – тепловой потребитель. Цифры соответствуют точкам цикла в Т,s - диаграмме