Динамика ДГ с тонкой структурой ферритах-гранатах и ортоферритах

одноосных ферромагнетиках
Динамика магнитных вихрей в ДГ пленок ферритов-гранатов
Динамика ДГ

переменных
А – константа обменного взаимодействия
К – константа анизотропии
Уравнение Ландау-Лифшица

ищем в виде:
смещение ДГ под действием поля;
фактор качества

Здесь

) Уокер 1963
поле Уокера

Решение существует только при

Вне этого поля
стационарного движения не существует.

Подвижность ДГ

Параметр ширины ДГ

магнитного поля при различных значениях фактора качества Q.
Критическая скорость Уокера

V и Н была получена Ландау и Лифшицем в 1935г.

1.

2.

3.

ДГ в полях, меньших критического для различных H

движется вдоль оси у, одновременно совершая колебательные движения, при этом

Подвижность в области сильных полей (H>>HW)

Связь между подвижностью в сильных и слабых полях

значений параметра затухания.
Максимальная скорость достигается при Н≤НW.
При Н>HW существует

проводящие петли, служащие для рождения ВБЛ, 4 – катушка с

Схема эксперимента по исследованию динамики магнитных вихрей.

магнитного поля. [М.В.Четкин, В.Б.Смирнов, А.Ф.Новиков, И.В.Парыгина, А.К.Звездин, С.В.Гомонов. ЖЭТФ, 67,

движущиеся ВБЛ в пленках ферритов-гранатов

плоскостных полях, направленных вдоль доменной границы, Hx=40 Э (○○○), Hx=60

для различных скоростей движения доменной границы: v=11(●), 17(x) и 20

ДГ 17 м/с.

Скорость движения ДГ 16 м/с.

движения ДГ 22 м/c.

ДГ в пленках ферритов-гранатов

контрасте доменных границ и доменов

9 км/с.

поля (H) [Нпл= 1,9 кЭ (■,□) и 0,9 кЭ (▲,Δ)].
Р.М.Вахитов,

в присутствии постоянного плоскостного магнитного поля, перпендикулярного плоскости границы 4,6

Vs=3,7 км/с
Vs=3,3 км/с
Vs=2,8 км/с
Vs=2,4 км/с
Vs=1,9 км/с
Vs=1,5 км/с
Vs=0,8 км/с
Vs=0,3 км/с 

Б.А.Иванов, Н.Е.Кулагин,
ЖЭТФ, 112, 953 (1997).

константа обменного взаимодействия, К – константа одноосной анизотропии.
μ

α – параметр затухания Гильберта,
Кр - константа ромбической анизотропии

[В.Г. Барьяхтар, Б.А. Иванов, А.Л. Сукстанский, А.К. Звездин 1979-1980])

При комнатной температуре μ~

При понижении температуры эта

зависимость меняется на μ~

(до Т≈20К).

поля (H) для пластинок ортоферрита иттрия толщиной 40 мкм (▲),

100 мкм

слабое затухание фононов, 2 – сильное затухание фононов.

большая подвижность – неоднозначная зависимость, 2 – малая подвижность –

различных величинах h.

единственной доменной границей (2). 3 – оптическая ось, 4 -

вихрей, которые сопровождаются уединенными изгибными волнами, и движутся вдоль динамической

100 мкм

задержки между световыми импульсами 8 нс.
U2+V2= W2
100мкм

между 1 и 2 световыми импульсами 8 нс, время задержки

иттрия с равными по абсолютной величине топологическими зарядами A – до

= 15.3 км/с;

v2 = 6.5 км/с, w2 = 16.3

T2-T1=8нс T3-T2=6нс

T1

T1

T3

T3

T2

T2

vрез = 7.3 км/с, wрез = 19.6 км/с, uрез = 18 км/с;

А1 = 12 мкм, А2 = 10 мкм, А3 = 2 мкм;

1

2

1

2

1

2

3

3

100 мкм

100 мкм

Трехкратные высокоскоростные фотографии, демонстрирующие полную (а) и частичную (б) аннигиляцию АФМ вихрей.

разных амплитуд уединенных изгибных волн А. Экспериментальные зависимости построены для

1. А = 2–4 мкм;
2. А = 4–6 мкм;
3. А = 6–9 мкм;
4. А = 9–11 мкм;
5. А = 11-16мкм.

самой доменной границы для разных амплитуд уединенных изгибных волн А.

1. А = 2–4 мкм;
2. А = 4–6 мкм;
3. А = 6–9 мкм;
4. А = 9–11 мкм;
5. А = 11-16мкм.

u2+v2=c2

вихря вдоль доменной границы от скорости движения самой ДГ

Екомасов Е.Г., Шабалин М.А.
ФТТ, 43, 1211 (2001).

и динамика ДГ, является гироскопической и квазирелятивистской с предельной скоростью