L.P.Kouwenhoven et al.,
Phys.Rev. B38, 3625 (1988)
Гетероструктура GaAs – AlxGa1-xAs
1.
Не зависит от длины !2. Диссипация без
рассеяния !
Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
1D проводимость невзаимодействующих электронов
Содержание
- 1. 1D проводимость невзаимодействующих электронов
- 2. Идеальный 1D-проводникрезервуаррезервуарЧисло размерных подзон i=4 Число каналов
- 3. Формула Ландауэра
- 4. Двухбарьерный дефектРешение:Если два барьера одинаковы (r1= r2=
- 5. Двухбарьерный дефект (продолжение)можно сравнить с ...…и с
- 6. 1D − локализацияЦепочка из N случайно расположенных
- 7. При больших N
- 8. Гигантский шумовой сигналA.B.Fowler, A.Harstein, R.A.Webb, Phys.Rev.Lett. 48,
- 9. Роль корреляцийРассеиватель из двух одинаковых барьеров на
- 10. Микроволновое моделированиеУравнение ШредингераВолновое уравнениеПодстановкаU.Кuhl, F.M.Izrailev, A.A.Krokhin, and H.-J.Stöckmann, Appl. Phys. Lett .77, 633 (2000)
- 11. Zm+n − случайные числа из интервала [
- 12. U.Кuhl, F.M.Izrailev, A.A.Krokhin, and H.-J.Stöckmann, Appl. Phys.
- 13. Скачать презентанцию
Идеальный 1D-проводникрезервуаррезервуарЧисло размерных подзон i=4 Число каналов ν=2i=8B.J. van Wees,, L.P.Kouwenhoven et al., Phys.Rev. B38, 3625 (1988)Гетероструктура GaAs – AlxGa1-xAs1. Не зависит от длины !2. Диссипация без
Слайды и текст этой презентации
Слайд 2Идеальный 1D-проводник
резервуар
резервуар
Число размерных подзон i=4 Число каналов ν=2i=8
B.J. van Wees,,
L.P.Kouwenhoven et al.,
Не зависит от длины !2. Диссипация без
рассеяния !
Слайд 4Двухбарьерный дефект
Решение:
Если два барьера одинаковы (r1= r2= r, R 1=
R 2= R и т.д.) , то формула существенно
упрощаетсязависит
от расстояния l
и
от импульса k
Слайд 5Двухбарьерный дефект (продолжение)
можно сравнить с ...
…и с результатом усреднения
…классич.
выражением
Формулу
Такое
усреднение не всегда корректно, но в дальнейшем мы им воспользуемся
Слайд 61D − локализация
Цепочка из N случайно расположенных слабых рассеивателей
в проволоке
длиной L = l N (l – среднее расстояние
между рассеивателями)Вычисляем сопротивление
по реккурентной формуле (по индукции)
Мы воспользовались формулой, полученной после усреднения
R << 1,
T ~ 1
R
T
R
Пока N мало, R N и RN растут линейно: RN ~ N.
Это – закон Ома .
Слайд 7При больших N
и
при
1D − локализация (продолжение)
R N R N-1 1
R
Длина пробега l = l /R
ОПРЕДЕЛЕНИЕ
Другая форма записи
ξ = l / |ln T | l /R = l
В одноканальном 1D–проводнике ξ = l !!
Слайд 8Гигантский шумовой сигнал
A.B.Fowler, A.Harstein, R.A.Webb, Phys.Rev.Lett. 48, 196 (1982)
Если образец
не отогревать, то сигнал воспроизводится в мельчайших подробностях
Температурная зависимость проводимости
при фиксированных напряжениях на затворе, т.е. в разных точках на шумовой кривой
Слайд 9Роль корреляций
Рассеиватель из двух одинаковых барьеров на расстоянии (r1= r2=
r и т. д.)
абсолютно прозрачен для волны с волновым
вектором k = k0 = − arg r /l . Если заменить случайно расположенные барьеры на сдвоенные, то электрон с энергией εo = h 2ko2/2m окажется делокализованным.Димерная модель. Одномерная цепочка периодически расположенных пар ям двух сортов (Еa и Еb )
Если |Ea− Eb| < 2J, то делокализованным оказывается состояние
J − интеграл перекрытия
Слайд 10
Микроволновое моделирование
Уравнение Шредингера
Волновое уравнение
Подстановка
U.Кuhl, F.M.Izrailev, A.A.Krokhin, and H.-J.Stöckmann, Appl. Phys.
Lett .77, 633 (2000)
Слайд 11Zm+n − случайные числа из интервала [ −1, +1 ]
Функция
ϕ(μ) определяет спектр пропускания
Коэффициенты βm обеспечивают корреляции между величинами un
Алгоритм
построения модельного потенциала, обеспечивающего появление окон прозрачности![Zm+n − случайные числа из интервала [ −1, +1 ]Функция ϕ(μ) определяет спектр пропусканияКоэффициенты βm обеспечивают корреляции](/img/tmb/1/48090/37693b037756fb549ef04e9bcd79614f-800x.jpg "1D проводимость невзаимодействующих электронов Zm+n − случайные числа из интервала [ −1, +1 ]Функция ϕ(μ)")
Слайд 12U.Кuhl, F.M.Izrailev, A.A.Krokhin, and H.-J.Stöckmann, Appl. Phys. Lett .77, 633
(2000)
Компьютерный эксперимент,
N=10000
Усредненный по пяти реализациям результат реального микроволнового эксперимента,
N=100
