Разделы презентаций


Дисциплина Источники рентгеновского излучения

Содержание

Содержание Лекция 1 – Открытие рентгеновского излучения (РИ). Свойства РИ. Спектр и интенсивность РИ.Лекция 2 – Ослабление РИ. Взаимодействие РИ с веществом. Фотоэффект. Эффект Комптона.Лекция 3 - Расчет спектра РИ. Доза

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Дисциплина «Источники рентгеновского излучения»
Санкт-Петербургский
Государственный
Электротехнический
Университет (ЛЭТИ)
Кафедра электронных приборов и устройств



Потрахов Николай Николаевич

Дисциплина  «Источники рентгеновского излучения» Санкт-ПетербургскийГосударственныйЭлектротехнический Университет (ЛЭТИ)Кафедра электронных приборов и устройств Потрахов Николай Николаевич

Слайд 2Содержание
Лекция 1 – Открытие рентгеновского излучения (РИ). Свойства РИ.

Спектр и интенсивность РИ.

Лекция 2 – Ослабление РИ. Взаимодействие РИ

с веществом. Фотоэффект. Эффект Комптона.

Лекция 3 - Расчет спектра РИ. Доза РИ: экспозиционная, поглощенная и эффективная. Методы измерения. Технические средства измерения

Лекция 4 – Рентгеновские трубки (РТ). Классификация. Обозначение. Основные характеристики.

Лекция 5 – Конструкции РТ. Основные узлы.

Лекция 6 – Расчет и конструирование РТ. Технология производства.

Лекция 7 – Способы и источники питания РТ.

Лекция 8 - Визуализация рентгеновского изображения. Приемники рентгеновского изображения: аналоговые и цифровые. Характеристики рентгеновского изображения.

Лекция 9 – Рентгеновские аппараты. Цифровые рентгенодиагностические комплексы.

Лекция 10 – Способы получения рентгеновского изображения. Стандартная рентгенография. Микрофокусная рентгенография.

Содержание Лекция 1 – Открытие рентгеновского излучения (РИ). Свойства РИ. Спектр и интенсивность РИ.Лекция 2 – Ослабление

Слайд 3Лекция 3
Расчет спектра РИ.
Доза РИ: экспозиционная, поглощенная и

эффективная.
Методы измерения. Технические средства измерения

Лекция 3 Расчет спектра РИ. Доза РИ: экспозиционная, поглощенная и эффективная.Методы измерения. Технические средства измерения

Слайд 4Интерференция электромагнитного излучения

Интерференция электромагнитного излучения

Слайд 5Интерференция электромагнитного излучения

Интерференция электромагнитного излучения

Слайд 6Интерференция рентгеновского излучения
n = 1;
Экспериментальные исследования
Рассеивание РИ атомами монокристалла –


отражение квантов РИ атомными плоскостями.




Первый порядок отражения
n = 2;
Второй порядок

отражения

φ2 > φ1

Вывод формулы ?

Интерференция рентгеновского излученияn = 1;Экспериментальные исследованияРассеивание РИ атомами монокристалла – отражение квантов РИ атомными плоскостями.Первый порядок отраженияn

Слайд 7Исследование спектра РИ
Одновременное измерение интенсивности и длины волны РИ



Ионизационный

спектрометр Брегга
Соотношение углов поворота монокристалла и ионизационной камеры φм φк?

Исследование спектра РИОдновременное измерение интенсивности и длины волны РИ Ионизационный спектрометр БреггаСоотношение углов поворота монокристалла и ионизационной

Слайд 8Исследование спектра РИ
1900 г., Бюэн и Хэнт
В соответствии с

квантовым механизмом возникновения РИ
где h = 9,13 10-35 Дж·с

(постоянная Планка), с =3 108 м/с, е =1,6 10-19 Кл




Исследование спектра РИ 1900 г., Бюэн и ХэнтВ соответствии с квантовым механизмом возникновения РИ где h =

Слайд 9Зависимость интегральной интенсивности РИ
от формы напряжения

Интегральная интенсивность РИ

– площадь под кривой
спектральной интенсивности РИ
Форма Us ?

Зависимость интегральной интенсивности РИ от формы напряжения Интегральная интенсивность РИ – площадь под кривой спектральной интенсивности РИ

Слайд 10Зависимость интегральной интенсивности РИ
от напряжения на трубке

Зависимость интегральной интенсивности РИ от напряжения на трубке

Слайд 11Зависимость интегральной интенсивности РИ от
материала мишени трубки

1908 г., Кей

Зависимость интегральной интенсивности РИ от материала мишени трубки1908 г., Кей

Слайд 12Распределение энергии РИ по спектру
2. Теоретические исследования.
Спектральная интенсивность РИ
1923

г., Крамерс (1894-1952); 1924 г., Вентцель (1898-1978)



Распределение энергии РИ по спектру 2. Теоретические исследования.Спектральная интенсивность РИ1923 г., Крамерс (1894-1952); 1924 г., Вентцель (1898-1978)

Слайд 13Распределение энергии РИ по спектру
2. Теоретические исследования.
Спектральная интенсивность

РИ
1923 г., Крамерс (1894-1952); 1924 г., Вентцель (1898-1978)
Формула Крамерса




Распределение энергии РИ по спектру 2. Теоретические исследования. Спектральная интенсивность РИ1923 г., Крамерс (1894-1952); 1924 г., Вентцель

Слайд 14Интегральная интенсивность РИ
где К – коэффициент пропорциональности, i –

ток трубки,

Z - порядковый номер мишени, U – напряжение на трубке, R – расстояние до точки измерения.
Интегральная интенсивность РИ где К – коэффициент пропорциональности, i – ток трубки,

Слайд 15Преломление РИ
Взаимодействие рентгеновского излучения
с веществом объекта на границе раздела

сред.
1 – нормаль к поверхности объекта, 2 – воздушная среда,

3 – вещество объекта; 1 – угол падения излучения, 2 – угол преломления,  – угол отклонения.
Преломление РИВзаимодействие рентгеновского излучения с веществом объекта на границе раздела сред.1 – нормаль к поверхности объекта, 2

Слайд 16Преломление РИ

Преломление РИ

Слайд 17Преломление РИ
Полное внутреннее отражение. Показатель преломления






Преломление РИПолное внутреннее отражение. Показатель преломления

Слайд 18Преломление РИ
Зависимость угла полного внутреннего отражения



Преломление РИЗависимость угла полного внутреннего отражения

Слайд 19Расчет спектра РИ

В общем случае спектр излучения трубки является

результатом сложения двух составляющих: тормозного и характеристического спектров рентгеновского излучения.
Спектральная

плотность потока тормозного излучения Nт(E) [квант/(ссркэВ)] - зависимость количества квантов от их энергии рассчитывается по формуле Крамерса.



Поток характеристического излучения Nxq [квант/(сср)] в спектре первичного излучения определяется выражением





где k1 – константа, равная 51014; Z – атомный номер материала мишени рентгеновской трубки; iА – анодный ток трубки; Е0 – энергия ускоренных электронов; Еq – энергия ионизации q-уровня; G=1-(7Z-80)/(14Z-80); q – выход флюоресценции q-уровня; р – доля флуоресценции данной характеристической линии; =3.810-2 для К-серии характеристического излучения и =0.11 для L-серии
Расчет спектра РИ В общем случае спектр излучения трубки является результатом сложения двух составляющих: тормозного и характеристического

Слайд 20Расчет спектра РИ

В общем случае ослабление потока рентгеновского излучения слоем

вещества описывается выражением


где N0(E) – спектральная плотность потока излучения до

ослабления в слое [квант/(ссркэВ)], (E) –линейный коэффициент ослабления потока квантов с энергией Е [см-1], Х – толщина ослабляющего слоя [см].

