Факультет фундаментальной подготовки
Кафедра теоретических основ связи и радиотехники (ТОС и Р)
располагается на 6-м этаже
В аудиториях №607, №609, №611, 613.
Дисциплина
Общая теория связи
Лектор:
Заведующий кафедрой
Шумаков Павел Петрович
Лекция № 3
Векторные и спектральные модели сигналов в инфотелекоммуникации
Учебные вопросы:
Векторные модели сигналов. Обобщенный ряд Фурье.
Спектры периодических сигналов.
Спектры непериодических сигналов.
Теоремы о спектрах.
Литература:
Стр. 28..37; 37..40; 40..52
Используя MathCAD расчитать и построить энергетические спектры для импульсных сигналов из таблицы 2.1 на стр 45.
Четные номера : треугольный (2) и косинусоидальный (3).
Нечетные номера : Прямоугольный (1) и SINC-образный (5).
Используя MathCAD рассчитать и построить энергетические спектры для импульсных сигналов вида:
Четные номера : пилообразный возрастающий.
Нечетные номера : пилообразный ниспдающий.
Задание на самостоятельную отработку
Теория электрической связи :учебное пособие для студентоввысших учебных заведений
/Биккенин Р. Р., Чесноков М. Н. –М.:Издательский центр «Академия», 2010.
-28-37;37-40;40-52 с.
Импульсные сигналы: а) видеоимпульсы; б) радиоимпульсы
Uр(t) = Uв(t)cos(ωt + φ)
Uв(t) — огибающая радиоимпульса
ω — опорная (несущая) частота
φ — фаза
Сигналы могут быть одномерными U1(t), и многомерными {UN(t)},
Многомерный (векторный) - сигнал образованный упорядоченным множеством одномерных сигналов V(t) = {U1(t),U2(t),…,UN(t)},
N — размерность сигнала.
Вопрос №1. Векторное представление сигнала. Понятие базиса, нормы, скалярного произведения сигналов, ортогональности сигналов, ортонормированного базиса сигналов.
Множество сигналов М={s1(t), s2(t),…sn(t)} обладающих определенными свойствами называется пространством сигналов. Структура пространства сигналов определяется алгебраическими и геометрическими свойствами.
Множество сигналов образует Вещественное Линейное Пространство Сигналов L
если справедливы следующие аксиомы:
1.Все сигналы при любом времени t принимают только вещественные значения.
2.Сумма любого числа сигналов данного множества также принадлежит этому множеству, при чем эта сумма подчиняется свойствам: для x =Si(t) y = Sj(t)
x + y = y + x — коммутативность;
x + (y + z) = (x + y )+ z — ассоциативность;
x + ∅ = x , где ∅ — нулевой элемент;
x + (- x) = 0 , где -x — противоположный элемент.
3. Умножение сигнала на скаляр (число) α определяет новый сигнал принадлежащий исходному множеству αsi(t) ∈М.
4. Операция умножения на скаляр подчиняется свойствам:
α(bx)= (αb)x
1x= x
(α+b)x)= αx+bx
α(x+y)= αx+αy
Пространство сигналов
Алгебраическая структура пространства сигналов
Общая теория связи Лекция #1
Норма сигнала .
Эквивалентом длины вектора для аналоговых и дискретных сигналов является норма
Для вещественного сигнала норма определяется :
Для комплексного сигнала норма определяется :
Норма подчиняется следующим аксиомам:
Геометрическая структура пространства сигналов
Если S — это вектор, то норма – это его длина или расстояние от конца вектора до начала координат.
Энергия сигнала
Пусть s(t) ― напряжение на резисторе с сопротивлением в 1 Ом, тогда s2(t) ― мгновенная мощность, а квадрат нормы ― есть энергия, выделяемая на резисторе за время T.
Метрика пространства сигналов
Для усовершенствовании структуры пространства вводится расстояние между его элементами, которое называют также метрикой.
Каждой паре элементов пространства ставится в соответствие положительное число, которое трактуется как расстояние между элементами. В качестве расстояния используется функционал d(x,y) = R, называемый метрикой и обладающий следующими свойствами:
d(x,y) ≥ 0 и d(x,y) = 0, только если x = y;
d(x,y) = d(y,x) – cвойство симметрии;
d(x,y) < d(x,z) + d(z,y) – неравенство треугольника.
Геометрическая структура пространства сигналов
В качестве метрики можно выбрать величину
.
Линейное метрическое пространство с квадратичной нормой обозначается:
Вещественное L2 комплексное С2
Геометрическая структура пространства сигналов
Скалярное произведение сигналов
Найдем энергию суммы двух сигналов u(t) и v(t).
Если сигналы рассматривать как вектора U и V получим
Где скалярное произведение двух векторов
угол между векторами
Сопоставляя сигналы с векторами в пространстве L2 получим что скалярное произведение двух сигналов
то скалярное произведение двух сигналов равно нулю , значит взаимная энергия этих сигналов равна нулю , а такие сигналы - ортогональные.
Свойства скалярного произведения сигналов
Для комплексных сигналов скалярное произведение должно удовлетворять следующим условиям:
(x, y) = (y, x)* , где знак * означает комплексно сопряженную величину;
(αx, y) = α(x, y);
(x1 + x2, y) = (x1, y) + (x2, y);
(x, x) ≥ 0.
Если
Ортогональность двух сигналов
Если S2(t) = 0 то имеем систему передачи с пассивной паузой
S1(t) = Uc sin (ω0t + ϕ), t∈[0,T], S1(t) = 0
S1(t) = Uc cos (ω1t + ϕ1), t∈[0,T], S2(t) =Uc cos (ω2t + ϕ2).
Пусть ω1= 2πk1/T, ω2= 2πk2/T, где k1 и k2 — целые числа,
ϕ1 и ϕ2 принимают любые значения. Тогда:
В линейном пространстве сигналов можно определить совокупность линейно независимых сигналов {ei(t)} таких, что весовая сумма ∑αiei=0 возможна только при одновременном равенстве нулю всех коэффициентов α. Эти сигналы называются координатным базисом. Базисные сигналы попарно ортогональные.
Если выбраны сигналы координатного базиса, то любой сигнал s(t) в линейном пространстве может быть представлен взвешенной суммой ортогональных сигналов координатного базиса ∑Сiei(t)=s(t)
Такое представление сигнала называется обобщенный ряд Фурье.
Французский математик Жан Батист Жозеф Фурье (1768-1830)
Весовые коэффициенты этого ряда рассчитываются как скалярное
произведение сигнала s(t) и соответствующего i- того базисного сигнала ei(t):
Обобщенный ряд Фурье
Базисные сигналы
Совокупность коэффициентов обобщенного ряда Фурье {Сi} называется спектром сигнала s(t) в базисе ортогональных сигналов {ei(t)}
Выводы по первому вопросу
1.Сигналы в радиотехнике рассматриваются как проявления электромагнитного поля в элементах радиотехнических цепей в виде колебаний напряжения или тока.
2.Обобщенной математической моделью сигналов является их описание как элементов функционального пространства (векторов ).
3.Вещественные и комплексные сигналы можно рассматривать как элементы множества векторного линейного нормированного метрического пространства.
4.Скалярное произведение двух сигналов по физическому смыслу представляет собой взаимную энергию между двумя сигналами , действующими суммарно на сопротивление в один Ом.
5.Скалярное произведение двух сигналов определяется углом между ними. Если угол между двумя сигналами равен 90 градусов то скалярное произведение равно нулю, и такие сигналы являются ортогональными.
6. Набор ортогональных сигналов называется координатным базисом пространства сигналов.
7. При известном базисе , любой сигнал можно представить взвешенной суммой сигналов ортогонального базиса в виде обобщенного ряда Фурье. Весовые коэффициенты этого ряда называются спектром сигнала.
Вопрос 2. Спектры периодических сигналов.
Периодическим называют сигнал, мгновенные значения которого повторяются через равные промежутки времени – Т
Модель такого сигнала имеет вид
где Т- период повторения, а F=1/T-частота повторения периодического сигнала (ПС)
Основной математический аппарат спектрального анализа таких сигналов –ряд Фурье в базисе гармонических сигналов с кратными частотами.
Формы спектрального представления периодического сигнала
Квадратурная
Амплитудно – фазовая форма ряда Фурье
Комплексная форма ряда Фурье
Комплексная форма ряда Фурье
АЧС –четная функция частоты (обладает симметрией в области положительных и отрицательных частот)
ФЧС – нечетная функция (обладает центральной симметрией)
Вопрос 3. Спектры непериодических сигналов.
В подавляющем большинстве случаев в теории и технике связи приходится иметь дело с сигналами, которые по существу являются непериодическими. К таким сигналам аппарат рядов Фурье не применим.
Модель непериодического сигнала как предельного случая периодического сигнала , когда период стремится к бесконечности
Устремим в периодическом сигнале T → ∞ или f1 = 1/T = ω1/2π → 0
где Δω = ω1 = [kω1 – (k – 1)ω1] — разность между частотами соседних гармоник
Вопрос 3. Спектры непериодических сигналов.
В подавляющем большинстве случаев в теории и технике связи приходится иметь дело с сигналами, которые по существу являются непериодическими. К таким сигналам аппарат рядов Фурье не применим.
Модель непериодического сигнала как предельного случая периодического сигнала , когда период стремится к бесконечности
Устремим в периодическом сигнале T → ∞ или f1 = 1/T = ω1/2π → 0
где Δω = ω1 = [kω1 – (k – 1)ω1] — разность между частотами соседних гармоник
Прямое и обратное преобразование Фурье
Обратное преобразование Фурье для сигнала s(t) - операция синтеза, поскольку с ее помощью сигнал восстанавливается (синтезируется) из спектральных составляющих.
Прямое преобразование Фурье – операция анализа сигнала на основе определения его спектральных составляющих.
Физический смысл спектральной плотности сигнала
Учитывая чётность модуля S(ω) и нечётность фазы φ(ω), обратное преобразование Фурье можно записать следующим образом
Спектральная плотность сигнала является комплексной амплитудой эквивалентной гармоники на соответствующей опорной частоте .
Эквивалентная гармоника есть результат когерентного сложения бесконечно большого числа гармоник с бесконечно малыми амплитудами расположенными в бесконечно малом по частоте диапазоне в районе выбранной (опорной) частоты.
Вопрос 4. Свойства преобразования Фурье
Вопрос 4. Свойства преобразования Фурье
Теорема сложения спектров гласит: спектр суммы колебаний равен сумме спектров слагаемых колебаний.
Теорема временного сдвига (запаздывания) формулируется следующим образом: при сдвиге колебания во времени (изменении начального момента отсчёта времени) спектральная плотность амплитуд сохраняется постоянной, а спектр фаз изменяется на величину, пропорциональную частоте и времени сдвига с учётом его знака.
Теорема смещения (модуляции): умножение колебания S(t) на
приводит к смещению его спектра на величину ω0.
Теорема об изменении масштаба: растяжение колебания во времени (a>1) влечёт за собой сжатие его частотного спектра и увеличение спектральной плотности амплитуд. Сжатие колебания во времени (a<1) приводит к расширению его частотного спектра и уменьшению спектральной плотности амплитуд.
Теорема о свёртке: свёртка двух колебаний S1(t) и S2(t) соответствует перемножению их спектров.
Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:
Email: Нажмите что бы посмотреть
Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.
