Разделы презентаций


Презентация на тему Тема 19 Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца

Презентация на тему Презентация на тему Тема 19 Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца из раздела Разное. Доклад-презентацию можно скачать по ссылке внизу страницы. Эта презентация для класса содержит 16 слайдов. Для просмотра воспользуйтесь удобным проигрывателем, если материал оказался полезным для Вас - поделитесь им с друзьями с помощью социальных кнопок и добавьте наш сайт презентаций TheSlide.ru в закладки!

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1
Тема 19Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца. Самоиндукция и взаимоиндукция. Энергия и плотность энергии магнитного
Текст слайда:

Тема 19

Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца. Самоиндукция и взаимоиндукция. Энергия и плотность энергии магнитного поля


Слайд 2
ОГЛАВЛЕНИЕ19.1. Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца.19.2. Самоиндукция и взаимоиндукция19.3. Энергия и плотность энергии магнитного
Текст слайда:

ОГЛАВЛЕНИЕ

19.1. Электромагнитная индукция. Закон индукции Фарадея и правило Ленца.
19.2. Самоиндукция и взаимоиндукция
19.3. Энергия и плотность энергии магнитного поля


Слайд 3
19.1. Электромагнитная индукцияИзменяющееся магнитное поле вызывает появление ЭДС индукции Еинд. Это явление Фарадей назвал электромагнитной индукцией. Под
Текст слайда:

19.1. Электромагнитная индукция

Изменяющееся магнитное поле вызывает появление ЭДС индукции Еинд. Это явление Фарадей назвал электромагнитной индукцией. Под влиянием ЭДС индукции в замкнутом проводнике возникает электрический ток.

Опыт 19.1. Явление электромагнитной индукции

Оборудование:
Гальванометр от демонстрационного вольтметра.
Амперметр демонстрационный.
Магнит дугообразный.
Магнит прямой.
Трансформатор универсальный.
Реостат на 50 Ом.
Выключатель демонстрационный.
Штатив универсальный.
Батарея аккумуляторов.
Провода соединительные.
Ящик - подставка.


Слайд 4
Рис.19.1.Рис.19.2.Рис.19.3.
Текст слайда:

Рис.19.1.

Рис.19.2.

Рис.19.3.


Слайд 5
Ход работы:1.Возьмем соленоид, соединенный с гальванометром , и будем вдвигать в него постоянный магнит. Оказывается, что при
Текст слайда:

Ход работы:
1.Возьмем соленоид, соединенный с гальванометром , и будем вдвигать в него постоянный магнит. Оказывается, что при движении магнита стрелка гальванометра отклоняется. Если же магнит останавливается, то стрелка гальванометра возвращается в нулевое положение. То же самое получается при выдвижении магнита из соленоида или при надевании соленоида на неподвижный магнит. Такие опыты показывают, что индукционный ток возникает в соленоиде только при относительном перемещении соленоида и магнита.
2. Будем опускать в соленоид катушку с током. Оказывается, что и в этом случае в соленоиде возникает индукционный ток только при относительном перемещении соленоида и катушки.
3. Вставим катушку в соленоид и закрепим их неподвижно. При этом тока в соленоиде нет. Но в моменты замыкания или размыкания цепи катушки А в соленоиде появляется индукционный ток. То же самое получается в моменты усиления или ослабления тока в катушке с помощью изменения сопротивления R. В дальнейшем цепь катушки , соединенную с источником электрической энергии, будем называть первичной, а цепь соленоида, в которой возникает индукционный ток, – вторичной. Эти же названия будем применять и к самим катушкам.


