Разделы презентаций


Lecture-5.ppt

Процессы нагрева металлов при взаимодействии с мощным лазерным излучениемДифференциальное уравнение теплопроводности:ρ, c, κ- теплофизические коэффициенты (плотность, теплоемкость и теплопроводность), являющиеся функциями температуры, пространственных координат и времени; qv - источник тепла, действующий

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Московский инженерно-физический институт (государственный университет)

ФАКУЛЬТЕТ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ
Кафедра №37 «ЛАЗЕРНАЯ

ФИЗИКА»
ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ
Лекция-5

Московский инженерно-физический институт (государственный университет) ФАКУЛЬТЕТ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ	  И ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИКафедра №37 «ЛАЗЕРНАЯ ФИЗИКА»ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯЛекция-5

Слайд 2Процессы нагрева металлов при взаимодействии с мощным лазерным излучением
Дифференциальное уравнение

теплопроводности:
ρ, c, κ- теплофизические коэффициенты (плотность, теплоемкость и теплопроводность), являющиеся

функциями температуры, пространственных координат и времени; qv - источник тепла, действующий в объеме тела


Процессы нагрева металлов при взаимодействии с мощным лазерным излучениемДифференциальное уравнение теплопроводности:ρ, c, κ- теплофизические коэффициенты (плотность, теплоемкость

Слайд 3Уравнение теплопроводности:
На практике наибольший интерес представляют изотропные системы, у которых

свойства одинаковы по всем направлениям, теплофизические коэффициенты и объемный источник

тепла не зависят от температуры. В этом случае уравнение теплопроводности принимает вид:



где а = κ /ρc - коэффициент температуропроводности; Δ-оператор Лапласа.
При воздействии лазерного излучения на металлы источник тепла является поверхностным, и qv обращается в нуль. Тогда лазерное излучение как источник тепла входит в граничное условие второго рода:


где х- координата в глубину полубесконечного тела; q0 - плотность потока лазерного излучения на поверхности

Уравнение теплопроводности:На практике наибольший интерес представляют изотропные системы, у которых свойства одинаковы по всем направлениям, теплофизические коэффициенты

Слайд 4Решение уравнения теплопроводности:
Для трех случаев: 1) одномерная модель - rs>>

√at, где rs - радиус пятна лазерного излучения; 2) острая

фокусировка луча - rs<< √at; 3) объемное поглощение, характерное для ряда полупроводников и диэлектриков – d=a-1>> √at



Для простоты анализа при выборе граничных условий считается, что температура ограничена при больших r, х так, что T=0|x, r→∞, а начальная температура во всех точках тела равна нулю, т.е. Т=0|t=0.
Для квазистационарного режима (q=q0) при t<τи решение одномерной задачи (rs>> √at) имеет вид :


где -

дополнительная функция интеграла вероятности и интеграл от нее.




Решение уравнения теплопроводности:Для трех случаев:  1) одномерная модель - rs>> √at, где rs - радиус пятна

Слайд 5Решение уравнения теплопроводности:
Для острой фокусировки лазерного излучения (rs

решение примет вид :



В пределе t→∞ возникает стационарный режим

нагревания, определяемый выражением:




При этом стационарная температура центра светового пятна на поверхности:

Решение уравнения теплопроводности:Для острой фокусировки лазерного излучения (rs

Слайд 6Решение уравнения теплопроводности:
Для объемного поглощения (δ>> √at) справедливы формулы :








Решение уравнения теплопроводности:Для объемного поглощения (δ>> √at) справедливы формулы :

Слайд 7 Глубина прогретого слоя:
В практике некоторых технологических процессов принято

оценивать зону термического влияния по глубине прогретого слоя хпр, условно

определяемого из соотношения T(xпp,t) = 0,05T(0,t). Используя полученные решения, легко получить для трех рассмотренных случаев следующие величины прогретых слоев: xпр = 2,36√at , rs>> √at ,
xnp = 10 rs, rs<< √at,
хпр = 3 δ, δ>> √at.

Глубина прогретого слоя: В практике некоторых технологических процессов принято оценивать зону термического влияния по глубине прогретого

Слайд 8 Критические плотности мощности лазерного излучения:
Для решения одномерной задачи

- rs>> √at:



где τи - длительность импульса, ρΩ - удельная

теплота испарения
Критические плотности мощности лазерного излучения: Для решения одномерной задачи - rs>> √at:где τи - длительность импульса,

Слайд 9 Скорости нагрева металла при действии лазерного излучения:
Для решения

одномерной задачи - rs>> √at:





Скорости нагрева металла при действии лазерного излучения: Для решения одномерной задачи - rs>> √at:

Слайд 10 Скорости охлаждения металла при действии лазерного излучения:
Для -

rs>> √at решение одномерной задачи после окончания действия лазерного импульса

имеет вид:




отсюда скорость охлаждения поверхности металла:





где τ - длительность импульса

Скорости охлаждения металла при действии лазерного излучения: Для - rs>> √at решение одномерной задачи после окончания

Слайд 11 Градиент температуры в металле при действии лазерного излучения:
Для

решения одномерной задачи rs>> √at :









На рис. 2.5 представлены временные

зависимости изменения температуры на алюминиевом образце, облучаемом несфокусированным лучом лазера (tи = 30 нс, q0= 20 МВт/см2), на глубинах: 1) x=0, 2) x=700 нм, 3) x=2000 нм.
Градиент температуры в металле при действии лазерного излучения: Для решения одномерной задачи rs>> √at :На рис.

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика