Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Гидродинамика
Содержание
- 1. Гидродинамика
- 2. Гидравлические элементы потока Линия тока – кривая,
- 3. Элементарная струйка и поток жидкостиПоток жидкости –
- 4. Расход и средняя скоростьРасход – количество жидкости,
- 5. Уравнение неразрывностиW1=v1. t .s1- объём через сеч.
- 6. Виды энергии жидкостиЭнергия жидкостиEz = mgzEp =
- 7. Закон сохранения энергии – уравнение Бернулли 1.
- 8. E/W =E/(m/r) = rgz+ p+arv2/2Удельная энергия жидкости
- 9. 2. Поток идеальной жидкости Кинетическая энергияEk
- 10. Потенциальная энергияEп = dm(gz+ p/r) =dm(gz+ p/r)=
- 11. Полная энергия:m=const,
- 12. 3. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкостиПотери
- 13. Гидравлические потери Потери на местные сопротивления, обусловленные
- 14. Гидравлические сопротивления в уравнении Бернуллиhдл- cопротивления по
- 15. Режимы движенияСтруйка краски параллельна оси трубы. Слои
- 16. Число Рейнольдса ReЧисло (критерий) Рейнольдса). Re-мера отношения
- 17. Критическое число Рейнольдса ReкрЧисло Рейнольдса, при котором
- 18. Гидравлический диаметрХарактерный линейный размер сечения. S - площадь сечения; П - смоченный периметр
- 19. Потери по длине. Формула Дарси-ВейсбахаФормула Дарси-Вейсбаха
- 20. Местные потери. Формула ВейсбахаФормула Вейсбаха -
- 21. Коэффициенты местных потерь
- 22. Lg100 lКоэффициент тренияОпыты И. И. Никурадзе (1933) и Г. А. МуринаЧисло Рейнольдса Re
- 23. Турбулентный режим 1. Гидравлически гладкие трубыУсловие
- 24. Гидравлически шероховатые трубыБугорки шероховатости выступают в турбулентное
- 25. Формула Дарси-ВейсбахаЗависимость потерь по длине от расхода
- 26. Формула Дарси-ВейсбахаЗависимость потерь по длине от расхода
- 27. Скачать презентанцию
Гидравлические элементы потока Линия тока – кривая, проведенная внутри потока так, что в данный момент времени векторы скорости во всех точках этой кривой касательны к нейВ точках пространства 1, 2, ..
Слайды и текст этой презентации
Слайд 1Гидродинамика
Гидродинамика изучает законы движения жидкостей и рассматривает приложения
этих законов к решению практических инженерных задач
Слайд 2Гидравлические элементы потока
Линия тока – кривая, проведенная внутри потока
так, что в данный момент времени векторы скорости во всех
точках этой кривой касательны к нейВ точках пространства 1, 2, .. i жидкость обладает разными скоростями и давлениями
U, p
U, p
Траектория жидкой частицы – геометрическое место точек, являющихся последовательными положениями движущейся частицы
Если в движущейся жидкости построить достаточно малый замкнутый контур и через все его точки провести линии тока, образуется поверхность – трубка тока.
dS
u
Часть потока, заключенная внутри трубки тока – элементарная струйка
Слайд 3Элементарная струйка и поток жидкости
Поток жидкости – совокупность элементарных струек,
движущихся с разными скоростями
Живое (поперечное) сечение – сечение, перпендикулярное направлению
скоростейS=pd2/4
-площадь сечения
P=pd
-смоченный периметр
Для напорного течения:
Слайд 4Расход и средняя скорость
Расход – количество жидкости, проходящее через поперечное
сечение потока за единицу времени
Q=dQ=uds=v.s
-м3/с, объёмный расход
Qm=rQ= r.v.s
-кг/c, массовый
расходQG=rgQ= r.g.v.s
-н/c, весовой расход
1 литр=10-3 м3
Слайд 5Уравнение неразрывности
W1=v1. t .s1
- объём через сеч. 1-1
v1. t .s1
=v2. t .s2
W2=v2. t .s2
- объём через сеч. 2-2
Жидкость несжимаема
и в ней невозможно образование пустот. Это условие сплошности или неразрывности движенияv1.s1 =v2.s2=Q=const
v1/ v2 =s2/ s1
- скорости обратно пропорциональны площадям сечений
r1.v1.s1 = r2.v2.s2=Qm=const
- для газа
Слайд 6Виды энергии жидкости
Энергия жидкости
Ez = mgz
Ep = Fx=p.s.x=pV=mp/r
Ek=T.x= Fи .
x =m a .x= m . v/t . v/2 .
t = mv2/2
Слайд 7Закон сохранения энергии – уравнение Бернулли
1. Идеальная жидкость, элементарная струйка
E
= dmgz+ dmp/r+dmu2/2
полная энергия массы dm жидкости
При движении идеальной жидкости
полная энергия сохраняется. Возможен переход одного вида энергии в другой E1 = E2
dmgz1+ dmp1/r+dmu12/2=
dmgz2+ dmp2/r+dmu22/2
z1+ p1/+u12/2g= z2+ p2/+u22/2g
Уравнение Бернулли (1738)
Слайд 8E/W =E/(m/r) = rgz+ p+arv2/2
Удельная энергия жидкости
Полное давление –
энергия единицы объёма, Па
E/G =E/mg = z+ p/+av2/2g=H
- энергия, отнесенная
к количеству вещества (объёмному, или массовому, или весовому) - напорГидродинамический напор – полная энергия единицы веса, метры
НАПОР
Слайд 92. Поток идеальной жидкости
Кинетическая энергия
Ek = dmu2/2=amv2/2
Кинетическая энергия массы
m потока жидкости – сумма энергий отдельных струек
Коэффициент Кориолиса a
- отношение действительной кинетической энергии к энергии, определяемой по средней скорости Чем больше неравномерность скоростей u, тем больше a. Для ламинарного режима a=2, для турбулентного a=1,1-1,2 (на практике принимается 1).
Слайд 10Потенциальная энергия
Eп = dm(gz+ p/r) =dm(gz+ p/r)= =mgz+ mp/r
Потенциальная энергия
массы m потока жидкости – сумма энергий отдельных струек
pв+ r×g×zв
= pн+ r×g×zн = p+ r×g×z =constВ сеч. 1-1 нет сил инерции, давление распределяется по гидростатическому закону
В сеч. 2-2 появляется сила инерции, давление НЕ распределяется по гидростатическому закону
Слайд 11
Полная энергия:
m=const, = const:
уравнение
- Бернулли для потока
идеальной жидкости
E = mgz+ mp/r+amv2/2 = const
Слайд 123. Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости
Потери энергии при движении
жидкости от сеч. 1-1 к сеч. 2-2
E1 = E2 +
dEПотери напора при движении жидкости от сеч. 1-1 к сеч. 2-2
Слайд 13Гидравлические потери
Потери на местные сопротивления, обусловленные деформацией потока, в
связи с препятствиями на его пути
Потери на сопротивления по длине,
обусловленные силами трения и обтеканием граничных поверхностейЭнергия тратится на работу по преодолению силы трения и на вихреобразование при обтекании микронеровностей стенки турбулентным потоком
Энергия тратится на работу по преодолению силы инерции при деформации потока и на вихреобразование
Слайд 14Гидравлические сопротивления в уравнении Бернулли
hдл- cопротивления по длине,
hм
- местные сопротивления
z1+ p1/rg+a1v12/2g= z2+ p2/rg+a2v22/2g+ h1-2
Слайд 15Режимы движения
Струйка краски параллельна оси трубы. Слои жидкости не перемешиваются.
Ламинарное движение (от латинского lamina – слой)
Струйка краски распалась на
отдельные вихри. Слои жидкости перемешиваются в поперечном направлении. Турбулентное движение (от латинского turbulentus – хаотический, беспорядочный)
Слайд 16Число Рейнольдса Re
Число (критерий) Рейнольдса). Re-мера отношения силы инерции к
силе трения
- динамический коэффициент вязкости
- кинематический коэффициент вязкости
При увеличении скорости
растут силы инерции. Силы трения при этом больше сил инерции и до некоторых пор выпрямляют траектории струекПри некоторой скорости vкр:
Сила инерции Fи > силы трения Fтр, поток становится турбулентным
Слайд 17Критическое число Рейнольдса Reкр
Число Рейнольдса, при котором ламинарный режим сменяется
турбулентным
Reкр зависит от формы сечения канала
Reкр =2300
Reкр =1600
Слайд 18Гидравлический диаметр
Характерный линейный размер сечения.
S - площадь сечения; П
- смоченный периметр
Слайд 19Потери по длине.
Формула Дарси-Вейсбаха
Формула Дарси-Вейсбаха
- коэффициент гидравлического
трения, зависит от режима движения и состояния поверхности трубопровода
l,
d – длина и диаметр трубопровода v – средняя скорость движения
Слайд 20Местные потери. Формула Вейсбаха
Формула Вейсбаха
- коэффициент местного сопротивления,
зависит от его вида и конструктивного выполнения
– приводится в
справочной литературе v – средняя скорость движения
Слайд 23
Турбулентный режим
1. Гидравлически гладкие трубы
Условие для определения толщины ламинарного слоя
Бугорки
шероховатости обтекаются ламинарным потоком и не влияют на сопротивление
104 ≤
Re ≤105Блазиус
Re>105
Никурадзе
Слайд 24Гидравлически шероховатые трубы
Бугорки шероховатости выступают в турбулентное ядро, с них
срываются вихри. А это дополнительное сопротивление
При увеличении скорости толщина ламинарного
слоя уменьшается При дальнейшем увеличении скорости ламинарный слой очень тонкий. Все бугорки шероховатости выступают в турбулентное ядро и полностью определяют сопротивление трубы.
Re>Reпред
Шифринсон
При Re ≤ Rпред = 568 d / Δэ
Альтшуль
Слайд 25Формула Дарси-Вейсбаха
Зависимость потерь по длине от расхода (ламинарный режим)
Формула Пуазейля
При
ламинарном режиме потери по длине пропорциональны расходу в первой степени
Слайд 26Формула Дарси-Вейсбаха
Зависимость потерь по длине от расхода (турбулентный режим)
При турбулентном
режиме потери по длине пропорциональны Q 1.75-2
Гидравлически гладкие трубы
Абсолютно шероховатые
трубыQ0
![Конструкт логопедического занятия для подгруппы учащихся, 1 класс, дислалия Автоматизация звуков [ Р] и [ Р’] в предложениях.](/img/thumbs/58956d279665da255fd1c71fe5b7690d-800x.jpg)
