TheSlide.ru

Антенно-фидерные устройства и распространение радиоволн ЛЕКЦИЯ № 5 ИЗЛУЧЕНИЕ

Содержание

1. Антенно-фидерные устройства и распространение радиоволн ЛЕКЦИЯ № 5 ИЗЛУЧЕНИЕ
2. 10.1. Излучение возбужденных поверхностейРис.10.1.
3. 1) Излучение открытого конца волновода.2) Излучение рупорных
4. (10.1) Поле, создаваемое элементом Гюйгенса в дальней зоне
5. f(x,y)=f(x)f(y)Амплитудное распределение: Поле, создаваемое элементом Гюйгенса, расположенного в произвольной точке поверхности:
6. Рис. 10.2
7. r = xCosSin + ySinSin (10.4)1RO =
8. (10.5)Тогда:
9. (10.6)Суммарное поле, создаваемое поверхностью:**Для вычисления интеграла рассмотрим
10. (10.8)
11. u = (kaSinCos)/2v = (kbSinSin)/2Введём обозначение:
12. (10.9)Нормированная диаграмма направленности: ДН поверхности определяется в основном
13. (1 + Сos()) - определяет однонаправленные свойства
14. Рис.10.3.ДН в двух сечениях:
15. kbSinEO = 2N,N=1, 2, 3, ...kaSinHO =
16. 2E0.5=510 /b, 2H0.5=510 /a.Ширина ДН по половинной мощности:
17. 1) Т. о. ДН в данной плоскости
18. f(x) = ESOCos(x/a), = 0 (плоскость Н),f(y) = 1, (x,y) = 0Неравноамплитудное возбуждение поверхности.
19. Рис. 10.4
20. (10.10)Тогда, поле излучения в плоскости  = 0 :
21. (10.11)Т. о.:
22. H=0; Emax=2ESOab/(r).(10.12)Нормированная диаграмма направленности:*
23. kaSinEO/2 = /2kaSinEO/2 = 3/2 SinHO = 3/aПервый боковой минимум:Второй минимум:Первое направление нулевого излучения:
24. 10.2. КНД излучающей поверхности:(10.13)Вектор Пойнтинга:(10.14)
25. Мощность излучения:Максимальная напряжённость поля в дальней зоне:(10.15)
26. КНД:
27. f(x)=f(y)=1 (x,y)=0 Рассмотрим частный случай:1)
28. f(x)=Cos(x/a), f(y)=1, (x,y)=02)Коэффициент использования поверхности:
29. Скачать презентанцию

10.1. Излучение возбужденных поверхностейРис.10.1.

Главная
Разное
Антенно-фидерные устройства и распространение радиоволн ЛЕКЦИЯ № 5 ИЗЛУЧЕНИЕ

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Антенно-фидерные устройства и распространение радиоволн
ЛЕКЦИЯ № 5
ИЗЛУЧЕНИЕ ВОЗБУЖДЁННЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙ
ОСНОВЫ ТЕОРИИ

АНТЕНН

Антенно-фидерные устройства и распространение радиоволнЛЕКЦИЯ № 5ИЗЛУЧЕНИЕ ВОЗБУЖДЁННЫХ ПОВЕРХНОСТЕЙОСНОВЫ ТЕОРИИ АНТЕНН

Слайд 210.1. Излучение возбужденных поверхностей
Рис.10.1.

10.1. Излучение возбужденных поверхностейРис.10.1.

Слайд 31) Излучение открытого конца волновода.
2) Излучение рупорных антенн.
3) Излучение линзовых

антенн.
4) Излучение зеркальных антенн.
Плотность поверхностного электрического тока:
Jэ=[1n,H]
Плотность поверхностного магнитного тока:
JМ=-[1n,E]

1) Излучение открытого конца волновода.2) Излучение рупорных антенн.3) Излучение линзовых антенн.4) Излучение зеркальных антенн.Плотность поверхностного электрического тока:Jэ=[1n,H]Плотность

Слайд 4(10.1)
Поле, создаваемое элементом Гюйгенса в дальней зоне (часть плоского волнового

фронта):
Поле на возбуждённой поверхности зададим:
E=ESOf(x,y)ei(x,y)=ESei(x,y) (10.2)
ES

- комплексная амплитуда возбуждающего поля; ESO - амплитуда возбуждающего поля в центре раскрыва; f(x,y) - функция, характеризующая зависимость амплитуды поля от координат (амплитудное распределение); (x,y) - фазовое распределение.

(10.1) Поле, создаваемое элементом Гюйгенса в дальней зоне (часть плоского волнового фронта):Поле на возбуждённой поверхности зададим:E=ESOf(x,y)ei(x,y)=ESei(x,y)

Слайд 5f(x,y)=f(x)f(y)
Амплитудное распределение:
Поле, создаваемое элементом Гюйгенса, расположенного в произвольной точке поверхности:

f(x,y)=f(x)f(y)Амплитудное распределение: Поле, создаваемое элементом Гюйгенса, расположенного в произвольной точке поверхности:

Слайд 6Рис. 10.2

Рис. 10.2

Слайд 7r = xCosSin + ySinSin (10.4)
1RO = 1XO CosSin +

1YO SinSin + 1ZO Cos

Расстояние из начала координат в точку

излучения:

OQ = 1XOx + 1Yoy

Разность хода:

r = xCosSin + ySinSin (10.4)1RO = 1XO CosSin + 1YO SinSin + 1ZO CosРасстояние из начала

Слайд 8(10.5)
Тогда:

(10.5)Тогда:

Слайд 9(10.6)
Суммарное поле, создаваемое поверхностью:
*
*
Для вычисления интеграла рассмотрим частный случай:
Синфазное равноамплитудное

возбуждение поверхности (т. е. идеальная плоская антенна):
f(x) = f(y)

= 1, (x,y) = 0

(10.6)Суммарное поле, создаваемое поверхностью:**Для вычисления интеграла рассмотрим частный случай: Синфазное равноамплитудное возбуждение поверхности (т. е. идеальная плоская антенна):

Слайд 10(10.8)

(10.8)

Слайд 11u = (kaSinCos)/2
v = (kbSinSin)/2
Введём обозначение:

u = (kaSinCos)/2v = (kbSinSin)/2Введём обозначение:

Слайд 12(10.9)
Нормированная диаграмма направленности:
ДН поверхности определяется в основном множителями Sin(u)/u, Sin(v)/v.

Они максимальны когда u = 0, v = 0 т.

е. когда  = 0. Направление максимумов множителей системы и диаграммы направленности элемента Гюйгенса совпадают, поэтому данная поверхность излучает с максимальной интенсивностью в направлении нормали.

(10.9)Нормированная диаграмма направленности: ДН поверхности определяется в основном множителями Sin(u)/u, Sin(v)/v. Они максимальны когда u = 0, v

Слайд 13(1 + Сos()) - определяет однонаправленные свойства излучающей поверхности.
Рассмотрим ДН

в двух главных плоскостях:
1)  = 0 - плоскость XZ

- (плоскость вектора H).
2)  = /2 - плоскость YZ - (плоскость вектора E).

(1 + Сos()) - определяет однонаправленные свойства излучающей поверхности.Рассмотрим ДН в двух главных плоскостях:1)  = 0

Слайд 14Рис.10.3.
ДН в двух сечениях:

Рис.10.3.ДН в двух сечениях:

Слайд 15kbSinEO = 2N,
N=1, 2, 3, ...
kaSinHO = 2N.
SinE01=/b, SinH01=/a
Направления нулевого

излучения в плоскостях E и H:
Направления первого нуля в

плоскостях E и H:

kbSinEO = 2N,N=1, 2, 3, ...kaSinHO = 2N.SinE01=/b, SinH01=/aНаправления нулевого излучения в плоскостях E и H: Направления

Слайд 162E0.5=510 /b,
2H0.5=510 /a.
Ширина ДН по половинной мощности:

2E0.5=510 /b, 2H0.5=510 /a.Ширина ДН по половинной мощности:

Слайд 171) Т. о. ДН в данной плоскости тем уже, чем

больше размер антенны в этой плоскости.
2) Ширина ДН в данной

плоскости не зависит от размера антенны в ортогональной плоскости.

Уровень первого бокового лепестка:

1) Т. о. ДН в данной плоскости тем уже, чем больше размер антенны в этой плоскости.2) Ширина

Слайд 18f(x) = ESOCos(x/a),
 = 0 (плоскость Н),
f(y) = 1, (x,y)

= 0
Неравноамплитудное возбуждение поверхности.

f(x) = ESOCos(x/a), = 0 (плоскость Н),f(y) = 1, (x,y) = 0Неравноамплитудное возбуждение поверхности.

Слайд 19Рис. 10.4

Рис. 10.4

Слайд 20(10.10)
Тогда, поле излучения в плоскости  = 0 :

(10.10)Тогда, поле излучения в плоскости  = 0 :

Слайд 21(10.11)
Т. о.:

(10.11)Т. о.:

Слайд 22H=0; Emax=2ESOab/(r).
(10.12)
Нормированная диаграмма направленности:
*

H=0; Emax=2ESOab/(r).(10.12)Нормированная диаграмма направленности:*

Слайд 23kaSinEO/2 = /2
kaSinEO/2 = 3/2
SinHO = 3/a
Первый боковой минимум:
Второй

минимум:
Первое направление нулевого излучения:

kaSinEO/2 = /2kaSinEO/2 = 3/2 SinHO = 3/aПервый боковой минимум:Второй минимум:Первое направление нулевого излучения:

Слайд 2410.2. КНД излучающей поверхности:
(10.13)
Вектор Пойнтинга:
(10.14)

10.2. КНД излучающей поверхности:(10.13)Вектор Пойнтинга:(10.14)

Слайд 25Мощность излучения:
Максимальная напряжённость поля в дальней зоне:
(10.15)

Мощность излучения:Максимальная напряжённость поля в дальней зоне:(10.15)

Слайд 26КНД:

КНД:

Слайд 27f(x)=f(y)=1 (x,y)=0
Рассмотрим частный случай:
1)

f(x)=f(y)=1 (x,y)=0 Рассмотрим частный случай:1)

Слайд 28f(x)=Cos(x/a), f(y)=1, (x,y)=0
2)
Коэффициент использования поверхности:

f(x)=Cos(x/a), f(y)=1, (x,y)=02)Коэффициент использования поверхности:

Скачать презентацию

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.

Для правообладателей