ПРОЕКТНАЯ РАБОТА Исследование математических колебаний   Специальность:

СВОБОДНЫХ КОЛЕБАНИЙ НИТЯНОГО МАЯТНИКА ОТ ЕГО ДЛИНЫ
2.1 Проведение серии экспериментов
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
СПИСОК ИСПОЛЬЗУЕМОЙ

ЛИТЕРАТУРЫ

внимание не только на то, что «волнуется» и что «колеблется»,

а главным образом на то, как и почему происходят колебания.
Цель работы: исследовать математические колебания и их зависимость от периода и частоты свободных.

на тонкой нерастяжимой невесомой нити (или невесомом стержне), колеблющуюся в

поле тяготения Земли.
При отклонении маятника из положения равновесия на некоторый угол появляется сила, направленная в сторону, противоположную отклонению маятника. Формула периода колебания этого маятника была выведена голландским ученым Гюйгенсом (1629-1695 гг.).
Период колебаний любого другого маятника зависит от разных обстоятельств. Именно поэтому определение периода висящего тела является довольно сложной задачей. В результате наблюдений над подобными механическими системами можно установить такие закономерности:

их колебаний получится одинаковым, хотя их массы будут сильно различаться.

Следовательно, период такого маятника не зависит от массы груза.
Если при запуске системы отклонять маятник на не слишком большие, но разные углы, то он станет колебаться с одинаковым периодом, но по разным амплитудам.

циклической частотой ω0 задаётся следующим образом:

Решение предыдущего уравнения является уравнением

движения для гармонических колебаний, которое имеет вид:

где:
x – смещение тела от положение равновесия,
A – амплитуда колебаний, то есть максимальное смещение от положения равновесия, ω – циклическая или круговая частота колебаний (ω = 2Π/T), t – время.

называется фазой гармонического процесса. Смысл фазы колебаний: стадия, в которой

колебание находится в данный момент времени. При t =0 получаем, что φ = φ0, поэтому φ0 называют начальной фазой (то есть той стадией, из которой начиналось колебание).
Минимальный интервал времени, через который происходит повторение движения тела, называется периодом колебаний T. Если же количество колебаний N, а их время t, то период находится как:
Физическая величина, обратная периоду колебаний, называется частотой колебаний:

– Герц (Гц). Частота колебаний связана с циклической частотой ω и периодом

колебаний T соотношениями:

формулой:
Максимальное значение скорости при гармонических механических колебаниях:
Зависимость ускорения

от времени при гармонических механических колебаниях:
Максимальное значение ускорения при механических гармонических колебаниях:

закону синуса и косинуса

выполняются только за счет энергии, которая была сообщена колебательной системе

в начальный момент времени и далее внешние воздействия на эту систему отсутствуют.
Все такие тела или совокупности тел, которые сами по себе могут совершать периодические движения, или колебания, называют колебательными системами.

этом случае внешняя сила совершает положительную работу и обеспечивает приток

энергии к колебательной системе. Она не дает колебаниям затухать, несмотря на действие сил трения.
Рассмотрим в качестве примера вынужденные колебания тела на пружине (рис. 3). Внешняя сила приложена к свободному концу пружины. Она заставляет свободный (левый на рис. 2.5.1) конец пружины перемещаться по закону:
y = ym cos ωt.
где ym – амплитуда колебаний, ω – круговая частота.
Такой закон перемещения можно обеспечить с помощью шатунного механизма, преобразующего движение по окружности в поступательно-возвратное движение .

– на расстояние x от их первоначального положения, когда пружина

была недеформирована, то удлинение пружины Δl равно:
Δl = x – y = x – ym cos ωt.
Второй закон Ньютона для тела массой m принимает вид:
ma = –k(x – y) = –kx + kym cos ωt.

ЕГО ДЛИНЫ
Цель: выяснить, как зависит период и частота свободных колебаний

математического маятника от его длины.
Для выполнения работы нам потребуется таблица:

Частота колебаний:

(Гц),
где t – это время, а – количество колебаний, совершенных за время t .

маятника;
при небольших отклонениях от положения равновесия период не зависит от

амплитуды колебаний маятника (в пределах точности измерения времени ∆t = ± 0,1 секунды);
период колебаний Т зависит от длины нити l подвеса маятника, причем квадрат периода Т2 пропорционален длине нити подвеса l . Это означает, что выполняется равенство:
где С- постоянная, имеющая физическую размерность [С] = c2 /м. Из наших измерений следует, что С= Т2 / l ≈4,84 /1,2 ≈4 c2 /м.
Постоянная С обратно пропорциональна важной физической величине- ускорению свободного падения тел вблизи поверхности Земли.
Благодаря вышеперечисленным работам было проведено практическое подтверждение ранее заявленной цели.
Эта тема актуальна, так как может пригодиться мне для дальнейшего изучения физических процессов и их применения на практике и создания новых научно-исследовательских проектах.

механики» УФН 2 143–161(1921).
Лабораторный практикум по общей физике (колебания и

волны) [Электронный ресурс]: – Режим доступа: https://lycu1580.mskobr.ru/ – (Дата обращения – 07.02.2020)
Механические колебания и волны [Электронный ресурс]: – Режим доступа: https://physics.ru/ – (Дата обращения – 07.02.2020)
Негармоническое колебание [Электронный ресурс]: – Режим доступа: https://www.ngpedia.ru/ – (Дата обращения – 07.02.2020)
Колебания [Электронный ресурс]: – Режим доступа: https://educon.by/ – (Дата обращения – 07.02.2020)
Аксенович Л.А. Физика в средней школе: Теория. Задания. Тесты: учеб. пособие для учреждений, обеспечивающих получение общ. сред, образования/Л.А. Аксенович, Н.Н. Ракина, К.С. Фарино. Под ред. К.С. Фарино. – Минск.: Адукацыя i выхаванне, 2004.
Физика: механика. 10 кл.: учеб. для углубленного изучения физики/М.М. Балашов, А.И. Гомонова, А.Б. Долицкий и др. Под ред. Г.Я. Мякишева. – М.: Дрофа, 2002. – 496 с.
Элементарный учебник физики. Под ред. Г.С. Ландсберга. Т. 3. – М., 1974.