1 1.13 Принципы создания магнитных материалов Магнитомягкие материалы

электротехнические стали;
прецизионные магнитомягкие сплавы;
- из-за особенностей получения и

способов формирования магнитных свойств в особую группу выделяют аморфные и нанокристаллические магнитомягкие сплавы.

1.13.1 Магнитомягкие сплавы

Магнитомягкие сплавы
Основным компонентом большинства магнитных материалов является железо. Само по

себе железо типичный магнитомягкий материал, магнитные свойства которого существенно зависят от содержания примесей.
Нс ~ 48А/м – эл/литическое железо; Нс ~ 0,8А/м – зонная плавка.
Чистое железо вследствие низкого удельного сопротивления используют редко, в основном для изготовления материалов постоянного магнитного потока. Для работы в переменных полях применяются электротехнические стали (98,5% всех магнитомягких материалов).

Электролитическое железо получают при электролизе раствора сернокислого или хлористого железа, причем анодом служит чистое железо, а катодом – пластина мягкой стали. Осажденное на катоде железо (толщина слоя 4 – 6 мм) после тщательной промывки снимают и измельчают в порошок в шаровых мельницах; подвергают вакуумному отжигу или переплавляют в вакууме.
Карбонильное железо получают посредством термического разложения пентакарбонила железа, который представляет собой продукт воздействия оксида углерода на железо при температуре около 200°С и давлении 15 МПа. Карбонильное железо имеет вид тонкого порошка, что делает его удобным для изготовления прессованных магнитных сердечников. В карбонильном железе отсутствуют кремний, фосфор и сера, но содержится углерод.
Технически чистое железо содержит небольшое количество примесей углерода, серы, марганца, кремния и других элементов, ухудшающих его магнитные свойства. Технически чистое железо вследствие низкого удельного сопротивления используют редко, в основном для изготовления материалов постоянного магнитного потока. Технически чистое железо изготавливают рафинированием чугуна в мартеновских печах или в конверторах.

электрических машин и трансформаторов являются электротехнические стали. Эта группа материалов

применяется преимущественно в трех видах изделий: 1) электрические машины (генераторы, электродвигатели); 2) трансформаторы (преимущественно силовые, работающие при низких частотах); 3) выключающие устройства (электромагнитные реле). Поэтому электротехнические стали в соответствии с тремя названными случаями подразделяют на динамные, трансформаторные и релейные стали. Традиционно они изготавливаются на основе сплавов железа с кремнием (до 6.5 % Si).

• Для динамных и трансформаторных сталей требуется высокое значение индукции насыщения и малые потери на перемагничивание. Различие применения этих сталей в том, что в магнитопроводах из анизотропных сталей направление магнитного потока неизменно, а изотропные стали используются в магнитопроводах, где магнитный поток либо вращается, либо охватывает все направления в плоскости листа. Релейные стали как правило представляют из себя особочистые низколегированные стали (основное требование – низкая коэрцитивная сила). Нелегированные динамные стали могут использоваться как релейные.

1.13 Принципы создания магнитных материалов

1.13.1 Магнитомягкие сплавы

1.13.1.2 Электротехнические стали

в особую группу выделяют аморфные и нанокристаллические магнитомягкие сплавы, которые

к настоящему времени составляют серьезную конкуренцию электротехническим сталям. Это обусловлено низкими суммарными потерями, которые в лучших сплавах на порядок ниже, чем у кремнистых электротехнических сталей.

1.13 Принципы создания магнитных материалов

1.13.1 Магнитомягкие сплавы

1.13.1.3 Аморфные и нанокристаллические сплавы

различных электротехнических устройствах

Несмотря на то, что КПД работы трансформаторов очень высок, по

сравнению с другими установками, он никогда не будет равен единице, так как невозможно создать устройство, при работе которого количество отводимой от него энергии равнялось бы или превышало количество подводимой к нему энергии

• За один цикл перемагничивания ферромагнитного материала бесполезно затрачивает­ся энергия, переходящая в тепло, пропорциональная пло­щади динамического цикла гистерезиса. Затраты энергии за единицу времени (секунду), отнесенные к единице массы материала (килограмм, фунт), назы­ваются удельными магнитными потерями. Общепринято определять потери в вт/кг (вт/фунт) при фиксированных значениях частоты электромагнитного поля и магнитной индукции, создаваемой полем в магнитопроводе – например: Р1.7/50 = 1.25 вт/кг, где значение 1.25 Вт/кг измерено в поле с индукцией 1.7 Тл при частоте поля 50 Гц.

