БГТУ ВОЕНМЕХ им. Д.Ф. Устинова кафедра электротехники, О8

цепи

характеризуется воздействием на заряд силой пропорциональной его величине и скорости.

Характеристики магнитного поля:
магнитная индукция В;
напряженность магнитного поля Н;
намагниченность М.

Основной характеристикой магнитного поля является вектор магнитной индукция В, определяющая силу F, воздействующую на заряд q двигающуюся со скоростью v

Если в магнитном поле разместить проводник с током I и длиной l, тогда на проводник действует сила Ампера

(1)

то межу ними возникает сила
(2)
Сравнив (1) и (2) получим величину

Величина а называется абсолютной магнитной проницаемостью и определяется как умножение двух величин:

0 – магнитная постоянная;

r – относительная магнитная проницаемость;

характеризует способность тока создать вокруг проводника
магнитное поле и не зависит от магнитных свойств среды;

эта величина называется напряжённостью магнитного поля,
обозначается Н и имеет размерность А/м

имеют одинаковые значения и направления в каждой точке.
Направление вектора магнитной

По значению относительной магнитной проницаемости все материалы делятся на три группы:

диамагнитные – у них 0<1

парамагнитные – у них 01

ферромагнитные – у них 0>>1

энергии на переориентацию магнитного поля доменов.
Br - остаточная индукция
HC –

а – основная кривая намагничивания

b – предельная кривая намагничивания

BS – индукция насыщения

Материалы с широкой петлёй гистерезиса (с большим Hc) называются магнитотвердыми материалами и используются для изготовления постоянных магнитов.
Материалы с узкой петлёй гистерезиса (с малым Hc) называются магнитомягкими материалами и используются для изготовления электротехнических изделий.

поверхность S находящуюся в магнитном поле.
Если магнитная индукция B постоянна,

Магнитный поток является скалярной величиной. Единица измерения Вб

Потокосцепление  - это магнитный поток, равный алгебраической сумме потоков через отдельные поверхности какого-либо контура сложной формы.

тока
Пример составления закона полного тока, для цепи, тороидальный сердечник

Из формулы

получим

Закон полного тока в общем виде

I – ток катушки;
l- средняя длина магнитопровода;
w – число витков катушки;
H – напряжённость магнитного поля

структуре похожа на закон Ома для электрических цепей
Аналогия между электрической

Электрическая цепь

Магнитная цепь

Ток – I [A]

Магнитный поток – Ф [Вб]

Напряжение – U [B]

Магнитное напряжение – F=Iw [А]

Магнитное сопротивление

Сопротивление – R [Ом]

Закон Ома: U=I R

Закон Ома: F=Ф RМ

равна алгебраической сумме МДС, действующих в контуре
Второй закон Кирхгофа
Для

в зазоре.
или пользуясь понятием магнитного сопротивления,

,
Магнитное сопротивление

и зазором 

пропорционально производной магнитной энергии по перемещению
Чаше всего решается обратная задача

по сердечнику называют основным потоком.
Магнитный поток который не замыкается

Переменный магнитный поток создает переменный ЭДС (или напряжение
на зажимах катушки):

Любую катушку с сердечником можем
заменить идеализированной катушкой и
элементами цепи рассеяния

фазе от приложенного напряжения на /2.

Напряженность магнитного поля

Из полученных выражений можем сделать выводы:

тока зависит от амплитуды приложенного напряжения

тока
α - β является схемой замещения рассматриваемой идеализированной катушки
х0 -

r0 – активное сопротивление, учитывающие потери на перемагничивание и на токи Фуко (вихревые токи)

х1 - индуктивное сопротивление потерь (рассеяния)

r1 – активное сопротивление катушки, учитывающие потери на нагрев обмотки