Разделы презентаций


Lecture28NZatuhayushieKolebaniyu.ppt

Рис. 26.1.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1
Лекция 26

Тема: Затухающие колебания
26.1. Свободные затухающие механические колебания;
26.2. Коэффициент

затухания и логарифмический декремент затухания;
26.26. Свободные затухающие колебания в

электрическом колебательном контуре;
26.27. Автоколебания;

Сегодня: *

Лекция 26Тема: Затухающие колебания 26.1. Свободные затухающие механические колебания;26.2. Коэффициент затухания и логарифмический декремент затухания; 26.26. Свободные

Слайд 5


Рис. 26.1.

Рис. 26.1.

Слайд 6Выясним физический смысл χ и β
Обозначим через τ -время, в

течение которого амплитуда А
уменьшается в e раз.

A0 /AΊ = eβτ = e1, откуда βτ = 1, β = 1/τ
Следовательно, коэффициент затухания β - есть физическая
величина, обратная времени, в течении которого амплитуда
уменьшается в е раз. τ - время релаксации.
Пусть Nе число колебаний, после которых амплитуда
уменьшается в e раз, τ - время этих колебаний,
тогда τ = ΝΤ, Τ= τ /Ν и χ = βΤ = τ / τ N = 1/N, χ = 1/N
Следовательно, логарифмический декремент затухания χ есть
физическая величина, обратная числу колебаний, по истечению
которых амплитуда А уменьшается в e раз. Если χ = 0,01,
то N = 100.



Выясним физический смысл χ и βОбозначим через τ -время, в течение которого амплитуда Ауменьшается в  e

Слайд 8Где ψ = arctg(β/ω). График этой функции изображен на рис.

26.2.



Рис. 26.2.

Где ψ = arctg(β/ω). График этой функции изображен на рис. 26.2.Рис. 26.2.

Слайд 10перестает быть периодическим. При β > ω0 корни характеристичес-
кого уравнения

становятся вещественными и решение дифферен-
циального уравнения (26.1) оказывается равным сумме

двух
экспонент: х = С1е-λ1t + С2е-λ2t , где λ1= - β +iω, а λ2= - β - iω, а С1 и
С2 - вещественные константы, значения которых зависят от нача-
льных условий (от х0 и υ0). Следовательно движение носит
апериодический (непериодический) характер – выведенная из поло-
жения равновесия система возвращается в положение равновесия,
не совершая колебаний. На рис. 26.26 показано три возможных
способа возвращения системы к положению равновесия при
апериодическом движении. Каким из этих способов приходит



Рис. 26.26.

перестает быть периодическим. При β > ω0 корни характеристичес-кого уравнения становятся вещественными и решение дифферен-циального уравнения (26.1)

Слайд 11Это условие будет выполнено в том случае, если выведенной из
положения

равновесия системе сообщить достаточно сильный
толчок к положению равновесия. Если, отведя

систему из
положения равновесия, отпустить ее без толчка (т.е. с υ0 = 0) или
сообщить ей толчок недостаточной силы (такой, что υ0 окажется
меньше определяемой условием (26.6)), движение будет
Происходить в соответствии с кривой А на рис. 26.26.





Это условие будет выполнено в том случае, если выведенной изположения равновесия системе сообщить достаточно сильныйтолчок к положению

Слайд 14



Рис. 26.27.



Рис. 26.27.

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика