Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Замедление нейтронов. Кинематика
Содержание
- 1. Замедление нейтронов. Кинематика
- 2. Система центра массПринцип относительности Галилея. Если импульс
- 3. Полагаем mn=1Если инерциальная система 2 движется со
- 4. В системе С нейтрон и ядро движутся
- 5. Из закона сохранения импульса Из закона сохранения энергииРешение системы
- 6. Энергия нейтрона после соударения
- 7. Изменение энергии нейтрона при рассеянииЭнергия нейтрона до рассеяния Энергия нейтрона после рассеяния Определим (*)
- 8. Максимальная потеря энергииМаксимальная потеря энергии нейтрона происходит при =Разлагая в ряд по степеням 1/АДля A 50
- 9. Скользящий удар, =0 – соответствует неизменной энергии
- 10. Закон рассеянияВ системе центра инерции рассеяние нейтронов
- 11. Используя значение производнойПолучаемУчитывая, чтоПолучаем, что распределение нейтронов
- 12. Проверка правильности распределения
- 13. Асимметрия рассеяния в лабораторной системеИз рис. 36 видно, чтоИспользуя (*) получаем Из этих двух уравнений получаем
- 14. Резонансы при замедлении нейтронов. Формула Брейта - Вигнера
- 15. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии
- 16. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии
- 17. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтрона с ядром от энергии
- 18. Ширины резонансовДля Г=1эв =710-16 секДля 238U R=8.5 10-13cм
- 19. Для тепловых нейтронов с энергией E=0.04 эввремя
- 20. Формула Брейта-ВигнераДля медленных и промежуточных нейтроновс учетом этого получаем закон Общий случайгде x=, , n, f
- 21. Получить выражения:3. Посчитать
- 22. Скачать презентанцию
Система центра массПринцип относительности Галилея. Если импульс сохраняется в одной инерциальной системе, то он сохраняется и в любой другой системе, движущейся относительно нее с произвольной скоростью прямолинейно и равномерно
Слайды и текст этой презентации
Слайд 1Замедление нейтронов.
Кинематика.
М.А. Киселёв
Курс «Ядерная энергетика и атомные реакторы»
ДУ, 17
октября 2013
Слайд 2Система центра масс
Принцип относительности Галилея.
Если импульс сохраняется в одной
инерциальной системе,
то он сохраняется и в любой другой системе,
движущейся относительно нее с произвольной скоростью
прямолинейно и равномерно
Слайд 3Полагаем mn=1
Если инерциальная система 2 движется со скоростью v относительно
системы 1, то скорости частицы в этих системах связаны соотношением
2
1
Отсюда
скорость нейтрона в системе С равнаСкорость ядра в системе С равна
V
Слайд 4В системе С нейтрон и ядро движутся навстречу друг другу
со скоростями
и импульсами
Полный импульс системы
относительно центра инерции
до столкновения
равен 0. Онбудет равен нуля и после
столкновения в силу закона
сохранения импульса
Слайд 7Изменение энергии нейтрона при рассеянии
Энергия нейтрона до рассеяния
Энергия нейтрона
после рассеяния
Определим
(*)
Слайд 8Максимальная потеря энергии
Максимальная потеря энергии нейтрона происходит при =
Разлагая в
ряд по степеням 1/А
Для A 50
Слайд 9Скользящий удар, =0 – соответствует неизменной энергии
нейтрона до и
после соударения
Лобовой удар, = – соответствует максимальной потери энергии
нейтроном.
Потеря энергии будет зависеть от атомного номераядра рассеивателя.
Слайд 10Закон рассеяния
В системе центра инерции рассеяние нейтронов сферически
симметрично для
нейтронов с энергией меньше нескольких Мэв
Вероятность того, что нейтрон
рассеялся под углом Вероятность того, что нейтрон рассеялся с энергией E2
где Е2 и связаны соотношением
Отсюда определяем dE2/d
Слайд 11Используя значение производной
Получаем
Учитывая, что
Получаем, что распределение нейтронов по энергиям не
зависит
от конечной энергии и определяется значением максимальной
потери энергии
Слайд 13Асимметрия рассеяния в лабораторной системе
Из рис. 36 видно, что
Используя (*)
получаем
Из этих двух уравнений получаем
Слайд 19Для тепловых нейтронов с энергией E=0.04 эв
время пролета ядра урана
составляет 610-18 сек.
Такому времени пролета соответствует ширина
уровня
Для медленных
и промежуточных нейтронов 
Слайд 20Формула Брейта-Вигнера
Для медленных и промежуточных нейтронов
с учетом этого получаем закон
Общий случай
где x=, , n, f
Слайд 21Получить выражения:
3. Посчитать dE2/d
1.
2.
4. Доказать,
что для тяжелых ядер углы рассеяния нейтрона
в лабораторной системе
и в системе центра масс совпадают. 
