Классический метод анализа переходных процессов

переходных процессов
Кубанский государственный технологический университет
Кафедра компьютерных технологий и информационной

Институт информационных технологий и безопасности

процессы в цепи постоянного тока с одним реактивным элементом.
3.

Литература:

1. Зевеке Г.В., Ионкин А.В., Нетушил А.В.,Страков С.В. Основы теории цепей: Учебник для вузов, - М.: Энергоатомиздат, 1999 г, с. 234 – 249

2. Бакалов В.П., Игнатов А.Н., Крук Б.И. Основы теории электрических цепей и электроники: Учебник для вузов, - М.: Радио и связь, 1999 г, с. 103 – 117.

3. Касаткин А.С., Немцов М.В. Электротехника: Учебник для вузов, - М.: Высшая школа, 2003 г, с. 37 –83.

в ЭЦ приходится иметь дело с двумя режимами их работы:

Физической причиной возникновения переходных процессов в цепях является наличие реактивных элементов, в которых накапливается энергия магнитного и электрического поля.

При различного рода воздействиях (подключении к цепи или отключении источников энергии, изменении параметров цепи) изменяется энергетический режим работы цепи, причем эти изменения не могут осуществляться мгновенно в силу непрерывности изменения энергии электрического и магнитного полей, что и приводит к возникновению переходных процессов.

Ключ замкнут → R = 0

Ключ разомкнут → R = ∞

Переходные процессы в цепи описываются однородными (если цепь не содержит источников энергии) или неоднородными (если цепь содержит источник энергии) линейными дифференциальными уравнениями (ЛДУ).

простых цепей, операторный – упрощает расчет сложных цепей.
Методика расчета

1. Составить ЛДУ n – го порядка (в общем случае – неоднородное ЛДУ) относительно независимой переменной (в качестве которой может быть выбран ток iL или напряжение uC), описывающей состояние цепи после коммутации.

где аn – постоянные коэффициенты, f(t) – внешнее воздействие (ЭДС, ток), n – порядок ЛДУ (равен числу разнородных реактивных элементов ЭЦ).

Методы расчета переходных процессов

Сводится к решению НЛДУ (ОЛДУ)

Сводится к решению алгебраических операторных уравнений цепи

Используются частотные методы анализа ЭЦ

решения однородного ЛДУ и частного решения неоднородного ЛДУ.
yСВ(t) – свободная

yУСТ (t) – установившаяся составляющая, т.е. частное решение, представляющее собой вынужденный режим, задаваемый в цепи внешним источником.

3. В общем решении yСВ(t) – следует найти постоянные интегрирования из начальных условий, т.е. условий цепи в начальный момент времени после ее коммутации на основании законов коммутации.

емкости не могут изменяться скачком.

элементом
2.1. Подключение источника постоянной ЭДС к RL - цепи
В момент

В качестве независимой переменной выберем ток i(t) = iL(t)

uR(t)

i(t)

uL(t)

Свободная составляющая – общее решение

Частное решение – постоянный ток iУ =Е/R

Общее решение – неоднородного ЛДУ

и наоборот.
На практике считают переходный процесс законченным при t =

Вывод: В цепях постоянного тока при нулевых начальных условиях в момент времени t = 0+ индуктивность ведет себя как бесконечно большое сопротивление (аналог – разрыва цепи), а при t = ∞ как бесконечно малое сопротивление (короткое замыкание цепи).

Постоянная времени служит практической мерой продолжительности переходного процесса, так как теоретически переходный процесс длится бесконечно долго и позволяет сравнивать различные цепи в отношении времени стационарного (установившегося) режима.

цепи была запасена энергия магнитного поля W =Li2/2.
Ненулевые начальные

Однородное ЛДУ

Решение ОЛДУ

Постоянную интегрирования А находим из начальных условий и закона коммутации.

i(t)

uL(t)

0

Ток в цепи после коммутации

Ток в катушке индуктивности после коммутации поддерживается за счет запасенной магнитной энергии

Вывод: При ненулевых начальных условиях индуктивность ведет себя как источник тока

переменной выберем напряжение на конденсаторе u(t) = uC(t)
В момент

Свободная составляющая – общее решение

Частное решение – постоянный ток uУ = Е

Общее решение – неоднородного ЛДУ

uC(t)

емкости и спадает ток.
Вывод: В цепях постоянного тока при нулевых

2.4 Короткое замыкание RС - цепи

Ненулевые начальные условия

Однородное ЛДУ

Решение ОЛДУ

Постоянную интегрирования А находим из начальных условий и закона коммутации.

Законы изменения напряжений и тока в цепи после коммутации

напряжения на резисторе R указывает на то, что ток разряда

Скачок тока

-Е

Вывод: При ненулевых начальных условиях емкость ведет себя как источник напряжения

Пример: Известно, что форма тока разряда с тела человека близка к форме переходного процесса RC- цепи с параметрами С = 200 пФ и R = 1 кОм. Если предположить величину статического потенциала на теле человека равным 1000 В, и если произойдет короткое замыкание на тело человека в момент времени t = 0, то величина тока изменится скачком от 0 до 1 А, что очень опасно. Снижение тока до значения 1 мкА произойдет не ранее, чем через 276 мкс.

цепи двух независимых накопителей энергии (L и С) переходные процессы

Исходное состояние схемы: емкость до коммутации была заряжена до напряжения Е

Согласно второму закону Кирхгофа:

действительные и различные
Корни комплексно сопряженные
Корни действительные и равные
В контуре

запишем еще и уравнение тока в цепи
Воспользовавшись начальными условиями
Таким образом,

uC, uL состоит из двух составляющих, затухающих по экспоненте с

В период времени от 0 до t1 энергия WC расходуется на покрытие тепловых потерь в сопротивлении R и создании магнитного поля в катушке индуктивности L.

Отрицательное значение тока свидетельствует о противоположном направлении тока разряда относительно опорного направления.

уравнением
Исходя из начальных условий
Таким образом, законы изменения тока и напряжений

разряд емкости с частотой ωС , зависящей только от от

uL(t)

i(t)

Затухание ≡ е-αt

Затухание ≡ еαt

Быстроту затухания периодического процесса принято характеризовать декрементом затухания, который определяют как отношение двух соседних амплитуд тока или напряжения одного знака

ОЛДУ
Для определения А и В запишем еще и уравнение

Воспользовавшись начальными условиями

Таким образом, законы изменения тока и напряжений в цепи будут иметь вид:

Критическое сопротивление контура

цепей: Учебник для вузов, - М.: Энергоатомиздат, 1999 г, с.

2. Бакалов В.П., Игнатов А.Н., Крук Б.И. Основы теории электрических цепей и электроники: Учебник для вузов, - М.: Радио и связь, 1999 г, с. 103 – 117.

3. Касаткин А.С., Немцов М.В. Электротехника: Учебник для вузов, - М.: Высшая школа, 2003 г, с. 37 –83.

Задание на самостоятельную работу