Слайд 6
4. Включим первичную катушку в сеть переменного тока, а вторичную катушку соединим с лампой накаливания. Оказывается, лампа
Текст слайда:

4. Включим первичную катушку в сеть переменного тока, а вторичную катушку соединим с лампой накаливания. Оказывается, лампа непрерывно горит, пока в первичной катушке течет переменный ток. Нетрудно заметить, что общим для всех описанных опытов является изменение магнитного поля в соленоиде, которое и создает в нем индукционный ток. 5.Выясним теперь, всякое ли изменение магнитного поля вокруг замкнутого контура наводит в нем индукционный ток. Возьмем плоский контур в виде рамки, соединенной с гальванометром. Поместим рядом с рамкой магнит так, чтобы его линии индукции не проходили внутри рамки, а находились в ее плоскости. Оказывается, что при перемещении рамки или магнита вдоль плоскости рисунка стрелка гальванометра не отклоняется. Если же рамку поворачивать вокруг оси, то в ней возникает индукционный ток.

Вывод: индукционный ток (и э. д. с. индукции) в замкнутом контуре появляется только в том случае, когда изменяется магнитный поток, который проводит через площадь, охваченную контуром.


Слайд 7
ЭДС электромагнитной индукции в контуре пропорциональна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, натянутую
Текст слайда:

ЭДС электромагнитной индукции в контуре пропорциональна и противоположна по знаку скорости изменения магнитного потока сквозь поверхность, натянутую на контур.

В свою очередь, магнитный поток имеет две компоненты: потокосцепление  и поток рассеяния Фрас, т. е.


 - потокосцепление,
Фрас – поток рассеивания.

Потокосцепление  - это часть магнитного потока, пронизывающего объем проводника. Поток рассеяния Фрас – это часть магнитного потока, не связанного с проводником, а пронизывающего окружающее пространство.

(19.1)

(19.2)

(19.3)

- магнитный поток

Где


Слайд 8
Направление индукционного тока можно определить по правилу Ленца, которое гласит, что индукционный ток всегда препятствует причине, его
Текст слайда:

Направление индукционного тока можно определить по правилу Ленца, которое гласит, что индукционный ток всегда препятствует причине, его порождающей.

Опыт 19.2. Правило Ленца

Оборудование:
Прибор для демонстрации правила Ленца.
Магнит прямой.

Рис.19.4.

Ход работы:
1.Будем вдвигать магнит в сплошное кольцо коромысла. Кольцо отталкивается от магнита, что приводит к вращению коромысла. 2.Введем магнит внутрь сплошного кольца и будем магнит выводить. Кольцо будет притягиваться к магниту, что приведет к вращению коромысла.
3.Будем вводить (или выводить) магнит внутрь разрезанного кольца. Коромысло остается в покое.

Вывод: Магнитное поле индукционного тока всегда противодействует изменению внешнего магнитного потока. В случае с разрезанным кольцом индукционный ток отсутствовал. Следовательно, отсутствовало и взаимодействие кольца с магнитом.


Слайд 9
Поясним правило Ленца на следующей модели.  Пусть имеется два контура, по одному из которых
Текст слайда:

Поясним правило Ленца на следующей модели.
Пусть имеется два контура, по одному из которых течет ток i1.

Рис.19.5.

При приближении первого контура ко второму, индукция поля в области второго контура увеличивается, поэтому магнитного поля В2, связанного с индукционным током i2, должно быть таково, чтобы препятствовать этому увеличению, т. е. В2↑↓В1, отсюда определим направление i2 (рис. 19.6,а,б).

Рис.19.6.а.

Рис.19.6.б.


Слайд 10
В электромагнетизме для характеристики свойств проводника возбуждать вокруг себя то или иное магнитное поле вводится понятие индуктивности
Текст слайда:

В электромагнетизме для характеристики свойств проводника возбуждать вокруг себя то или иное магнитное поле вводится понятие индуктивности проводника (в некотором смысле это аналогично введению понятия электроемкости в электростатике).

Итак,

(19.4)

– индуктивность проводника.

Индуктивностью называется физическая величина, которая численно равна потоку сцепления при силе тока в проводнике в 1 Ампер.


Слайд 11
Вычислим индуктивность соленоида. Возьмем соленоид такой длины, чтобы его можно было практически считать бесконечным. При протекании по
Текст слайда:

Вычислим индуктивность соленоида. Возьмем соленоид такой длины, чтобы его можно было практически считать бесконечным. При протекании по нему тока I внутри соленоида возбуждается однородное поле, индукция которого равна

Поток через каждый из витков равен =BS, а полный магнитный поток, сцепленный с соленоидом

где l – длина соленоида (которая предполагается очень большой), S – площадь поперечного сечения, n – число витков на единицу длины (произведение nl дает полное число витков N).

Итак, для индуктивности очень длинного соленоида имеем

где – объем соленоида.

К оглавлению

(19.5)


Слайд 12
19.2. Самоиндукция и взаимоиндукцияРассмотрим явление самоиндукции. Так как поток рассеяния не влияет на изменение магнитного поля в
Текст слайда:

19.2. Самоиндукция и взаимоиндукция

Рассмотрим явление самоиндукции. Так как поток рассеяния не влияет на изменение магнитного поля в самом проводнике, то можно эту величину не учитывать.

Рассмотрим первое полученное слагаемое. Если в проводнике i=const, то меняется индуктивность. Для второго слагаемого L=const, а меняется сила тока в проводнике.
Самоиндукция — изменение тока в самом проводнике под действием собственного магнитного поля.

Явление взаимоиндукции состоит в возникновении ЭДС в одной цепи под действием изменения тока в другой.

(19.6)


Слайд 13
Возьмем два контура 1 и 2, расположенные близко друг к другу (рис.19.8). Если в контуре 1 течет
Текст слайда:

Возьмем два контура 1 и 2, расположенные близко друг к другу (рис.19.8). Если в контуре 1 течет ток силы I1, он создает через контур 2 пропорциональный I1 полный магнитный поток

(19.7)

(поле, создающее этот поток, изображено на рисунке сплошными линиями). При изменениях тока I1 в контуре 2 индуцируется ЭДС

(мы предполагаем, что ферромагнетиков вблизи контуров нет).

Рис.19.7.

(19.8)


Слайд 14
Аналогично, при протекании в контуре 2 тока силы I2 возникает сцепленный с контуром 1 поток(поле, создающее этот
Текст слайда:

Аналогично, при протекании в контуре 2 тока силы I2 возникает сцепленный с контуром 1 поток

(поле, создающее этот ток, изображено пунктирными линиями).
При изменениях тока I2 в контуре 1 индуцируется ЭДС

Контуры 1 и 2 называются связанными, а явление возникновения ЭДС в одном из контуров при изменениях силы тока в другом называется взаимной индукцией.
Коэффициенты пропорциональности L12 и L21 называются взаимной индуктивностью контуров. Соответствующий расчет дает, что в отсутствие ферромагнетиков эти коэффициенты всегда равны друг другу:

Их величина зависит от формы, размеров и взаимного расположения контуров, а также магнитной проницаемости окружающей контуры среды. Измеряется L12 в тех же единицах, что и индуктивность L.

К оглавлению

(19.9)

(19.10)

(19.11)


Слайд 15
19.3. Энергия и плотность энергии магнитного поля  Для вывода формулы энергии магнитного поля рассмотрим соленоид, по
Текст слайда:

19.3. Энергия и плотность энергии магнитного поля

Для вывода формулы энергии магнитного поля рассмотрим соленоид, по виткам которого идет ток. Тогда в объеме соленоида и вокруг него возникает магнитное поле.
При изменении магнитного потока d, вызванного изменением силы тока в соленоиде на di, совершается работа

Рис.19.8.

(19.13)

(19.12)


Слайд 16
По закону сохранения и превращения энергии совершенная работа равна энергии магнитного поля соленоида, т. е.К оглавлению(19.14)(19.15)I
Текст слайда:

По закону сохранения и превращения энергии совершенная работа равна энергии магнитного поля соленоида, т. е.

К оглавлению

(19.14)

(19.15)

I


Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика