Магнитные материалы Выполнил : Павел Андреевич

при воздействии на них возбуждающего внешнего магнитного поля.

Jм=cмH, А/м, (3.1)
где cм - магнитная восприимчивость материала.
Магнитная восприимчивость является безразмерной величиной, характеризующей способность магнетика перемагничиваться. Вещества с отрицательной магнитной восприимчивостью cм<1 называют диамагнетиками. Материалы с положительной магнитной воспри-имчивостью cм>1 являются парамагнетиками.
1+м=m – относительная магнитная проницаемость вещества
Очевидно, что диамагнетики характеризуются значением магнитной проницаемости <1, а для парамагнетиков >1.

теслах (Т) и выражается соотношением

Bi=0 Jм=0cмH, Тл, (3.2)
где 0=4p×10-7 Г/м - магнитная постоянная.
Обозначим индукцию внешнего магнитного поля через B0:
B0=0 H, Т. (3.3) Индукция результирующего магнитного поля внутри магнетика представляет сумму внешней B0 и внутренней Bi индукций:
B=B0 + Bi. (3.4) Подставляя в выражение (3.4) значения B0 из (3.3) и Bi из (3.2) получим, что B0=0H+0мH=0(1+м) H, (3.5)
где 1+м=m - статическая магнитная проницаемость вещества.
Заменяя в формуле (3.5) значение 1+м на m получим известное выражение, связывающее напряженность магнитного поля H с индукцией магнитного поля B в веществе:
B=0H. (3.6) Из выражения (3.6) получаем соотношение для статической магнитной проницаемости вещества в виде
=(1/0)B/H. (3.7)

количество не-спаренных (нескомпенсиро-ванных) спиновых магнит- ных моментов атомов.
К классу ферромагнетиков

относятся элементы пере-ходных групп Fe, Co, Ni (элементы группы железа), а также редкоземельные эле-менты Gd, Dy, Ho, Er, Tu.

антипараллельная ориентация спиновых магнитных моментов соседних одинаковых атомов (рис. 3.8,

а). К антиферромагнетикам относятся металлы переходной группы - хром (Cr), марганец (Mn) и их окислы.
Ферримагнетики. Это материалы, магнитные свойства которых обусловлены нескомпенсированным антиферромагнетизмом. К ферримагнетикам относятся ферриты - сложные химические соединения, характеризующиеся антипараллельным расположением неравных магнитных моментов соседних атомов, представляющих различные химические элементы, входящие в состав феррита. Химическая формула феррита записывается в виде

,

где Ме2+ - катион двухвалентного металла, так называемый характеризующий ион. Ориентация спиновых магнитных моментов атомов соседних ячеек, входящих в состав ферримагнетика, условно изображена на рис. 3.8, б.

ферромагнитных и антиферромагнитных материалах выстраиваются параллельно друг другу в результате

обменного взаимодействия электронов внутренних недостроенных оболочек атомов. Энергия обменного взаимодействия рассчитывается из выражения

, Дж, (3.28)

где J - обменный интеграл, Дж; (Si, Si+1)= SiSi+1cosj - скалярное произведение результирующих спинов i -го и (i+1)-го соседних атомов;  - угол между направлениями спинов электронов соседних атомов; N - число спинов.
а – межатомное расстояние
d – диаметр атома;

Область 1. Характеризуется значениями (a/d)≤1,5; J<0. Антиферромагнетик
Область 2. Характеризуется значениями 1,5≤(a/d)≤3,0; J>0. Ферромагнетик
Область 3. Характеризуется значениями (a/d)≥3,0; J>0. Парамагнетик

на более мелкие магнитные структуры - домены с противоположными магнитными

полюсами (рис. 3.10, а). При этом внутреннее магнитное поле замыкается внутри ферромагнетика, уменьшая избыточную свободную магнитную энергию.
Доменная граница представляет собой переходную область, называемую стенкой Блоха, размером около 0,1 мкм (примерно 400 межатомных расстояний). В этой области магнитные моменты атомов плавно разворачиваются на угол j=1800 и направления намагниченности в соседних доменах оказы- ваются противоположными (рис. 3.10, б).

трудного намагничивания, то есть существует магнитная анизотропия. Для намагничивания монокристаллического

образца до насыщения вдоль одной из осей легкого намагничивания нужно затратить значительно меньшую энергию, чем для такого же намагничивания вдоль оси трудного намагничивания.
Для железа, кристаллизующегося в ОЦК решетку (рис. 3.11, а), направлениями легкого намагничивания являются шесть эквивалентных направлений <100>. Направления трудного намагничивания для монокристалла железа - это шесть эквивалентных направлений <111>, представляющих пространственные диагонали куба.
Никель, кристаллизующийся в ГЦК решетку, наоборот, характеризуется направлениями легкого намагничивания <111>, совпадающими с пространственной диагональю куба (рис. 3.11б), а направления трудного намагничивания монокристалла никеля совпадают с ребрами куба и характеризуются индексами <100>.

представлена на рис. 3.12. Она получается при монотонном увеличении напряженности

магнитного поля Н в образце от нуля до некоторого максимального значения.
Напряженность магнитного поля, создаваемого при пропускании тока в катушке, рассчитывается из соотношения

, А/м, (3.29)

где N - число витков соленоида, l - длина соленоида.

– остаточная индукция;
Hc – коэрцитивная сила.
Дифференциальная магнитная проницаемость
д=(1/0)dB/dH.

