Волновая оптика Из уравнений Максвелла выводятся волновые уравнения для

напряженности электрического и магнитного полей:
где
- скорость распространения волны, c

- абсолютный показатель преломления среды.

волны:
где Em и Hm — соответственно амплитуды напряженностей электрического и

 — круговая частота волны,

— волновое число,

0 — начальные фазы колебаний в точках с координатой х=0.

в волновой оптике, как правило, используются уравнения для вектора E.

Частоты видимых световых волн лежат в пределах

Все приемники излучения регистрируют только средний по времени поток энергии.

Модуль среднего по времени значения плотности потока энергии, переносимой световой волной называется интенсивностью света I в данной точке пространства.

Плотность потока электромагнитной энергии определяется вектором Пойтинга S, следовательно

Усреднение производится за время срабатывания прибора , намного превышающее период колебаний волны T( >>T).

n - показатель преломления среды.
Таким образом

Следовательно, интенсивность пропорциональна

вызывают в некоторой точке пространства колебания одинакового направления с амплитудами

Если разность фаз вызываемых волнами колебаний не изменяется с течением времени, то такие волны называются когерентными.

В случае некогерентных волн  непрерывно изменяется, принимая с равной вероятностью любые значения, вследствие чего среднее по времени значение cos=0.

Поэтому

Так как

то интенсивность, наблюдаемая при наложении некогерентных волн равна сумме интенсивностей, создаваемых каждой из волн в отдельности:

в точке наблюдения равна:
При наложении когерентных световых волн происходит перераспределение

Если

Если

Источники света, используемые в повседневной жизни, не являются когерентными, поэтому при наложении света от нескольких таких источников интерференционной картины не возникает.

из волн, испускаемых многими атомами. Отдельные атомы излучают цуги волн

Для получения когерентных световых волн применяют метод разделения волны, излучаемой одним источником, на две части, которые после прохождения разных оптических путей накладываются друг на друга, и наблюдается интерференционная картина. Причем складывающиеся колебания должны принадлежать одному цугу, иначе разность фаз между ними будет меняться по случайному закону.

В точке A первая волна создаст колебание
вторая волна –

где и - фазовые скорости волн.

Разность фаз этих колебаний в точке A равна:

Так как

где 0 - длина волны в вакууме, то выражение для разности фаз можно привести к виду:

-опт. разность хода

значение если

m=0,1,2,…

условием интерференционного минимума