Слайд 1ФОТОЭФФЕКТ
МИЭТ. Кафедра ОБЩЕЙ ФИЗИКИ
Л.В.В
Внешний фотоэффект
(фотоэлектронная эмиссия) – испускание электронов веществом при поглощении электромагнитного излучения.
Внутренний фотоэффект – явления, при которых, в отличие от внешнего фотоэффекта, оптически возбужденные электроны остаются внутри освещенного вещества, не нарушая его электрической нейтральности. При этом в веществе изменяется концентрация носителей заряда, подвижность и другие свойства. Внутренний фотоэффект наблюдается в полупроводниках и диэлектриках.
Слайд 2Фотоэлектронная эмиссия из металла
Схема вакуумного фотоэлемента
Слайд 4Зависимость фототока от напряжения. Фототок насыщения. Закон Столетова.
Положительное напряжение («+» на
аноде) соответствует ускоряющему электрическому полю, в которое попадают вылетающие из катода фотоэлектроны.
Чем больше интенсивность света , тем больше число фотоэлектронов , вылетающих из катода в единицу времени, тем больше фототок.
При достаточно больших положительных напряжениях все фотоэлектроны достигают анода, обуславливая фототок насыщения iнас.
где e – элементарный заряд,
Закон Столетова подтверждается экспериментально при любых сколь угодно малых интенсивностях света.
Слайд 5Фототок насыщения. Закон Столетова.
Слайд 6Запирающая разность потенциалов
i = 0
Слайд 7Фотоэффект при поглощении катодом света разных частот при неизменной интенсивности
I.
Графики зависимостей фототока i от напряжения V
между анодом и катодом при поглощении катодом излучения разных частот .
Слайд 8Зависимость от частоты излучения,
падающего на катод .
Графики зависимости максимальной
кинетической энергии фотоэлектронов от частоты и материала катода.
Слайд 10Классические представления о природе света
Классическая волновая теория рассматривает излучение как
электромагнитные волны.
Поглощение света – непрерывный процесс передачи энергии, в
результате металл нагревается.
Количество переданной энергии при поглощении определяется интенсивностью падающего света
, где - плотность энергии световой волны, - амплитуда электрического поля волны.
Слайд 11
Противоречия закономерностей фотоэффекта с классическим представлением о природе света.
Ожидаемый
классический результат: При большей интенсивности света электроны поглощают больше энергии
и после выхода из металла должны иметь большее значение кинетической энергии.
Передача энергии электронам определяется квадратом амплитуды электрического поля световой волны, а не частотой.
Эксперимент: 1. От интенсивности зависит только число вылетающих
электронов в единицу времени , которое определяет величину тока насыщения .
2. не зависит от интенсивности, а зависит только от частоты падающего света.
Ожидаемый классический результат: Фотоэффект должен наблюдаться при всех частотах.
Эксперимент: Существует граничная частота . При частотах фотоэффект не наблюдается при любых интенсивностях.
Ожидаемый классический результат: В поглощении света малой интенсивности участвуют все электроны приповерхностного слоя металла, и требуется довольно продолжительное время для того, чтобы какой-то электрон преодолел поверхностный потенциальный барьер. Такой процесс при малой температуре металла маловероятен.
Эксперимент: 1. Время задержки эмиссии электронов не зависит от интенсивности.
2. Если , фотоэффект наблюдается при любой, даже самой слабой интенсивности.
Слайд 12Альберт Эйнштейн (1879 – 1979)
В детстве Эйнштейна считали недалёким ребёнком.
Он начал говорить
только в 4 года, в 7 лет с
трудом выводил буквы. Учителя и родители полагали,
что из него явно не вырастет гений …
Слайд 13Гипотеза А.Эйнштейна о квантовании энергии излучения.
При столь явном противоречии
приходится пересматривать представления о природе электромагнитного излучения. Существует два способа
передачи энергии: либо посредством волн, либо посредством частиц.
Экспериментальные факты по фотоэффекту склоняют к корпускулярному механизму передачи световой энергии.
Гипотеза А. Эйнштейна (1905г.: Электромагнитное излучение не непрерывно, а состоит из квантов энергии. Оно испускается и поглощается веществом дискретно, квантами, и распространяется в виде неделимых квантов, локализованных в пространстве.
Позднее, в 1926г, частицы излучения были названы фотонами. Идею квантов излучения Эйнштейн применил к теории фотоэффекта.
Эйнштейн распространил идею Планка о квантовании атомных осцилляторов на электромагнитное излучение.
Слайд 14
Объяснение закономерностей фотоэффекта.
излучение состоит из локализованных
в пространстве неделимых квантов – фотонов с энергией
.
При облучении фотокатода реализуется корпускулярный механизм передачи энергии электронам в металле.
Поскольку энергия поступает порциями , она может быть передана целиком одному электрону, который оказывается в состоянии вылететь из металла.
Процесс поглощения фотона и передачи его энергии электрону имеет вероятностный характер.
Если электрон, получивший энергию , находился на поверхности металла, и для преодоления потенциального барьера ему необходима энергия, равная работе выхода , то после вылета его энергия будет максимальной.
Уравнения Эйнштейна для внешнего фотоэффекта
или
Эти уравнения следуют из закона сохранения энергии, если пренебречь потерями энергии при столкновениях на пути к поверхности.
Слайд 15 Квантовая эффективность Q фотоэлектронной эмиссии определяется
как отношение числа фотоэлектронов , испускаемых катодом
, к числу падающих фотонов за секунду.
Учитывая, что и , где - поглощенный
катодом поток излучения частоты , квантовая эффективность равна
Отношение называется спектральной фоточувствительностью катода (чувствительностью к монохроматическому излучению).
Квантовая эффективность для щелочных металлов,
таких как калий, натрий, равна ,
для большинства остальных металлов . .
Если на катод падает всего лишь один фотон, то невозможно точно предсказать, будет ли он поглощен или нет. Можно только говорить о вероятности поглощения.
При слабом потоке фотонов величина имеет смысл вероятности.
Слайд 16
Многофотонный внешний фотоэффект.
В рассмотренном выше явлении фотоэлектронной эмиссии электрон
получает энергию от одного фотона. Такие процессы называются однофотонными.
При
достаточно большой интенсивности лазерного излучения возможно рождение фотоэлектрона вследствие поглощения не одного, а сразу нескольких N фотонов с энергией .
В этом случае многофотонный аналог уравнения Эйнштейна запишется в виде
и явление может наблюдаться за красной границей .
Нижняя частотная граница многофотонного фотоэффекта уменьшается до значения
Впервые многофотонный (двухфотонный) внешний фотоэффект наблюдался в 1964г в натрии.