(3.31)
Значение mд находится путем дифференцирования основной кривой намагничивания ферромагнетика B=f(H)
Начальная магнитная проницаемость
н=(1/0) lim(B/H) (3.32)
H 0
Импульсная магнитная проницаемость
и=(1/ 0)B/H. (3.33)
где B=Bs-Br - изменение индукции возбуждающего импульсного магнитного поля;
H=H2-H1 - изменение напряженности импульсного магнитного поля;

магнитострикции, то есть изменением формы и размера магнитного материала. При

этом в результате деформации в кристаллической решетке ферромагнетика возникают внутренние механические напряжения.
Количественной мерой магнитострикции служит коэффициент магнитострикции М, который определяется как относительное изменение линейного размера Dl/l магнитострикционного материала:

, (3.35)
где l=l-l1 - абсолютное изменение размера образца; l - исходный размер образца; l1 - размер образца при возбуждении внешним магнитным полем

магнит- ного поля H~, изменяющегося по гармоническому закону
H=Hmsin2pft,

(3.36)
где Hm - амплитуда, f - частота магнитного поля, t - время.
В результате воздействия частота деформа- ции ферромагнетика удваивается и изменяется по закону
x=xmsin4pft, (3.37)
где x=Dl/l - относительная деформация,
xm - амплитуда деформации.
Из рис. 3.17, в следует, что если одновременно с переменным магнитным полем H~ на магнитострикционный материал воздействовать постоянным магнитным полем Н0 (полем смещения), то эффект удвоения частоты устраняется. При этом частотная зависимость дефор- мации образца магнитострикционного материала описывается выражением
x=x0+xmsin2pft, (3.38)
где x0 - статическая деформация образца магнитострикционного материала.

(ЭМФ). Конструкция простейшего магнитострик-ционного преобразователя изображена на рис. 3.18.
Специфическим параметром

магнитостри- кционных преобразователей является коэф-фициент электромеханической связи, kм, значение которого определяется из соотношения
kм2=Pа/Pг, (3.39)
где Pа - мощность акустических колебаний, излучаемых преобразователем, Pг - мощность, потребляемая преобразователем от генератора электрических сигналов.
Значение коэффициента электромехани-ческой связи для типичных магнито-стрикционных преобразователей составляет 0,1...0,3.

приводящими к нагреву материала. Удельная мощность потерь энергии на перемагничивание

pс складывается из двух составляющих:
pс =pг+pв, Вт/кг, (3.40)
где pг - удельная мощность потерь на гистерезис (потери на гистерезис); pв - мощность потерь на вихревые токи.
В практических случаях для вычисления удельных потерь на гистерезис пользуются эмпирической формулой
pг =hBмnf, Вт/кг, (3.42)
где h≈1 - коэффициент; Bм - максимальная индукция, достигаемая в данном цикле, Тл; n=(1,6...2)- показатель степени, зависящий от Bм; f- частота, Гц.
При расчете удельных потерь на вихревые токи пользуются экспериментально полученным соотношением
pв=zBм2f 2, Вт/кг, (3.43)
где z~1/r - постоянный коэффициент для данного материала

электромагнитных полях потери в ферромагнетиках характеризуются параметром, который носит название

тангенс угла магнитных потерь и обозначается tg. Физический смысл tg нетрудно выяснить, выполнив анализ соотношения
tgdm=Pa/Px, (3.44)
где Pa - активная мощность электромагнитного поля, выделяющаяся в ферромагнетике в виде тепла; Px - полная мощность возбуждающего магнитного поля.
Для ферромагнитных сердечников высокочастотных катушек индуктивности максимальное значение tg не должно превышать 0,1.
Величину, обратную tg , называют добротностью Q, следовательно
Q=1/tg.

r - удельное электросопротив-ление ферромагнетика, Ом×м; f - частота электромагнитного

поля, Гц; m - эффективная магнитная проницаемость материала.

Поверхностный эффект в ферромагнетиках

Вихревые токи оказывают размагничива- ющее действие на ферромагнетик и экранируют его центральные области от проникновения внешнего переменного магнитного поля. Этот эффект проявляется в уменьшении индукции магнитного поля в ферромагнетике и снижении эффективной магнитной проницаемости материала mэф. Значение переменной магнитной индукции B~ внутри ферромагнетика уменьшается с глубиной x по экспоненциальному закону (рис. 3.19)
B~=B0~exp(-x/xэф), (3.45)
где B0~ - индукция переменного магнитного поля на поверхности ферромагнетика; хэф - эффективная глубина проникновения маг-нитного поля в ферромагнетик, представ-ляющая глубину x, для которой B~/B0~=0,37.

небольшое значение коэрцитивной силы, не превышающее 4 кА/м и, в

связи с этим, характеризующиеся узкой петлей гистерезиса.
Магнитотвердые материалы характеризуются высокими значениями коэрцитивной силы (более 4 кА/м) и обладают широкой петлей гистерезиса.
Материалы с прямоугольной петлей гистерезиса (ППГ) имеют форму петли гистерезиса, близкую к прямоугольной.

высокая индукция насыщения (Bs≈1 Тл), что позволяет разработчику снижать массо-габаритные

характеристики проектируемой магнитной системы;
▪ относительно невысокие потери на перемагничивание (pм=20...30 Вт/кг) при работе в переменных электромагнитных полях и достаточно высокое электросопротивление (r≈0,6×10-6 Ом·м);
▪ высокая пластичность, позволяющая осуществлять механическую обработку, и малая зависимость магнитных свойств от механических напряжений, возникающих при деформировании листовых ферромагнитных материалов.

чистое железо - это железо, содержащее менее 0,1% примесей. Характеристики

технического железа приведены в таблице 3.4.

2. Электротехническая нелегированная сталь с содержанием 0,3% кремния (Si). Этот материал выпускается в виде ленты и листов по ГОСТ 3863 и ГОСТ 11036.
Обозначение марок электротехнической нелегированной стали состоит из пяти цифр, например: сталь 10895, сталь 21864. В условном обозначении первая цифра означает способ проката стали (1 - горячекатаная, 2 - холоднокатаная); вторая цифра - 0 или 1, говорит о том, что концентрация кремния в стали составляет 0,3%; третья цифра - всегда 8 (что указывает на нормировку стали по коэрцитивной силе); четвертая и пятая цифры представляют значение коэрцитивной силы, А/м.
Значение коэрцитивной силы Hc электротехнических нелегированных сталей равно 60...100 А/м, индукция насыщения Bs составляет 1,3...1,6 Тл.

с содержанием 0,4...4% Si относятся к магнитомягким материалам для работы

в низкочастотных магнитных полях. Введение кремния в железо увеличивает электрическое сопротивление стали и снижает удельные потери на перемагничивание.
Изготавливаются электротехнические стали в соответствии с требованиями государственных стандартов: ГОСТ 21427.0 “Сталь электротехническая листовая. Классификация и марки”; ГОСТ 21427.1 “Сталь листовая электротехническая холоднокатаная анизотропная тонколистовая”; ГОСТ 21427.2 “Сталь электротехническая холоднокатаная изотропная тонколистовая”.

кремнистую сталь подвергают холодной прокатке с последующим отжигом для снятия

остаточных механических напряжений. Такая сталь называется текстурованной. Различают два вида текстурованной стали (рис. 3.20).
Стали с ребровой текстурой, при которой ребра кубических кристаллографических ячеек расположены в направлении проката (рис. 3.20,а). Этот случай соответствует кристаллографическим направлениям <100> вдоль направления проката. Главная диагональ куба с направлением <111> расположена под углом 55o к направлению проката.
Стали с кубической текстурой, при которой ребра кубов с кристаллографическими направлениями <100> ориентированы вдоль и поперек направления проката (рис. 3.20,б). По этим направлениям проявляются наилучшие магнитные свойства электротехнической стали.

цифрами. Согласно ГОСТ 21.4270 обозначение электро- технической кремнистой стали состоит

из трех цифр, например сталь 341, сталь 342. Первая цифра указывает на тип стали (1 - горячекатаная изотропная, 2 - холоднокатаная изотропная, 3 - холоднокатаная с ребровой текстурой, 5 - холоднокатаная с кубической текстурой). Вторая цифра обозначает содержание кремния в стали (0 - 0,4%, 1 - 0,4...0,8%, 2 - 0,8...1,8%, 3 - 1,8...2,8%, 4 - 2,8...3,8%, 5 - 3,8...4,8%). Третья цифра означает группу по основной нормируемой характеристике (0 – удельные потери при B = 1,7 Т и частоте 50 Гц; 1 – удельные потери при B = 1,5 Т и частоте 50 Гц; 2 – удельные потери при B = 1 Т и частоте 400 Гц для горячекатаной и при B = 1,5 Т и частоте 400 Гц для холоднокатаной анизотропной; 6 – магнитная индукция в слабых магнитных полях при H = 0,4 А/м; 7 – магнитная индукция в средних магнитных полях при H = 10 А/м);

Fe-Co (пермендюры) и сплавы системы Fe-Co-Ni с добавками Mn, Cr,

Si, Cu, Va, Ti. Особенностью этих сплавов является чрезвычайно высокое значение начальной магнитной проницаемости mн, достигающее 5×104...105.
Пермаллои и пермендюры в виде листовых материалов толщиной до 0,005 мм можно использовать для работы в переменных электромагнитных полях с частотой 10...30 кГц. Высокие магнитные свойства низкокоэрцитивных магнитомягких сплавов объясняются малой кристаллографической анизотропией намагниченности этих материалов. В результате облегчается поворот магнитных моментов атомов из направления легкого намагничивания в направление намагничивающего внешнего поля H.
Пермаллои – железоникелевые сплавы, легированные хромом, молибденом, кремнием, медью или другими присадками. Пермаллои характеризуются высокой магнитной проницаемостью в слабых магнитных полях (при напряженности поля менее 0,1Hс) на низких частотах. Эти сплавы имеют высокую магнитную проницаемость, высокое удельное электрическое сопротивление, малую коэрцитивную силу и значительное магнитное насыщение.

10160 в обозначении пермаллоя или пермендюра две первые цифры обозначают

содержание элемента, условное обозначение которого указано после этих цифр. Обозначения элементов кодируются следующими буквами: Н- Ni, К- Co, М- Mo, X- Cr, C- Si, Д- Cu, Ю- Al, Ф- Va, Г- Mn. Буквы А или И в конце обозначения сплава указывают на его улучшенные свойства, буква П означает, что сплав характеризуется прямоугольной петлей гистерезиса. Через дефис может быть указан способ выплавки сплава (ВИ- вакуумно-индукционный, ЭЛ- электронно-лучевой, П- плазменный, Ш- электрошлаковый, ВД- вакуумно-дуговой). Например, 82НМП-ВИ - это обозначение марки железо-никелевого пермаллоя с ППГ и кубической текстурой, полученного вакуумно-индукционным способом.

Х – хром, М – молибден, Д– медь, Ф –

ванадий, А или И – улучшенные свойства, П – прямоугольная петля гистерезиса.

с добавками ванадия, введение которого улучшает технологические свойства сплава при

механической обработке. В виде листовых материалов выпускаются пермендюры марок 48К2Ф, 49КФ, 49КНФ.

основе сплавов системы Fe-Ni-Co с аморфной структурой и характеристиками, превышающими

аналогичные свойства кристаллических сплавов – пермаллоев. Металлические магнитные сплавы с аморфной структурой обладают комплексом уникальных свойств с высокими магнитными, прочностными, коррозионно-стойкими свойствами, большим удельным сопротивлением. Изделия из аморфных магнитных материалов, относящихся к магнитомягким материалам, обладают высокими начальной и максимальной проницаемостью m=(5000370 000), индукцией насыщения Bs =(0,78...1,5 Т), малой коэрцитивной силой Hc=(0,1510 A/м), высоким удельным сопротивлением r=(0,0130,016 Ом·м).
Аморфные магнитные сплавы технологичны при изготовлении и обработке, они не требуют дополнительного проката и поверхностной обработки. Очень важным обстоятельством, стимулирующим внедрение аморфных сплавов, является необязательность отжига при изготовлении из них магнитопроводов. Для получения оптимальных магнитных свойств применяют термомагнитную обработку (ТМО), которая проще термообработки пермаллоя и осуществляется в ряде случаев на воздухе.

монокристаллические материалы, относящиеся к классу ферримагнетиков. Основными особенностями ферритов являются

высокое удельное электросопротивление r, достигающее 10...108 Ом×м и широкий диапазон значений начальной магнитной проницаемости mн от 10 до 50000. Недостатком ферритов является невысокое значение индукции насыщения Bs, составляющее 0,2...0,4 Тл. Значениями электрических параметров можно управлять путем изменения химического состава феррита.
Кристаллографическая структура ферритов характеризуется ионной связью между атомами и аналогична структуре минерала шпинели MgO×Al2O3.
Химическая формула феррита записывается в виде

,

где Ме2+ - катион двухвалентного металла, так называемый характеризующий ион.
Высокие магнитные свойства феррошпинели проявляются, если в качестве Ме используются такие металлы, как Ni, Mn. Худшие магнитные свойства проявляются у ферритов, в которых ионами металла служат такие химические элементы, как Co, Cu, Mg. Феррит является немагнитным, если характеризующими ионами являются Zn и Cd.

используют Ni, Mn и Zn. Соответствующие ферриты называют никель-цинковыми и

марганец-цинковыми. Они относятся к так называемым амфотерным шпинелям, для которых характерно равномерное распределение ионов никеля (марганца) и Fe3+ по А и В кислородным междуузлиям. Химические формулы названных ферритов записывают в виде Ni1-xZnxFe2O4 и Mn1-xZnxFe2O4, соответственно, где х- содержание цинка. Распределение катионов по междуузлиям А и В изображается в виде формулы

, (3.43)

подрешетка подрешетка
А В
где x - концентрация цинка; 1-x - концентрация Ме; 1-y - относительное содержание трехвалентного железа в подрешетке А; 1+y - относительное содержание трехвалентного железа в подрешетке В; символ Ме - ионы Ni2+ или Mn2+; стрелки над символами указывают направления намагниченности ионов.

в вершинах и центрах граней которой находятся ионы кислорода О2-.

Элементарная ячейка состоит из 8 структурных единиц типа МеFe2O4 (рис. 3.21, а). Ионы Ме2+ и Fe3+ расположены внутри этих структурных единиц в междуузлиях. Элементарная ячейка, изображенная на рис. 3.21,а, содержит 56 ионов, в том числе 32 иона O2-, 16 ионов Fe3+ и 8 ионов Ме2+.
Таким образом, в ферритах решающую роль в обеспечении магнитных свойств играет косвенное обменное взаимодействие, осуществляемое при участии кислородных ионов. Главным является взаимодействие по типу А-О-В, где А и В- ионы, находящиеся в междуузлиях А и В, разделенных атомами кислорода, О.

относятся Ni-Zn ферриты марок 100НН, 400НН, 600НН, 1000НН, 2000НН и

др. с предельными (критическими) частотами применения fкр, составляющими 30...0,1 МГц. Mn-Zn ферриты марок 1000НМ, 1500НМ, 2000НМ, 3000НМ рассчитаны для работы в диапазоне частот от 0,6 до 0,1 МГц. Видно, что значение критической частоты снижается с ростом магнитной проницаемости феррита.
2. Термостабильные ферриты характеризуются низким значением температурного коэффициента начальной магнитной проницаемости , не превышающим (1...10)×10-6 1/К. К ним относятся Ni-Zn ферриты марок 7ВН, 20ВН, 30ВН, 50ВН, 100ВН, 150ВН, рассчитанные на предельные частоты применения 200..25 МГц. Марганец-цинковые ферриты марок 700НМ, 1000НМ3, 1500НМ1, 2000НМ1 применяются на более низких частотах 5...0,5 МГц.
3. Высокопроницаемые ферриты представляют Mn-Zn ферриты марок 4000НМ, 6000НМ, 10000НМ, 20000НМ, рассчитанные для работы в сравнительно низкочастотном диапазоне 0,05...0,1 МГц.
4. Ферриты для телевизионной техники используются в качестве стержневых и броневых магнитопроводов трансформаторов строчной развертки (ТВС) телевизоров. К ним относятся Mn-Zn ферриты марок 2500НМС1, 3000НМС, рассчитанные для применения на частотах 0,36...0,4 МГц.
5. Ферриты для импульсных трансформаторов - это, как правило, Ni-Zn ферриты, которые служат в качестве магнитопроводов мощных импульсных трансформаторов для работы при частотах 2...0.3 МГц. Выпускаются ферриты марок 300ННИ, 350ННИ, 450ННИ, 1000ННИ.
6. Ферриты для ферровариометров предназначены для применения в катушках индуктивности с перестраиваемой индуктивностью в диапазоне частот от 250 до 6 МГц. К этой группе относятся ферриты из ряда 10ВНП, 35ВНП, 55ВНП, 60ВНП, 65ВНП, 90ВНП, 150ВНП, 200ВНП, 300ВНП.
7. Ферриты для широкополосных трансформаторов применяются в высокочастотных трансформаторах радиочастотного диапазона 80...8 МГц. Ферриты марок 50ВНС...300ВНС характеризуются значением tgdm= (6,7...33)×10-3.
8. Ферриты для магнитных головок выпускаются в виде дисков. Для их изготовления используются Ni-Zn ферриты марок 500НТ, 1000НТ, 2000НТ и Mn-Zn ферриты марок 500МТ, 1000МТ, 2000МТ, 5000МТ.
9. Ферриты для индуктивных бесконтактных датчиков марок 800НН и 1200НН характеризую- тся резким уменьшением магнитной проницаемости вблизи температур Кюри 70 0С и 195 0С.
10. Ферриты для магнитного экранирования представляют Ni-Zn ферриты марок 200ВНРП и 800ВНРП, отличающиеся большим значением tgdm, достигающим 10-2.

и связующее из изолирующего материала, в качестве которого применяется бакелитовая

смола, полистирол, стекло. Обобщенные характеристики магнитодиэлектриков представлены в таблице 3.10.
Магнитодиэлектрики характеризуются достаточно хорошими частотными характеристиками в широком диапазоне частот, отличаются высокой температурной и временной стабильностью магнитных характеристик. Поэтому магнитодиэлектрики нашли широкое применение в качестве сердечников высокочастотных катушек индуктивности. Недостатком магнитодиэлектриков является сравни- тельно невысокое значение начальной магнитной проницаемости mн.

результате химической реакции восстановления пентакарбонила железа:
Fe(CO)5=Fe+5CO.
Размер частиц порошка 1,5...3,5 мкм.

Восстановленное железо содержит 1% примесей углерода, азота, кислорода. Широкое распространение получили такие марки карбонильного железа, как Р-10, Р-20, Р-100. В обозначении марки железа число характеризует предельную частоту использования данного материала, в МГц. Начальная магнитная проницаемость mн сердечников, изготовленных из карбонильного железа, обычно составляет 10...15 единиц.
Альсифер представляет собой тройной металлический сплав системы Fe-Al-Si, содержаший 9,6% Si и 5,6% Al. Это твердый и хрупкий материал с высокими магнитными свойствами. Сплав размалывается в порошок, который и является основой для изготовления сердечника
Согласно ГОСТ 8763 для обозначения марки альсифера используется буквенно-цифровая система обозначений. Выпускаются альсиферы марок ТЧ-90, ТЧК-55, ТЧ-50, ТЧ-60, ВЧ-22, ВЧК-22, ВЧ-32 (ТЧ - для тональной частоты, ВЧ - высокочастотный материал, К - пониженное значение температурного коэффициента магнитной проницаемости am,T, число, стоящее после дефиса - значение начальной магнитной проницаемости mн).
Альсиферы используются в сравнительно низкочастотном диапазоне 0,02...0,7 МГц. Специфической особенностью альсиферов является отрицательное значение am,T, достигающее минус (200... 600)×10-6 1/К.
Порошкообразные пермаллои представляют из себя порошок железо-никелевого сплава. Система обозначения порошкообразных пермаллоев аналогична системе обозначений альсиферов. Для производства сердечников выпускается порошкообразный пермаллой марок П-250, П-160, П-140, П-100, П-60, П-20, ПК-100, ПК-60, ПК-20. Критическая частота магнитодиэлектриков с наполнителем из порошкообразного пермаллоя составляет 0,03...1 МГц.
Ферритовые порошки изготавливают из отходов ферритового производства и применяют в качестве наполнителя при изготовлении магнитодиэлектриков. При обозначении в технической документации используется система маркировки ферритовых порошков, принятая для карбонильного железа. Выпускаются ферритовые порошки марок НМ-5, ВН-20, ВН-60, ВН-220 (НМ- низкочастотный материал на основе Mn-Zn феррита, ВН- высокочастотный материал на основе Ni-Zn феррита, число, стоящее после дефиса - значение предельной рабочей частоты fкр в Мгц).

B=f(BH), который определяется из соотношения

.

(3.44)

Параметры магнитотвёрдых материалов

Основные параметры магнито- твердых материалов определяются по кривой размагничивания, которая представляет собой второй квадрант предельной кривой намагничивания B=f(H) при циклическом перемагни-чивании (рис. 3.22, а). Для характе-ристики удельной магнитной энергии Wmax, накопленной в магните, поль-зуются кривой B=f(BH), изображенной на рис. 3.22, б.
Из графиков рис. 3.22, а, б следует, что к основным параметрам магнито-твердых материалов относятся:
Hc - коэрцитивная сила, А/м; Br - остаточная индукция, Тл; (BH)max= 2Wmax - максимальное значение произведения индукции B на значение напряженности магнитного поля H для данной кривой размагничивания, кДж/м3; Wmax - удельная магнитная энергия.

Hc, необходимо затруднить процесс перемагничивания материала, обусловленный смещением доменных границ.

Это достигается путем создания текстурованного состояния магнетика.
Магнитная текстура создается способом охлаждения высококоэрцитивного сплава из расплавленного состояния в сильном магнитном поле с напряженностью H=150...300 кА/м. В результате достигается упорядоченность пластинчатых выделений сильномагнитной фазы (рис. 3.24). Этот метод эффективен, например, для сплавов, содержащих кобальт.
Кристаллическая текстура создается методом направленной кристаллизации расплава из магнитного материала, заливаемого в форму.
Для создания текстурованного магнитного состояния применяется также прессование порошкообразного магнетика в сильном магнитном поле с напряженностью Н=250...400 кА/м. В этом случае магнитожесткий материал предварительно измельчается до частиц размером 0,1...1 мкм. Границы доменов совпадают с физическими границами зерен и в дальнейшем их смещение становится невозможным.

магнитожестких материалов относятся сплавы систем Al-Ni-Cu-Fe (ЮНД) и Al-Ni-Cu-Co-Fe (ЮНДК),

содержащие около 50% Fe, 7...14% Al, 14...25% Ni, 2...4% Cu, а сплавы ЮНДК - 14...40% Co.
Условное обозначение литого высококоэрци-тивного сплава в технической документации состоит из букв, являющихся условным обозначением легирующего элемента (Ю- Al, Н- Ni, Д- Cu, K- Co, T- Ti, Б- Nb, C- Si), и чисел, указывающих процентное содержание компонента в сплаве. Добавки Cu, Ti и Nb обеспечивают стабильность магнитных характеристик сплавов. В конце обозначения могут стоять буквы А (сплав с кристаллической текстурой) или АА (монокристаллический материал).
Основные характеристики литых высококоэрци-тивных сплавов представлены в таблице 3.11, где Br - индукция насыщения, Hc - коэрцитивная сила, Wmax - магнитная энергия. Из таблицы 3.11 видно, что сплавы ЮНДК обладают более высокими магнитными характеристиками, чем сплавы ЮНД.
Наиболее высокими значениями магнитной энергии Wmax обладают монокристаллические сплавы ЮНДК. Например, монокристалл сплава ЮНДК40Т8АА характеризуется значением коэрцитивной силы Hc=145 кА/м.

2. Металлокерамические магнитотвердые ма-териалы. Магниты на основе сплавов ЮНДК изготавливаются также методом порошковой металлургии. С этой целью порошок из сплава ЮНДК прессуется в форме под давлением около 103 МПа с последующим спеканием при Т=1200... 1350 0С. Для получения магнитных свойств металлокерамическое изделие подвергается термомагнитной обработке. Выпускаются металлокерамические магниты марок ММК-1, 2, 3,...,11. Характеристики магнитов ММК близки к характеристикам сплавов ЮНДК, однако они имеют более высокую (в 3...6 раз) механическую прочность, могут быть изготовлены с более сложной геометрической конфигурацией. При использовании связующего из пластмассы методом прессования порошка из сплава ЮНДК можно изготовить металлопластические магниты.

применяют феррит бария BaO×6Fe2O3, феррит стронция SrO×6Fe2O3, кристаллизующиеся в гексагональную

структуру, а также феррит кобальта CoO×Fe2O3 с кубической структурой типа шпинели. Магнитотвердые ферриты изготавливаются методами порошковой металлургии и в 3...4 раза дешевле литых сплавов.
К особенностям магнитотвердых ферритов относятся высокие значения коэрцитивной силы Hc, достигающие 150...300 кА/м, большое значение удельного электросопротивления (r=10...106 Ом×м), относительно невысокое значение остаточной индукции Br, равное 0,19...0,39 Т. К недостаткам магнитотвердых ферритов следует отнести пониженную температурную стабильность магнитных параметров и хрупкость.
В технической документации используется буквенно-цифровая система условных обозначений магнитотвердых ферритов: БИ - феррит бария изотропный; БА, СА - феррит бария или стронция анизотропный; РА - бариево-стронциевый феррит анизотропный. Число перед буквеннным обозначением указывает на величину удвоенной магнитной энергии 2Wmax=(BH)max в кДж/м3, число после буквенного обозначения является значением коэрцитивной силы магнита Hc, кА/м. Например, к распространенным маркам магнитожестких ферритов относятся 4БИ145, 21СА320, 28БА190.

К этим сплавам относятся интерметаллические соединения кобальта с редкоземельными металлами

типа RCo5, R2Co7, R2Co17, где индексом R обозначены редкоземельные металлы Sm, Pr, Ce, La, Y. Указанные сплавы имеют очень большую магнитную кристаллографическую анизотропию и характеризуются рекордными значениями коэрцитивной силы Hc, составляющими (2...20)×106 А/м. Изделия из сплавов на основе редкоземельных металлов изготавливаются методами порошковой технологии в виде дисков, колец, пластин. Разработаны образцы пленочных магнитов, наносимых на подложку методом вакуумного напыления.
Промышленностью освоен выпуск магнитов на основе сплавов SmCo5 и PrCo5. В технической документации используется буквенно-цифровая система обозначений марок этих сплавов, где КС означает кобальтово-самариевый магнит, КСП- магнит на основе сплава кобальта, самария и празеодима. Число после буквенного обозначения указывает на процентное содержание самария (или самария и празеодима) в сплаве. Например, КС37, КСП37А (буква А в конце обозначения указывает на сплав с улучшенной текстурой). Типичные характеристики выпускаемых магнитов следующие: Br=0,7... 0,9 Т, Hc=640...1300 кА/м, Wmax= 55...72 кДж/м3.
5. Легированные мартенситные стали. К магнитотвердым материалам этой группы относятся закаленные на мартенсит нержавеющие стали с добавками Cr, W, Co. Этот вид магнитотвердых материалов находит в настоящее время ограниченное применение из-за невысоких магнитных свойств. Значение коэрцитивной силы Нc легированных мартенситных сталей не превышает 5...15 кА/м, магнитная энергия Wmax составляет 1..2,5 кДж/м3. Распространены марки мартенситных сталей ЕХ3, ЕХВ6, ЕХ9К15М, допускающие обработку резанием.

ферролакового покрытия на полимерные или металлические носители - ленты и

диски для осуществления аудио- и видеозаписи, а также для записи, хранения и ввода информации в ЭВМ. Оптимальным требованиям удовлетворяют ферромагнитные материалы с коэрцитивной силой Нc=20...50 кА/м, характеризующиеся формой кривой размагничивания, близкой к прямоугольной.
В качестве магнитного компонента широко применяются порошки закиси железа g-Fe2O3 с мелкими однодоменными частицами коричневого цвета. Часто используется смесь магнетита Fe3O4 и g-Fe2O3, представляющая материал с повышенным значением коэрцитивной силы.
Другой широко распространенный материал для магнитной записи - это диоксид хрома CrO2 , представляющий порошок черного цвета. Диоксид хрома характеризуется более высокой коэрцитивной силой, а элементы памяти на его основе обладают повышенной чувствительностью в области высоких частот. Применяют также ленты и диски с двойным магнитным слоем g-Fe2O3+CrO2, позволяющие осуществить более качественную запись и чтение информации.
Для маркировки магнитных лент отечественного производства используется буквенно-цифровая система обозначений, где первая буква указывает на назначение ленты (А- звукозапись, Т- видеозапись, В- вычислительная техника), первая цифра после буквы обозначает материал основы (2- диацетат, 3- триацетат, 4- лавсан), второй цифрой кодируется толщина ленты (0- менее 10 мкм, 1- 10...15 мкм, 2- 15...20 мкм, 3- 20...30 мкм, 4- 30...40 мкм при стандартных толщинах ленты 18, 27 и 37 мкм), третья и четвертая цифры маркировки ленты обозначают номер технологической разработки, затем через дефис записывется число, обозначающее ширину ленты в мм. В конце обозначения стоят буквы Б (лента для бытовой записи) или Р (лента для студийной записи). Например, обозначением А4205-3Б маркируется лента для компакт-кассеты на лавсановой основе, толщиной 18 мкм, номер разработки 05, с шириной 3,8 мм.

в изделиях, принцип действия которых основан на скачкообразном изменении индукции

В магнитного поля при значениях напряженности магнитного поля Н, превышающих коэрцитивную силу Нc магнитного материала. Как уже отмечалось, к таким изделиям относятся магнитные сердечники для запоминающих, логических и переключающих устройств вычислительной техники, автоматики, связи, а также для магнитопроводов трансформаторов. Сердечники, как правило, имеют тороидальную, то есть кольцеобразную форму. В качестве материалов для изготовления сердечников с ППГ применяют специальные ферриты и ленты микронной толщины из пермаллоя.
Ферриты с ППГ относятся к ферритам со структурой шпинели, которыми являются Mg-Mn ферриты с химической формулой (Mg, Mn)O×Fe2O3. Используются также литиевые ферриты Li2О×Fe2O3.

Обозначение феррита с ППГ складывается из букв ВТ, перед которыми указывается число, обозначающее коэрци-тивную силу материала в эрс-тедах (1 Э=79,6 А/м), напри-мер, 7ВТ, 0,12ВТ и так далее.
Пермаллои с ППГ предста-вляют ленты из железо-никелевых сплавов (50НП, 60НП, 79НП и др.) толщиной около 0,3 мкм. Эти материалы характеризуются высоким зна-чением остаточной индукции Br, достигающей 0,6...1,4 Т.

(длины волн от 1 м до 1 мм).
1. Ферриты со

структурой граната используются в метровом диапазоне. Имеют химическую формулу R3Fe5O12, где R - иттрий (Y) или редкоземельный металл (Sm, Pr, Ce, La) с легирующими добавками. Ферриты химического состава Y3Fe5O12 носят название железо-иттриевых гранатов. Используются также ферриты составов (Y, Al)3Fe5O12 и (Y, Gd, Al, Mn)3Fe5O12. К поликристаллическим ферритам для устройств СВЧ относятся ферриты марок 90СЧ-Б, 10СЧ-20, 60СЧ-1. Эти ферриты характеризуются значением намагниченности насыщения Js достигающей 1,3...3,5 кА/м. Выпускаются также монокристаллические ферриты-гранаты марок 140КГ-1 и 65КГ, где число перед буквенным кодом указывает на величину намагниченности насыщения феррита в кА/м, умноженную на 4p.
2. Ферриты-шпинели используются в приборах СВЧ сантиметрового диапазона. К ним относятся Mg-Mn ферриты состава (Mg, Mn)O×Fe2O3, а также Li-Zn ферриты состава (Li, Zn)O×Fe2O3. Марки ферритов 10СЧ1, 8СЧ7, значения намагниченности насыщения 4...24 кА/м.
3. Гексаферриты со структурой магнитоплюмбита применяют в миллиметровом диапазоне СВЧ. Их химическая формула MeFe12O19, где Ме - это Ba или Sr. Параметрический ряд гексаферритов включает 23 марки этих материалов (04СЧА8...03СЧА), характеризующихся значениями намагниченности насыщения от 8 до 18,3 кА/м.

в акустические и наооборот до начала 60-х годов широко использовалась

лента толщиной до 0,05 мм, изготовленная из никеля марки НП2Т или НП2. Сердечник магнитострикционного преобразователя представляет из себя пакет тонких пластин, скрепленных специальными стяжками. В настоящее время применение никеля ограничено, так как разработаны более эффективные магнитострикционные материалы. К таким материалам относятся Fe-Co сплавы марок 49К2Ф, 65К, Ni-Co сплавы (ниокси), Fe-Al сплавы (алфер).
Для работы на повышенных частотах (до 600 кГц) наиболее пригодны магнитострикционные ферриты, обладающие высоким электрическим сопротивлением. К ним относится феррит никеля NiO×Fe2O3 марки 21СПА, ферриты марок 601С, 602С, 607С, выпускаемые в виде трубок и стержней длиной 3...50 мм и диаметром 3...5 мм.

0,1...1 мкм применяется пермаллой марки 80Н, нанесенный методами катодного или

ионноплазменного распыления в постоянном магнит-ном поле на подложку, изготов-ленную из специального стекла или алюминия. В тонких пленках, изготовленных таким образом, магнитные домены укладываются в плоскости пленки вдоль направле-ния легкого намагничивания пленки, совпадающего с направ-лением внешнего подмагничиваю-щего поля.

Таким образом, пленка приобретает одноосную магнитную анизотропию с осью легкого намагничивания L, параллельно которой устанавливаются векторы намагниченности Js отдель-ных доменов в пленке (рис. 3.25).

пленки и соста-вляет угол 900 с направле-нием легкого намагничива-ния, как

это показано на рис. 3.26,а.
Форма петли гистерезиса, полученной при цикличес-ком перемагничивании тон-кой магнитной пленки, зави-сит от направления пере-магничивающего магнитного поля.
В направлении оси L пленка характеризуется прямоуголь-ной петлей гистерезиса (рис. 3.26, б).).

Это обстоятельство позволяет использовать тонкие магнитные пленки в качестве запоми-нающих элементов. При перемагничивании в направлении оси Т тонкая магнитная пленка характеризуется очень узкой петлей гисте-резиса, что свидетельствует о практически полном размагничивании пленки после вык-лючения внешнего магнитного поля (рис. 3.26, в

состава R3Fe5O12, где символ R означает элемент Y или редкоземельные

металлы Sm, Eu, Ho, Er. Коэрцитивная сила Hc этих материалов составляет около 24 А/м. В эпитаксиальных пленках ферритов-гранатов удалось получить ЦМД с диаметром около 1 мкм.
2. Второй вид материалов - это ортоферриты с химической формулой RFeO3, где R, как и в предыдущем случае, означает иттрий или редкоземельные металлы. Диаметр ЦМД, полученных в эпитаксиальных пленках на основе ортоферритов, составляет около 10 мкм. Поэтому из-за больших размеров доменов ортоферриты считаются менее перспективными материалами для изготовления устройств на ЦМД.
3. Для изготовления монокристаллических пленок с ЦМД применяют также гексаферриты BaFe12O19 и феррошпинели MgxMn1-xFe2O4.
В качестве подложек используются пластинки, вырезанные из монокристаллов немагнитного галлий-гадолиниевого граната состава Gd3Ga5O12. Этот материал характеризуется параметром кристаллической решетки, очень близким к параметру решетки феррита-граната
Эффект возникновения ЦМД удалось наблюдать также в аморфных пленках состава GdCo и GdFe, полученных напылением на стеклянные и кварцевые подложки. Это открывает новые возможности в развитии техники устройств на ЦМД из за меньшей стоимости их изготовления

и приема СВЧ бегущих или стоячих когерент-ных спиновых волн или,

как их часто называют, магнитостати-ческих волн (МСВ). Физически эти волны являются волнами намагниченности (рис.3.29), существующими в магнито-упорядоченных кристаллах (фер-ромагнетиках, ферримагнетиках и антиферромагнетиках). Такие волны могут возбуждаться в очень широком диапазоне частот f=100 МГц…10 ГГц и относятся к классу медленных электро-магнитных волн, поскольку их фазовые скорости значительно меньше скорости света.

Наиболее часто в качестве активного материала в спин-волновых устройствах используются монокристаллические феррогранаты, в частности, эпитаксиальные пленки железо-иттриевого граната Y3Fe5O12 толщиной 10 мкм, выращенные на монокристаллических подложках из немагнитного галлий-гадолиниевого граната (Gd3Ga5O12).

намагниченности прямо пропорциональна напряженности внешнего постоянного подмагничивающего поля Н0 и

рассчитывается из соотношения
, с-1, (3.47)

где |g|= 1,761011 К/кг – гиромагнитное отношение; H0 – в А/м.
Эта частота является частотой собственных колебаний намагниченности и называется частотой ферромагнитного резонанса (ФМР) неограниченной среды.
В пленочных структурах возникает спектр бегущих магнитостатических волн, групповые скорости Vg которых определяются только толщиной L и намагниченностью насыщения J0 пленки:

, м/с, (3.48)

где частота Гц.

входной преобразователь (антенна) 3 преобразует энергию электромагнитной волны в энергию

спиновой волны. Спиновая волна распространяется по пленке и достигает выходной антенны 4, где происходит обратное преобразование спино-вой волны в электромагнитную. В зави-си-мости от назначения и типа устройства могут быть использованы одноэлементные или многоэлементные антенны, а их число может отличаться от двух. Входная и выходная антенны подключаются к линиям связи 5 (например, микрополосковым), которые могут содержать дополнительно элементы согласования. Ферромагнитная пленка окружена одним или двумя металлическими экранами 6, расположенными на некотором расстоянии от пленки, и снабжена поглотителями спиновых волн 7.
Ферромагнитная пленка 1 с преобразова-телями располагается в зазоре магнита 8, обеспечивающего создание поля подмагни-чивания необходимой величины и направ-ления.

Все устройство помещается в корпус, который сам часто является элементом магнитной системы. Магнитная система служит для создания подмагничивающего поля H0 необходимой величины, направления и однородности. Она может быть электрически перестраиваемой и в этом случае представляет малогабаритный электромагнит. В неперестраиваемых магнитных системах для создания поля H0 используются постоянные магниты с магнитопроводом.