Тема 3. ПЛОСКИЕ ЭМВ В НЕОГРАНИЧЕННЫХ СРЕДАХ Лекция № 7. Распространение плоских

СРЕДАХ Лекция №7. Распространение плоских волн в гиротропных средах
Физические явления, возникающие

в ферритах при наличии подмагничивания. Резонансное поглощение
Особенности распространения ЭМВ в продольно намагниченном феррите.
Особенности распространения ЭМВ в поперечно намагниченном феррите.

при наличии подмагничивания. Резонансное поглощение
Ферриты, относящиеся к классу ферримагнетиков, представляют

собой соединения оксида железа с оксидами других металлов и обладают высоким большим (до Омм) электрическим сопротивлением.
Электродинамические свойства ферритов зависят от частоты, но изменяются в различных пределах.
В диапазоне СВЧ на сантиметровых волнах величина относительной магнитной проницаемости приближенно равна единице.
Рабочий диапазон частот ферритов ‑ от 20МГц до 150ГГц. Для работы на разных частотах используются различные материалы.

диэлектрик.

При воздействии постоянного магнитного поля возникает прецессия вокруг исходного положения

оси вращения электрона.
Частота прецессии (частота гиромагнитного резонанса) зависит от
величины постоянного магнитного поля ;
гиромагнитного отношения [Гц/(Ам)], связывающего заряд и массу электрона:

и соответствует угловой скорости вращения электрона.

При воздействии еще и переменного высокочастотного поля

ось вращения электрона будет отклоняться, если переменное магнитное поле будет действовать перпендикулярно оси вращения.

в тензорной записи магнитной проницаемости:






где

, ,

,

- магнитная восприимчивость среды.

Ферромагнитный резонанс возникает, когда (в нуль обращается знаменатель).

продольно намагниченном феррите







В рассматриваемом случае

, ,
Уравнения Максвелла принимают вид:

;


- волновое сопротивление среды .

Индекс «1» соответствует волне круговой поляризации с левым направлением вращения, индекс «2» – волне с правым направлением вращения.

Таким образом, волна линейной поляризации
представляется в виде суперпозиции двух волн
круговой поляризации.

обе волны круговой поляризации имеют равные амплитуды на входе, то

компоненты суммарного ЭМП на выходе обладают следующими свойствами:
‑ суммарная компонента вектора напряженности магнитного поля сохраняют поляризацию исходной волны;
‑ электрическое поле суммарной волны становится эллиптически поляризованным, поскольку волновые сопротивления волн разные).

2. Эффект Фарадея.
Угол наклона вектора :

где - постоянная Фарадея.
Явление поворота поляризационного эллипса в зависимости от пройденного волной расстояния называется эффектом Фарадея.
Среды, в которых происходит данный эффект, называются гиротропными.

левым и правым направлением вращения.



где

Следствие различия фазовых скоростей волн:
1) резонансное

поглощение при ферромагнитном резонансе испытывает волна правого направления вращения, индекс «2» (ее фазовая обращается в нуль);
2) изменением величины , т.е. постоянного магнитного поля, можно управлять параметрами феррита;
3) в ферритах конечных размеров в поперечном сечении наблюдается эффект смещения поля (при отрицательных значениях волновое число становится комплексным. В результате имеем волны с экспоненциально убывающей амплитудой вследствие эффекта вытеснения поля средой.

движении волны в прямом направлении поворачивается в положение B, а

при обратном – не возвращается в A, а, продолжая вращаться в ту же сторону, приходит в положение C.

поперечно намагниченном феррите









Уравнения Максвелла принимают вид:
обыкновенная волна

необыкновенная волна

волны ,

- для необыкновенной волны: ,
Следствия:
Возможность создания поперечного гиромагнитного резонанса для необыкновенной волны при , , ;
Условия возбуждения поперечного
и ферромагнитного резонансов:
1,2 - ;
3 - ;
4 -

2) Изменение поляризации суммарной волны при изменении пройденного расстояния (эффект Коттона-Мутона):