Общая формула для расчета линейного коэффициента ослабления
имеет вид:

Расчет спектра РИВ общем случае ослабление потока рентгеновского излучения слоем вещества описывается выражениемгде N0(E) – спектральная плотность

Слайд 21Расчет спектра РИ
Зависимость  в диапазонах энергий квантов между краями

поглощения можно описать с помощью полиномов типа:



Спектральную зависимость коэффициента когерентного

рассеяния к можно описать с помощью полинома типа:


Спектральная зависимость коэффициента некогерентного рассеяния нк описывается полиномом типа:






Расчет спектра РИЗависимость  в диапазонах энергий квантов между краями поглощения можно описать с помощью полиномов типа:Спектральную

Слайд 22Расчет спектра РИ
Сложение спектров тормозного и характеристического излучения дает идеализированный

спектр излучения рентгеновской трубки в зависимости от таких параметров, как

ток, напряжение и материал мишени трубки.






Расчет спектра РИСложение спектров тормозного и характеристического излучения дает идеализированный спектр излучения рентгеновской трубки в зависимости от

Слайд 23Расчет спектра РИ


Спектральную плотность потока квантов тормозного излучения рентгеновской

трубки с прострельным анодом можно рассчитать по выражению








а поток

характеристического излучения – по выражению:




Расчет спектра РИ Спектральную плотность потока квантов тормозного излучения рентгеновской трубки с прострельным анодом можно рассчитать по

Слайд 24Расчет спектра РИ

суммарное количество квантов в потоке излучения:



суммарная энергию

всех квантов у поверхности объекта - интегральная интенсивность излучения:



Расчет спектра РИ суммарное количество квантов в потоке излучения:суммарная энергию всех квантов у поверхности объекта - интегральная

Слайд 25Виды доз

Виды доз

Слайд 26Экспозиционная доза
Доза ионизирующего излучения, экспозиционная Dэксп –
характеризуется ионизационным эффектом

(полный заряд ионов одного знака), возникающим в единице массы воздуха

при полном торможении всех вторичных электронов, которые были образованы квантами рентгеновского излучения.
Экспозиционная доза – измеряется по ионизации сухого атмосферного воздуха, как отношение суммы электрических зарядов одного знака, образовавшихся во всей массе облучаемого воздуха.
Экспозиционная доза - величина, характеризующая поле ионизирующего излучения в данном месте.
Единица экспозиционной дозы – Кл/кг.
Экспозиционная дозаДоза ионизирующего излучения, экспозиционная Dэксп – характеризуется ионизационным эффектом (полный заряд ионов одного знака), возникающим в

Слайд 27Расчет экспозиционной дозы РИ


Под экспозиционной дозой Dэксп понимают количество

энергии рентгеновского излучения, затраченной на ионизацию единичного объема воздуха.

Dэксп

определяется как отношение суммарного заряда всех видов одного знака Q, созданных в воздухе, к массе воздуха m в указанном объеме V:








Расчет экспозиционной дозы РИ Под экспозиционной дозой Dэксп понимают количество энергии рентгеновского излучения, затраченной на ионизацию единичного

Слайд 28Расчет экспозиционной дозы РИ


По традиции используется специальная единица Dэксп

– рентген [Р].
Принято, что при Dэксп, равной 1 Р в

воздухе образуется
2,1·109 пар ионов.
Величина элементарного заряда 1,6·10-19 Кл.
Суммарный заряд ионов одного знака составляет 3,3·10-10 Кл.
Нормирование на 1 г воздуха (плотность ρ = 1,3·10-3 г/см3) дает
величину 2,58 ·10-7 Кл·г.
Таким образом, Dэксп 1 Р соответствует 2,58 ·10-4 Кл/кг.
2. Энергия образования одной пары ионов в воздухе ≈ 34 эВ.
Соответственно, при Dэксп 1 Р 1 см3 воздуха передается энергия
W 7,1 ·1010 эВ.
1 эВ = 1,6 ·10-19 Дж.
Удельная энергия, поглощенная в одном килограмме воздуха
при Dэксп 1 Р составляет 8,8 10-3 Дж·кг
Расчет экспозиционной дозы РИ По традиции используется специальная единица Dэксп – рентген [Р].Принято, что при Dэксп, равной

Слайд 29Расчет экспозиционной дозы РИ

Расчет экспозиционной дозы РИ

Слайд 30Экспозиционная доза
Еще раз!
1 Р = 2,58·10-4 Кл / кг.
1

Р равен такой Dэксп,
при которой в 1 см³ воздуха,

находящегося
при нормальном атмосферном давлении и 0 °C, образуются ионы, несущие заряд, равный
1единице заряда СГСЭ (≈3,3·10−10 Кл) каждого знака.
При Dэксп, равной 1 Р,
в 1 см³ воздуха образуется 2,1·109 пар ионов.
1 Р = 2,58·10−4 Кл/кг;
1 Кл/кг = 3876 Р
Экспозиционная дозаЕще раз! 1 Р = 2,58·10-4 Кл / кг.1 Р равен такой Dэксп, при которой в

Слайд 31Доза ионизирующего излучения,
поглощенная D - величина энергии ионизирующего излучения,

переданная единице массы вещества.
Единица поглощенной дозы в системе СИ

– 1Гр.
1Гр равен дозе излучения, при которой облученному веществу массой 1 кг передается энергия излучения 1 Дж
[Гр] = [Дж/кг].
Внесистемная единица 1 Рад
1 Рад = 10 -2 Гр.
Экспозиционной дозе 1 Р соответствует поглощенная в биологической ткани доза 0,93 рад

Поглощенная доза

Доза ионизирующего излучения, поглощенная D - величина энергии ионизирующего излучения, переданная единице массы вещества. Единица поглощенной дозы

Слайд 32











1Гр = 1 Дж/кг = 88 рентген
Как рассчитать поглощенную дозу

1Гр = 1 Дж/кг = 88 рентгенКак рассчитать поглощенную дозу

Слайд 33Пример расчета поглощенной дозы


1

2 3

4 5
Пример расчета поглощенной дозы 	    1	    2

Слайд 34Доза ионизирующего излучения,
эквивалентная H - поглощенная доза в органе

или ткани D, умноженная на соответствующий взвешивающий коэффициент
для данного

вида излучения WR.
Эквивалентная доза определяет биологическое действие излучения на организм и характеризует степень опасности данного вида излучения.



где DTR - средняя поглощенная доза в органе или ткани,
WR – взвешивающий коэффициент.
Единицей эквивалентной дозы в системе Си – Зв
[Зв] = [Дж] / [кг].
Внесистемная единица – Бэр
1 Бэр = 10 -2 Зв

Эквивалентная доза

Доза ионизирующего излучения, эквивалентная H - поглощенная доза в органе или ткани D, умноженная на соответствующий взвешивающий

Слайд 35Усредненный коэффициент относительной биологической эффективности (ОБЭ).
 Характеризует опасность данного вида излучения
(по сравнению

с  рентгеновским излучением).
Чем опаснее данное излучение, тем коэффициент больше


(«коэффициент вредности»).
Значения коэффициента качества ионизирующего излучения определены
с учетом биологических последствий хронического облучения человека малыми дозами определенного ионизирующего излучения

Коэффициент качества излучения WR

Усредненный коэффициент относительной биологической эффективности (ОБЭ). Характеризует опасность данного вида излучения (по сравнению с  рентгеновским излучением). Чем опаснее данное излучение,

Слайд 36Значения коэффициента WR

Значения коэффициента WR

Слайд 37Доза ионизирующего излучения,
эффективная Е - величина, используемая для оценки

риска возникновения отдаленных последствий облучения всего тела человека и отдельных

его органов и тканей с учетом их радиочувствительности.
Е - сумма произведений эквивалентной дозы в облучаемых органах и тканях на соответствующие взвешивающие коэффициенты WT

Эффективная доза

где HT – эквивалентная доза в органе или ткани,
WT – взвешивающий коэффициент для органа или ткани.
Внесистемная единица Бэр

Доза ионизирующего излучения, эффективная Е - величина, используемая для оценки риска возникновения отдаленных последствий облучения всего тела

Слайд 38Взвешивающий коэффициент
для органа или ткани WTi

Взвешивающий коэффициент для органа или ткани WTi

Слайд 39Единица  эффективной и эквивалентной доз
ионизирующего излучения в  системе СИ зиверт,
используется с 1979 г.
В общем

случае 1 зиверт — это количество энергии, поглощённое килограммом конкретной биологической

ткани (WTi),
равное по воздействию поглощённой дозе рентгеновского излучения в 1 Гр (WR = 1)

Эффективная доза

Единица  эффективной и эквивалентной дозионизирующего излучения в  системе СИ зиверт, используется с 1979 г. В общем случае 1 зиверт — это количество энергии, поглощённое

Слайд 40Острая лучевая болезнь

Острая лучевая болезнь

Слайд 41категория А - персонал, обслуживающий источники ионизирующих излучений (операторы АЭС, физики-ядерщики,

моряки атомных подводных лодок и другие);
категория Б - ограниченная часть населения
 (люди,

живущие вблизи ядерных объектов, на территориях, загрязненных радионуклидами, а также гражданские и военные летчики);
категория В - население.
Годовые предельные дозы облучения: для лиц категории А - 20 мЗв (2 бэр) для лиц категории Б - 5 мЗв (0,5 бэр) для лиц категории В - 1 мЗв (0,1 бэр)

Нормативы

категория А - персонал, обслуживающий источники ионизирующих излучений (операторы АЭС, физики-ядерщики, моряки атомных подводных лодок и другие);категория Б -

Слайд 42Методы измерения
Основная количественная характеристика РИ –
поглощенная веществом энергия излучения.
Поглощенная

энергия излучения определяется поглощенной дозой.
Для измерения поглощенной дозы излучения –

дозиметрии используются следующие основные методы:
ионизационный;
калориметрический;
химический;
фотографический;
сцинтилляционный;
люминесцентный;
полупроводниковый
Методы измеренияОсновная количественная характеристика РИ – поглощенная веществом энергия излучения.Поглощенная энергия излучения определяется поглощенной дозой.Для измерения поглощенной

Слайд 43Ионизационный метод дозиметрии
Ионизационный метод основан на способности РИ производить ионизацию

облучаемого вещества.
Ионизация осуществляется «свободными» электронами, возникающими при взаимодействии РИ с

атомами вещества.
В качестве детектора излучения используется ионизационная камера.
При экспозиционной дозе 1Р на 1 см3 ионизационный ток
равен ~ 3·10-10 А = 3 нА.
Конденсаторный дозиметр КДМ
Индивидуальный дозиметр ДК – 0,2
Измеритель дозы и мощности дозы ИДМД-1
Ионизационный метод дозиметрииИонизационный метод основан на способности РИ производить ионизацию облучаемого вещества.Ионизация осуществляется «свободными» электронами, возникающими при

Слайд 44Измерение экспозиционной дозы
1 - анод 2 - катод
3 - изолятор

4 - источник питания
5 - система регистрации

Измерение экспозиционной дозы1 - анод 	2 - катод3 - изолятор	 4 - источник питания 5 - система

Слайд 45Калориметрический метод дозиметрии
Калориметрический метод основан на измерении количества тепла, выделяемого

под действием РИ в облучаемом веществе.
При полном поглощении РИ веществом

количество выделяемого тепла вещества пропорционально поглощенной
энергии излучения.
Для нагрева 1 г H2О на 1°С экспозиционная доза РИ должна быть равна ~ 5·105 Р
Калориметрический метод дозиметрииКалориметрический метод основан на измерении количества тепла, выделяемого под действием РИ в облучаемом веществе.При полном

Слайд 46Химический метод дозиметрии
Химический метод основан на количественной оценке химических реакций,

происходящих под действием РИ в облучаемом веществе.
Ферросульфатная химическая система

– раствор соли FeSO4 в кислоте Н2SO4.
Под действием РИ двухвалентное Fe** окисляется и переходит в трехвалентное Fe***.
Радиационно-химический выход реакции:
15,6 ионов на 100 эВ энергии излучения.
Концентрацию образовавшихся ионов трехвалентного железа определяют по изменению оптической плотности раствора

Химический метод дозиметрииХимический метод основан на количественной оценке химических реакций, происходящих под действием РИ в облучаемом веществе.

Слайд 47Фотографический метод дозиметрии
Фотографический метод основан на способности РИ вызывать почернение

облучаемого фотоматериала.
Под действием РИ происходит восстановление атомов металлического серебра.
В

процессе химического проявления восстановленное серебро вызывает почернение фоточувствительного слоя рентгеновской пленки.
В процессе химического закрепления не восстановленное серебро ударяется из фоточувствительного слоя.
Фотопленочный дозиметр ИФК3

Фотографический метод дозиметрииФотографический метод основан на способности РИ вызывать почернение облучаемого фотоматериала. Под действием РИ происходит восстановление

Слайд 48Сцинтилляционный метод дозиметрии
Сцинтилляционный метод основан на возникновении вспышек – сцинтилляций

оптического излучения (света) в некоторых
веществах – сцинтилляторах при поглощении

РИ.
Сцинтилляции обусловлены переходом возбужденных (ионизованных) под воздействием РИ атомов вещества сцинтиллятора в исходное – нормальное состояние.
Используются органические (полистиролы) и неорганические сцинтилляторы (CsI: Tl, NaI:Tl, ZnS:Ag).
Сцинтилляционные дозиметры ДРГ3 – 01, 02,03,04

Сцинтилляционный метод дозиметрииСцинтилляционный метод основан на возникновении вспышек – сцинтилляций оптического излучения (света) в некоторых веществах –

Слайд 49Люминесцентный метод дозиметрии
Люминесцентный метод основан на накоплении в веществе люминофора

энергии за счет образования под воздействием
РИ свободных электронов и

дырок.
Накопленная энергия освобождается при последующем нагреве люминофора – термолюминесценция или освещении определенным участком спектра оптического излучения - фотолюминесценция.
Мерой поглощенной дозы РИ служит:
изменение окраски или оптической плотности люминофора;
свечение люминофора.
Термолюминофоры LiF:Ag, CaF:Mg.
Фотолюминофоры NaCl:Ag.
ТЛД -дозиметр
Люминесцентный метод дозиметрииЛюминесцентный метод основан на накоплении в веществе люминофора энергии за счет образования под воздействием РИ

Слайд 50Полупроводниковый метод дозиметрии
Полупроводниковый метод основан на переходе электронов под воздействием

РИ из валентной зоны полупроводника
в зону проводимости.
При подаче напряжения

на электроды p-n – перехода возникает электрический ток, образованный свободными электронами в зоне проводимости и дырками в – валентной зоне.
Сила тока пропорциональна мощности дозы РИ.
Принцип действия полупроводникового дозиметра аналогичен ионизационному.
Чувствительность полупроводникового детектора выше на три порядка, чем ионизационного
Полупроводниковый метод дозиметрииПолупроводниковый метод основан на переходе электронов под воздействием РИ из валентной зоны полупроводника в зону

Слайд 51Технические средства.
Дозиметры рентгеновского и гамма-излучения серии
ДКС-АТ и ДКГ-РМ

Технические средства.Дозиметры рентгеновского и гамма-излучения серии ДКС-АТ и ДКГ-РМ

Слайд 52Назначение
Дозиметры рентгеновского и гамма-излучения серии ДКС (ДКС-АТ1121, ДКС-АТ1121А, ДКС-АТ1123, ДКС-АТ1123А)

и ДКГ (ДКГ-1621А, М, МА) предназначены для:
• контроля состояния средств

защиты гамма- и рентгеновских установок непрерывного, кратковременного и импульсного действия;
• обнаружения, локализации и дозиметрии источников рентгеновского и гамма-излучения;
Дозиметры измеряют:
• мощность амбиентной дозы непрерывного рентгеновского и гамма-излучения; . мощность амбиентной дозы кратковременно действующего излучения;
• среднюю мощность амбиентной дозы импульсного излучения (только ДКС-АТ1123, ДКС-АТ1123А);
• амбиентную дозу рентгеновского и гамма-излучения.
НазначениеДозиметры рентгеновского и гамма-излучения серии ДКС (ДКС-АТ1121, ДКС-АТ1121А, ДКС-АТ1123, ДКС-АТ1123А) и ДКГ (ДКГ-1621А, М, МА) предназначены для:•

Слайд 53Устройство и принцип действия дозиметра
Типовая структурная схема

Устройство и принцип действия дозиметраТиповая структурная схема

Слайд 54Условия эксплуатации
Рабочие условия:
- температура окружающего воздуха, от -35 до

+40 С°;
- атмосферное давление от 66 до 106,7 кПа (от

498 до 800 мм рт.ст.);
- относительная влажность воздуха от 30 до 90%.

Нормальные условия:
- температура окружающего воздуха, +20 С°;
- атмосферное давление 101,3 кПа;
- относительная влажность воздуха 60%.

Условия эксплуатации Рабочие условия:- температура окружающего воздуха, от -35 до +40 С°;- атмосферное давление от 66 до

Слайд 55Технические характеристики
- измеряемая мощность дозы непрерывного излучения от 50 нЗв/час

до 10 Зв/час;
- средняя мощность дозы импульсного излучения (при мощности

- дозы в импульсе до 1,3 Зв/с и длительности импульса не менее 10 нс) от 1 мкЗв/ч до 10 Зв/ч; ДКС-АТ1123А от1мкЗв/чдо 5 Зв/ч;
- доза рентгеновского излучения от 50 нЗв до 10 Зв.

Диапазон энергий регистрируемого рентгеновского и гамма-излучения:
ДКС-АТ1121, ДКС-АТ1123 от 15 кэВ до 10 МэВ;
ДКС-АТ1121А, ДКС-АТ1123А от 20 кэВ до 10 МэВ
Технические характеристики- измеряемая мощность дозы непрерывного излучения от 50 нЗв/час до 10 Зв/час;- средняя мощность дозы импульсного

Слайд 56Внешний дозиметров серии ДКС

Внешний дозиметров серии ДКС

Слайд 57Органы управления

Органы управления

Слайд 58Внешний вид дозиметра ДКГ-РМ1610

Внешний вид дозиметра ДКГ-РМ1610

Слайд 59Габаритные размеры дозиметра
1 – ЖКИ;
2,3 – кнопки управления;
4 –

звуковой сигнализатор;
5 – защитная крышка гнезда разъема USB;
6 – световой

сигнализатор;
7 – место крепления страховочного шнурка с клипсой.
Габаритные размеры дозиметра 1 – ЖКИ;2,3 – кнопки управления;4 – звуковой сигнализатор;5 – защитная крышка гнезда разъема

Слайд 60Диаграмма направленности

Диаграмма направленности

Слайд 61Внешний вид термолюминесцентных дозиметров

Внешний вид  термолюминесцентных дозиметров

Слайд 62Назначение
ТЛД - дозиметры предназначены для измерения эффективной дозы ионизирующего излучения

в целях индивидуальной дозиметрии.

Дозиметр состоит из пластмассового корпуса, внутри которого

располагается кассета с тремя термолюминесцентными детекторами на основе LiF: Mg, Ti, которые размещаются на антропоморфном гетерогенном фантоме человека.
НазначениеТЛД - дозиметры предназначены для измерения эффективной дозы ионизирующего излучения в целях индивидуальной дозиметрии.Дозиметр состоит из пластмассового

Слайд 63Устройство и принцип действия
Принцип работы дозиметра основан на запасании энергии

детекторами под действием ионизирующего излучения. Запасенная энергия высвечивается при нагревании

детектора в виде светового излучения. Амплитуда максимума интенсивности светового излучения пропорциональна поглощенной дозе излучения. Измеряя амплитуду максимума интенсивности светового излучения в области дозиметрического пика или интегральную светосумму под пиком, получают искомое значение индивидуального эквивалента дозы для предварительно откалиброванных дозиметров.
Устройство и принцип действияПринцип работы дозиметра основан на запасании энергии детекторами под действием ионизирующего излучения. Запасенная энергия

Слайд 64Технические характеристики

Технические характеристики

Слайд 65Технические характеристики

Технические характеристики

Слайд 66Структурная схема

Структурная схема

Слайд 67Внешний вид

Внешний вид

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика