Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Термодинамика Матрица плотности. Микроканонический ансамбль. Канонический ансамбль.
Содержание
- 1. Термодинамика Матрица плотности. Микроканонический ансамбль. Канонический ансамбль.
- 2. Матрица плотностиЛюбое состояние системы можно разложить по
- 3. Микроканонический ансамбльРассмотрим какую-либо замкнутую систему и выберем
- 4. Канонический ансамбльРассмотрим систему, которая является частью какой-либо
- 5. Большой канонический ансамбльМежду выделенной системой и термостатом,
- 6. Совокупность магнитных моментовСтатистическая сумма системы:Энергия системы:Магнитный момент:Энтропия:Теплоемкость:
- 7. Совокупность магнитных моментов
- 8. Модели сильной связиНевзаимодействующая ферми- или бозе-система:В общем
- 9. Модели сильной связиБесспиновые фермионы на двух узлах:Базис
- 10. Модели сильной связи
- 11. Модели сильной связиОдномерная модель Изинга:Статистическая сумма системы:Если
- 12. Скачать презентанцию
Матрица плотностиЛюбое состояние системы можно разложить по базисным функциям полного ортонормированного базиса:Среднее значение физической величиныМатрица плотности в энергетическом представлении или статистическая матрица:Диагональные элементы матрицы плотности имеют смысл вероятности нахождения системы в
Слайды и текст этой презентации
Слайд 1Матрица плотности. Микроканонический ансамбль. Канонический ансамбль. Большой канонический ансамбль. Модели сильной
связи
Слайд 2Матрица плотности
Любое состояние системы можно разложить по базисным функциям полного
ортонормированного базиса:
Среднее значение физической величины
Матрица плотности в энергетическом представлении или
статистическая матрица:Диагональные элементы матрицы плотности имеют смысл вероятности нахождения системы в соответствующем состоянии:
Статистическая матрица в собственно-энергетическом представлении диагональна
Слайд 3Микроканонический ансамбль
Рассмотрим какую-либо замкнутую систему и выберем в качестве базисных
функций собственные функции этой системы
Временная эволюция коэффициентов разложения:
Временная зависимость статистической
матрицы:В замкнутой системе диагональные элементы статистической матрицы не зависят от времени:
Микроканоническое распределение по энергии:
Слайд 4Канонический ансамбль
Рассмотрим систему, которая является частью какой-либо большей замкнутой системы
– термостата, и находится с ней в термодинамическом равновесии
Статистический вес
макроскопического состояния системы ΔQ:Энтропия:
Второй закон термодинамики: в состоянии
термодинамического равновесия энтропия
имеет максимально возможное значение
Температура:
Каноническое распределение по энергии –
распределение Гиббса:
Слайд 5Большой канонический ансамбль
Между выделенной системой и термостатом, кроме выравнивания температур,
происходит также обмен частицами
Химический потенциал – изменение энергии системы при
изменении числа частиц на единицу:Распределение Гиббса:
Многие важные физические величины выражаются через статсумму:
Теорема Нернста: при нулевой температуре энтропия равна нулю
Слайд 6Совокупность магнитных моментов
Статистическая сумма системы:
Энергия системы:
Магнитный момент:
Энтропия:
Теплоемкость:
Слайд 8Модели сильной связи
Невзаимодействующая ферми- или бозе-система:
В общем случае:
Для энергии и
среднего числа частиц:
Расчет экспоненты от оператора:
Слайд 9Модели сильной связи
Бесспиновые фермионы на двух узлах:
Базис системы состоит из
четырех функций:
Матрица статистического оператора:
Гамильтониан сохраняет число частиц, поэтому матрица имеет
блочно-диагональный видЗадача в этом случае разбивается на три независимые задачи, каждая из которых может быть решена отдельно
Слайд 11Модели сильной связи
Одномерная модель Изинга:
Статистическая сумма системы:
Если в спектре системы
основной уровень отделен от остальных конечной энергетической щелью, то при
низких температурах все термодинамические величины будут иметь экспоненциальную температурную зависимость:
