Дифракция света на ультразвуке (акустооптическая дифракция)

с отклонением от законов прямолинейного распространения света в среде в

присутствии УЗ-волны.
В результате периодич. изменения показателя преломления света под действием звуковой волны в среде возникает струкгура, аналогичная дифракционной решётке. Если в такой структуре распространяется пучок монохроматич. света, то в ней, помимо основного, возникают пучки отклонённого (дифрагированного) света. Поскольку дифракция происходит на движущейся решётке, то в результате Доплера эффекта частота дифрагированного света оказывается сдвинутой по отношению к частоте 1119934-363.jpg падающего света: для m-го порядка дифракции

Где, частота дифрагированного света, частота звука. Частота света, отклонённого в сторону распространения УЗ-волны, увеличивается, а отклонённого в противоположную сторону - уменьшается.

(рис. 1) на образец 2, в к-ром излучатель звука 3

возбуждает УЗ-волну. Линза 4 собирает дифрагированный свет, идущий по разным направлениям, в разл. точках экрана 5. В отсутствие УЗ на экране видно световое пятно от проходящего света; при включении УЗ справа и слева от него появляются пятна, создаваемые дифрагированным светом разл. порядков. Помещая вместо экрана диафрагму, можно выделить соответствующий порядок дифракции. Регистрирующая система, содержащая фотоприёмное устройство 6 и поляризац. анализатор 7, позволяет измерять интенсивность дифрагированного излучения, его угл. и поляризац. характеристики.

- регистрирующая системы.

уравнений в среде, диэлектрич. проницаемость к-рой содержит периодич. возмущение, вызванное

акустич. волной:

где - диэлектрич. проницаемость невозмущённой среды, - упругооптич. постоянная, S0 - амплитуда деформации в звуковой волне, - волновой вектор и частота звука. В первом приближении электрич. поляризация, обусловленная одновременным воздействием на среду падающей световой волны и звука, является источником рассеянного светового излучения, содержащего две компоненты с частотами . Компонента с суммарной частотой выходит из объёма взаимодействия по направлению вектора суммы (k+K), а с разностной - по направлению (k-К), где k - волновой вектор света (рис. 2). T. о., непосредств. взаимодействие падающего излучения с УЗ обусловливает лишь 1-й порядок дифракции: более высокие порядки возникают при взаимодействии со звуком света, уже отклонённого в 1-й порядок.

пучок. В общем случае интенсивность дифрагированного света I мала по

сравнению с интенсивностью падающего 1119934-375.jpg, поскольку эл--магн. волны, испускаемые разл. частями области акустооптич. взаимодействия, интерферируя, взаимно гасят друг друга. Лишь при определ. условиях излучение рассеянное разл. точками оказывается синфазным и эффективность дифракции 1119934-376.jpg возрастает на много порядков - возникает явление т. н. резонансной дифракции. Интенсивность отклонённого в результате дифракции света I увеличивается как с ростом интенсивности звука Iзв, так и с возрастанием размера области акустооптич. взаимодействия в направлении распространения дифрагированного света - длины взаимодействия L: 1119934-377.jpg . При достаточной длине L значение I становится сравнимым с 1119934-378.jpg и дифракционная картина определяется характером взаимодействия с УЗ-света, уже отклонённого в 1-й порядок. Резонансная дифракция возникает, если выполняется условие синфазности рассеянного излучения:

от соотношения между длинами волн света и звука. Для низкочастотного

звука, длина волны к-рого удовлетворяет условию, резонансная дифракция имеет место при нормальном падении света на звуковой пучок - это т. н. дифракция Рамана - Ната. В этом случае световая волна проходит сквозь звуковой пучок не отражаясь, а периодич. изменение п под действием УЗ приводит к модуляции фазы прошедшей волны. Такая волна эквивалентна значительному числу плоских волн, распространяющихся под малыми углами к проходящему световому пучку (рис. 3). При выходе из области акустооптич. взаимодействия световой пучок разбивается на серию лучей с частотами, m=0,1, . . ., направления к-рых определяются соотношениями:

Интенсивность света в т-м. дифракц. максимуме равна

- Ната, от длины взаимодействия L или амплитуды деформации S0 в звуковой волне.