Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Қатты денелерден зарядталған бөлшектерді шығару ə дістері (эмиссия)
Содержание
- 1. Қатты денелерден зарядталған бөлшектерді шығару ə дістері (эмиссия)
- 2. Жоспар:Шығару әдістеріЭмиссия түрлеріҚорытынды
- 3. Қатты денелер көп түрлері үшін бүкіл аралықтың
- 4. Слайд 4
- 5. Фотоэлектрондық эмиссия.Сәулелену ықпалымен метал бетінен электрондарды босату
- 6. Әртүрлі материалдардағы катодтан фотоэмиссия коэффициентінің сәулелену толқынының ұзындығына тәуелдігі.
- 7. Слайд 7
- 8. Автоэлектрондық эмиссия. Термоэмиссия. Автоэлектрондық эмиссия 106 В/см
- 9. Слайд 9
- 10. Толқынды механика көріністерінен D потенциалдық бөгеттің анықтық
- 11. Слайд 11
- 12. Электр өрісінің кернеулігіне байланысты вольфрамның потенциалдық бөгетінің формалары.
- 13. Катод бетінен электрондар эмиссиясы орын алатын кездегі
- 14. Слайд 14
- 15. Слайд 15
- 16. Скачать презентанцию
Жоспар:Шығару әдістеріЭмиссия түрлеріҚорытынды
Слайды и текст этой презентации
Слайд 5Фотоэлектрондық эмиссия.
Сәулелену ықпалымен метал бетінен электрондарды босату фотондар энергиясына айтарлықтай
тәуелді болады, бұл бапсыз катод кезінде кейбір металдар үшін, γф
фотон энергиясына hv немесе сәуелену толқынының ұзындығына тәуелдік графигінен көрініп тұр. Барлық жағдайларда катодтан фотоэлектрондық эмиссия үшін, фотон энергиясы келесідей болу қажет hv> W0. Жарық квантының энергиясы тек бір электронға беріле алады, сондықтан да hv жоғарлаған сайын, фотонның металға ену тереңдігі жоғарылайды, сол энергияны алған электронның шығу ықтималдығы төмендейді және γф біраз төмендейді.
Слайд 6Әртүрлі материалдардағы катодтан фотоэмиссия коэффициентінің сәулелену толқынының ұзындығына тәуелдігі.
Слайд 8Автоэлектрондық эмиссия. Термоэмиссия.
Автоэлектрондық эмиссия 106 В/см мәнінен асатын кернеулігі бар
электр өрісінің ықпалы астында орын алады. Кернеуліктің осындай үлкен мәндері
тек вакуумда немесе дөңгелектенудің өте кіші радиусы бар электродта болуы мүмкін.Автоэлектрондық эмиссия механизмін тек электронның толқынды қасиеттерін есепке ала отырып түсіндіруге болады. Белгілі болғандай, электр өрісінің ықпалы астында потенциалдық бөгеттің тарылуы орын алады. Әдетте, анализ жүргізгенде, металды электрондық газбен потенциалдық шұңқырға модельдейді, оның Wа тереңдігі өрістері жоқ бос вакуумдағы және метал ішіндегі электрон энергиясына тең. Электронның металдан шығу жұмысы W0=Wа - Wf0, мұндағыWf0— Ферми шекті энергиясы. Қарастырылып жатқан жағдайда электронның потенциалдық энергиясы металдан тыс (шексіз қашықтықтағы вакуум ішінде орналасқан электронның энергия мәнінен санақ бастағанда) келесі өрнекпен беріледі:
Слайд 10Толқынды механика көріністерінен D потенциалдық бөгеттің анықтық коэффициентінің рөлі айтарлықтай
маңызды болғаны айқын, ол электрондардың бөгет үстінен өткенде, Wx>Wа –Wm
энергиясы бар электрондардың көріну ықтималдығымен қатар, Wx
Слайд 13Катод бетінен электрондар эмиссиясы орын алатын кездегі температуралар мен өрістердің
бүкіл диапазонын үш аймаққа бөлуге болады: автоэмиссиондық (күшті өрістер және
салыстырмалы түрде жоғары емес температуралар), термоэмиссиондық (жоғары температуралар және әлсіз өрістер) және аралықтық.Жоғары температура мен өте әлсіз өріс кезінде (Е→0) анықтық коэффициенті Wx> Wа болғанда D = 1 және Wx< Wа болғанда D = 0 болады.
