Тепломассообмен 2

уравнения (1)
теплопроводности: .

В частном случае, для стационарного процесса ;
при отсутствии внутренних источников теплоты
из (1) при следует:
или развернутое выражение
оператора Лапласа: . (2)
Для бесконечной пластины: , то есть:
.
Дифференциальное уравнение
теплопроводности запишется в виде: . (3)

Геометрические: вертикальная пластина ,
● Физические:
●

Начальные: для стационарного процесса не требуются,
● Граничные условия I рода: при
при (4)
Найти:

После первого интегрирования
дифференциального уравнения (3) имеем: (5)

После разделения переменных в (5): (6)

(7)



Для определения констант интегрирования
подставляем (4)

в (7): при

при (8)


откуда с учетом (5) имеем: (9)
По закону Фурье: откуда градиент (10)

Подставляя (10) в (9), получим: откуда:

или в форме закона Ома: (11)

первом слое

во втором слое

в третьем слое

Сложив правые и левые части этих трех выражений, получим:
или в форме закона Ома –

где термическое сопротивление теплопроводности
трехслойной плоской стенки, (м2К)/Вт : .

между собой по равенству
трех углов. Из их подобия следует:

или:



то

есть , откуда находится температура .

Аналогично, из подобия треугольников AFG и ADE:

Отсюда находится температура .

теплопроводности: (1)

Для стационарного процесса
при отсутствии внутренних источников теплоты
с

учетом этих условий уравнение (1) примет вид .
Но , тогда частный вид дифференциального уравнения
теплопроводности:
Или через развернутое выражение оператора Лапласа:
. (2)

(бесконечная цилиндрическая стенка);
● Физические условия:

● Начальные условия: для стационарного процесса не требуются;
● Граничные условия I рода:

при
(3)
при

цилиндрической стенке температура не изменя-
ется по координатам z и

, тогда уравнение (2) примет вид:
(4). Найти:


Представим дифференциальное уравнение (4) в виде:



Умножим его на: и получим
окончательно

(5):

после второго интегрирования: (6)

- это логарифмическая зависимость

.

Получим:

Находим отсюда константу интегрирования, которая

с учетом (5): (7)

По

закону Фурье: или (8)

тепловые потоки
(9)



Или в форме закона Ома:

(10)

Здесь (11) - линейное термическое
сопротивление теплопроводности
1-слойной цилиндрической стенки, (мК)/Вт.

.

Тогда падения

температур в каждом слое:


Сложив левые и правые части этих уравнений, получим:


тогда линейное термическое сопротивление
трехслойной цилиндрической стенки, (мК)/Вт
и температуры между слоями С:
;