Двулучепреломление

кристалле.
Эллиптичность волны
Случай изотропной среды

ферримагнетике
Ортоферриты
Борат железа

Io – интенсивность падающего света, α – коэффициент поглощения,
φ

θF – удельное фарадеевское вращения.

была максимальной.
- оптимальная толщина образца
- магнитооптическая добротность

интенсивность – функция добротности

J.W., Dearborn E.F. Physics Chem. Solids, 5, 202 (1958)] вырастили

Примерно в то же время были выращены кристаллы ортоферрита иттрия YFeO3.

Эти материалы прозрачные в видимой и ИК области спектра и обладают большим удельным фарадеевским вращением.

Борат железа FeBO3 известен с 1963 г. Свойства исследованы в 1975.

подложек из массивных кристаллов
Выращивание магнитных цмд пленок на подложках
Обработка цмд

электропроводностью и большой теплоемкостью, постоянная решетки подложки должна быть близка

Выращивание монокристаллов гранатов по методу Чохральского

Скорость роста 0,8 – 1,5 см/ч, температура раствора-расплава 1700 С, скорость вращения 20-25 об/мин.

известного в настоящее время метода выращивания монокристаллов из расплава путём

их поверхность: сначала механически, а потом химически (горячей фосфористой кислотой).

Для получения из монокристаллической були законченной подложки необходимо выполнить операции:

для выращивания гранатовых пленок
ω=100 об/мин
Скорость роста 1 –

Украина)
Кристаллическая буля Cd3Ga5O12:Nd направление выращивания [111]

контроля качества обработки рабочих поверхностей монокристаллических оптических элементов

подложке из гадилиний-галлиевого граната

Er, Tm, Lu, Yb, Sm, Er, Tb. Кристаллическая структура изоморфна

{M33+}(Fe33+)[Fe23+]O12; {} – додекаэдрическая, () –тетраэдрическая и [] – октаэдрическая подрешетки.

приближении магнитную структуру граната можно считать двухподрешеточной.
Точка Нееля редкоземельных

Размер доменов от 0,1 до 103 мкм;
Намагниченность насыщения до 2∙103 Гс;
Константа одноосной анизотропии от 10-3 до 105 эрг/см3;
Параметр затухания Гильберта от 10-4 до 1.

температура компенсации.

с ферромагнитным и обменным резонансами, собственные частоты которых лежат в

Gd (2)64; Dy

(2), Y3-хPb2+хM4+xFe5-xO12 (3), BixGd3-x Fe5O12 (4), BixY3-x Fe5O12 (5), λ=0,63

падающего и
прошедшего
света

изменяются в широком диапазоне.
Материалы удобные для магнитооптических исследований.

уравнения описывают прецессию векторов М1 и М2, связанных друг с

вращения векторов m1 и m2 одинаковы и определяются знаком ω.

Подставляя векторы М1 и М2 в виде сумм динамических и статических слагаемых, проектируя уравнения на оси координат, получим уравнения для амплитуд

и M1>M2
Однородная система уравнений имеет решение,

Сгруппируем по m1 и m2:

как правило
Преобразуем выражения для
Пренебрежем первым слагаемым под

Рассмотрим «высокую» и «низкую» частоты

0

полем – частота обменного резонанса.
Лежит в далекой ИК области.
0
0

и имеет смысл только в том случае, когда вектора М1

Частота ωr не зависит от константы молекулярного поля и совпадает с обычной резонансной частотой ферромагнетика с гиромагнитным отношением γэфф.

Эта частота находится в СВЧ области.

и ωобм имеют противоположные знаки, следовательно, соответствующие им прецессии происходят

Т.о. ферримагнетик с двумя подрешетками имеет две различные собственные частоты. Одна из них совпадает с резонансной частотой ферромагнетика, а вторая является прямым следствием наличия подрешеток.

решить его аналогично случаю ферромагнетика, то можно получить выражения для

Удельное фарадеевское вращение
в ферромагнетике:

Аналогичный расчет для двухподрешеточного ферримагнетика
при ω >> ωr, ωобм

Переписывая
эту формулу в виде

видно, что θF определяется вкладом как ферромагнитного (первое слагаемое), так и обменного резонансов.

(Ho) в инфракрасной области спектра при Т=290оК и в феррите-гранате

Частотно-независимый эффект Фарадея – следствие магнитной восприимчивости на оптических частотах.

ферримагнетике
Ортоферриты
Борат железа