гисте­резис (РГ) и вихревые токи (РВ). Последние, в свою очередь,

можно разделить на потери, связанные с макровихревыми (РМВ) и микровихревыми (РАВ) токами:

Р = РГ + РВ = РГ + (РМВ + РАВ)

• Гистерезисная составляющая пропорциональна площади петли гистерезиса, полученной в режиме перемагничивания. Площадь цикла гистерезиса в свою оче­редь зависит от максимальной индукции (Вм), коэрцитивной силы (Нc), остаточной индукции (Вr), которые определяются свойствами и структурой ферромагнетика (тип и чистота материала, наличие и вид дефектов кристаллического строения, размер кристаллитов (D), наличие и степень совершенства кристал­лографической текстуры).

• Гистерезисные потери могут быть рассчитаны по следующей формуле:

РГ =S f /.

где S – площадь статического цикла гистерезиса, [ТлА/м];  – плотность материала, [кг/м3]; f – частота переменного тока, [Гц].

Потери на гистерезис зависят от структур­ных факторов, в частности, от величины зерна D и тексту­ры, аналогично тому, как зависит от них «статическая» коэрцитивная сила Нc ~ D-1.

намагниченности идеально однородного в магнитном отношении вещества. Эти потери равны:
РМВ

= А1 Вм2 f2 h2 / ( )

где А1 – числовая константа.

• Составляющая потерь на вихревые токи РАВ представ­ляет собой потери на вихревые токи, которые индуцируют­ся внутри доменов в результате локальных изменений индукции при смещении границ. В случае модели плоскопа­раллельных доменов, которые разделены 180-градусными границами, совершающими синусоидальное движение в тонком листовом материале толщиной h (d  h), получено следующее выражение для этого вида потерь (Прай и Бин), которое в явном виде дает связь потерь на вихревые точ­ки с характеристиками доменной структуры (шириной до­менов d):

РАВ = А2 Вм2 f2 d h / ( )

где А2 – числовая константа

• Вихретоковая составляющая существенно зависит от электросопротивления и, соответственно, от толщины (h) и удельного сопротивления материала (), а также от частоты перемагничивания и ширины магнитных доменов (d).

нагрев участков магнитопровода, перемагничиванием с высокой частотой f, вызывает необходимость

ограничения амплитуды В. Повышение частоты приводит к снижению μ, и увеличению потерь. Резкое снижение проницаемости начинается с частоты f, при которой глубина проникновения магнитного поля становится меньше половины толщины листа. Удельные магнитные потери возрастают главным образом за счет потерь от вихревых токов, т.е. ~ f2. Следовательно необходимо максимально снижать толщину листа.

Сталь для высоких частот должна иметь:
1. Высокое удельное электросопротивление;
2. Минимальная толщина для каждой частоты;
3. Минимальный размер зерна D;
4. Высокая доля кубической компоненты текстуры.

1.14 Потери при высоких частотах

электротехническим сталям, однако области их применения гораздо разнообразнее. В настоящее

время сложилось разделение магнитомягких сплавов по основным свойствам и назначению на 7 групп.

1.13 Принципы создания магнитных материалов

1.13.1 Магнитомягкие сплавы

магнитных лент и барабанов, дисков для записи информации.
Это группа трудноперемагничиваемых

материалов с широкой петлей гистерезиса.
1. Коэрцитивная сила. К магнитотвердым материалам относятся материалы с высокой коэрцитивной силой (Hс > 4000 A/м).
2. Максимальная удельная энергия Wmax = 0,5(BН)max. От показателя Wmax зависит объем магнита, необходимого для создания магнитного поля в заданном воздушном зазоре. Чем больше магнитная энергия, тем меньше объем, а, следовательно, и масса магнита. Магнитная проницаемость у магнитотвердых материалов значительно ниже и не является основной характеристикой материала. Параметр магнитной проницаемости у магнитотвердых материалов не имеет реального смысла.
Иногда используют понятие «энергетическое произведение» (BН)max >103Дж/м3.
3. Коэффициент выпуклости (оценивает форму кривой размагничивания). Петля должна быть как можно более выпуклой.
γ = (BН)max/(BН)ост

магнитотвердых материалов лежат:
1. Затрудненность смещения границ доменов за счет создания

включений.
2. Однодоменность в частицах материала.

Достаточно малые частицы с диаметром менее 10-4-10-5 см, образуют один домен, что является результатом доменной теории. В случае таких очень маленьких частиц образование границы домена энергетически не выгодно, так как при этом слишком большая часть объема маленькой частицы будет занята не зависящим от размеров частички слоем между доменами.
Если маленькая частичка вынуждена оставаться одним доменом, то будет невозможно изменять и обращать намагниченность путем смещения границы, которое обычно требует сравнительно небольших полей. Вместо этого намагниченность частицы должна вращаться как целое (рис.), т.е. будет изменяться в результате процесса, требующего больших полей, зависящих от энергии анизотропии материала или формы частицы. Потребность больших полей является следствием того, что мы должны поворачивать намагниченность через энергетический горб, соответствующий направлению трудного намагничивания.
Если маленькие частички обладают удлиненной формой, то коэрцитивная сила увеличивается из-за анизотропности энергии размагничивающего поля, даже если энергия кристаллической анизотропии невелика. Это значит, что намагниченность стремится установиться вдоль длинной оси частички, и чтобы повернуть намагниченность в направлении коротких осей, должно быть приложено сильное поле.

Изменение намагниченности в очень маленьких частичках происходит путем вращения полного магнитного момента частички

заэвтектоидные стали легированные карбидообразующими элементами Cr, V, Mo в очень

небольшом количестве. Закалку производят из межкритического интервала. После закалки сталь содержит карбиды и мартенсит с высоким уровнем внутренних напряжений (затрудненность смещения границ доменов за счет создания включений).

Для постоянных магнитов применяют высокоуглеродистые стали со структурой мартенсита, содержащие около 1% С, дополнительно легированные хромом (3 %) – ЕХ3, а также одновременно хромом и кобальтом – ЕХ5К5, EX9K15M2. Например, сталь ЕХ6К6 содержит 1 % С, 6 % Сr и 6 % Co. Легирующие элементы повышают магнитные характеристики, одновременно улучшая механическую и температурную стабильность постоянных магнитов. Эти стали подвергают нормализации и низкому отпуску.
Высокая коэрцитивная сила в сплавах системы Fe-V-Co (викаллой) возникает в результате γ → α-превращения. Магнитные свойства формируются благодаря холодному деформированию и последующему отпуску. В сплавах этой системы γ → α-превращение происходит при холодной деформации. Увеличение степени деформации (обычно не менее 80-90 %) приводит к полному γ → α-превращению и созданию в сплаве кристаллической текстуры. Рост Нс происходит в процессе последующего отпуска в двухфазной α + γ-области вследствие обратного превращения.
Сплавы, содержащие 12 % Co и 10–20 % Mo, называют комол. Эти сплавы деформируются только в горячем состоянии, так как высокое значение коэрцитивной силы достигается в результате распада пересыщенного твердого раствора.

принципе однодоменности. Альнико.
Сплавы на основе Fe-Ni-Al и Fe-Ni-Al-Co с добавкой

2-4 % Cu. Иногда их называют сплавами типа «альнико». Сплавы этой системы подвергают термомагнитной обработке (ТМО), которая состоит из нагрева до 1280–1300°С, выдержки при этой температуре для получения однофазного состояния, быстрого охлаждения до 900°С с последующим медленным охлаждением в магнитном поле с Hc = 160-280 кА/м. Затем проводится отпуск при 560–630 °С, длительность которого определяется маркой сплава.
В процессе охлаждения при 900–650 °С в магнитном поле анизотропные по форме выделившиеся частицы фазы с высоким магнитным насыщением располагаются своей длинной осью в направлении, параллельном вектору напряженности магнитного поля (анизотропия формы – упорядочение по форме).
Распад идет по типу спинодального на слабый ферромагнетик α и сильный ферромагнетик α’. α’ – выделяется по направлению <100> в виде однодоменных частиц ~ 10 нм. Термомагнитной обработкой добиваются при отжиге (распаде) в магнитном поле выделения α’ фазы вдоль определенного направления [100]α с подавлением распада в других направлениях, создавая также кристаллографическую анизотропию.

высокоэрцитивными являются материалы на основе R-Co. Вместо R может быть

La…Sm. Принцип совмещает и затрудненность смещения границ доменов за счет создания включений и вращение намагниченности в однодоменных частицах SmCo5. Частицы намагничиваются вдоль [0001]. Нс ~ 1200000 А/м.
В настоящее время созданы новые магнитные материалы с применением таких редкоземельных элементов, как неодим и самарий. Широко осуществляют производство магнитов на основе химического соединения Nd2Fe14B, полученные методом порошковой металлургии с последующим прессованием и спеканием в атмосфере аргона при 1370°С.

назначения относят:
1) материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ);
2) магнитострикционные материалы;
3)

термомагниты;
4) ферриты СВЧ;
5) материалы с постоянной магнитной проницаемостью;
6) материалы для записи информации.