Разделы презентаций
- Разное
- Английский язык
- Астрономия
- Алгебра
- Биология
- География
- Геометрия
- Детские презентации
- Информатика
- История
- Литература
- Математика
- Медицина
- Менеджмент
- Музыка
- МХК
- Немецкий язык
- ОБЖ
- Обществознание
- Окружающий мир
- Педагогика
- Русский язык
- Технология
- Физика
- Философия
- Химия
- Шаблоны, картинки для презентаций
- Экология
- Экономика
- Юриспруденция
Лекция 4 МЕТОД ЭКВИВАЛЕНТНЫХ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ
Содержание
- 1. Лекция 4 МЕТОД ЭКВИВАЛЕНТНЫХ ПРЕОБРАЗОВАНИЙ
- 2. Преобразования схемиспользуются для их упрощенияи могут быть доказаныпри помощи законовОма и Кирхгофа.Приведем правила преобразованийбез доказательства
- 3. Последовательное соединение сопротивленийRЭ = R1+ R2 +…+ Rn
- 4. Параллельное соединение сопротивлений1/RЭ = 1/R1 + 1/R2
- 5. Параллельное соединение двух сопротивлений (пример)
- 6. 1. Правило распределения (разброса) тока в параллельных ветвях
- 7. +2. Последовательное соединение ЭДС и сопротивлений
- 8. Слайд 8
- 9. 3. Параллельное соединение источников тока++
- 10. 4. Параллельное соединение ЭДС и сопротивлений++
- 11. Слайд 11
- 12. Метод узловых напряженийЕК = IКR+UAB IK= (EK - UAB)/RK = (EK - UAB)GK
- 13. 5. Замена источника тока на источник ЭДС и наоборот++
- 14. 6. Преобразование треугольника в звезду и наоборот
- 15. Слайд 15
- 16. Слайд 16
- 17. 7. Перенос источников ЭДС
- 18. 8. Перенос источников тока
- 19. Слайд 19
- 20. На основе приведенных правилможно реализовать методпреобразований для
- 21. ПримерОпределитьметодомпреобразований
- 22. а) перенос источников тока
- 23. б) преобразования соединений сопротивлений и ЭДС
- 24. Слайд 24
- 25. Слайд 25
- 26. Метод наложения
- 27. Метод наложения справедливдля линейных цепей иосновывается на
- 28. Слайд 28
- 29. При этом для расчетасоставляющих токов и напряжений
- 30. ПримерОпределить
- 31. а) подсхема с :
- 32. Слайд 32
- 33. б) подсхема с :
- 34. Слайд 34
- 35. в) подсхема с :
- 36. Слайд 36
- 37. г) окончательный результат
- 38. Метод эквивалентного генератора
- 39. Любой активный двухполюсник,рассматриваемый относительнодвух зажимов (выводов), можнопредставить
- 40. При этом внутреннее сопротивление этих источниковравно эквивалентномусопротивлению активногодвухполюсника относительно рассматриваемыхзажимов
- 41. аb+
- 42. гдекогдапри
- 43. когдапригде
- 44. Слайд 44
- 45. Слайд 45
- 46. Пример 1b+аА
- 47. а) напряжение холостого хода :b+а
- 48. б) эквивалентное сопротивление :bаТогда
- 49. в) окончательный результат
- 50. Графическое определение I2 и U2
- 51. Пример 2ОпределитьI1=?I1U1
- 52. а) напряжение холостого хода U1(xx): :U1(xx)I11I22I3(xx)I2(xx)I11=JI22(R2+R4)-I11R4=E2I2(xx)=I22I3(xx)=I11-U1(xx)+E1=R3I3(xx)+R2I2(xx)U1(xx)=EГ=?
- 53. б) эквивалентное сопротивление RГ : :ТогдаR3RГ=R3++R2R4/(R2+R4)
- 54. в) окончательный результат
- 55. Графическое определение I1 и U1
- 56. Скачать презентанцию
Преобразования схемиспользуются для их упрощенияи могут быть доказаныпри помощи законовОма и Кирхгофа.Приведем правила преобразованийбез доказательства
Слайды и текст этой презентации
Слайд 2Преобразования схем
используются для их упрощения
и могут быть доказаны
при помощи законов
Ома
и Кирхгофа.
Слайд 4Параллельное соединение сопротивлений
1/RЭ = 1/R1 + 1/R2 +…+ 1/Rn
ИЛИ
GЭ =
G1 + G2 +…+ Gn
G = 1/R
, где проводимость
Слайд 20На основе приведенных правил
можно реализовать метод
преобразований для расчета тока
или
напряжения в любой ветви схемы.
Для этого схема преобразуется
до одного контура
с искомымтоком или напряжением, где
эти величины легко определяются
Слайд 27Метод наложения справедлив
для линейных цепей и
основывается на принципе
наложения, когда любой
ток (напряжение) равен
алгебраической сумме
составляющих от действия
каждого источника в отдельности
Слайд 29При этом для расчета
составляющих токов и напряжений
исходная схема
разбивается
на подсхемы, в каждой
из которых действует один источник
ЭДС или тока,
причем остальныеисточники ЭДС закорочены, а
ветви с остальными источниками
тока разорваны
Слайд 39Любой активный двухполюсник,
рассматриваемый относительно
двух зажимов (выводов), можно
представить в виде
эквивалентного
источника ЭДС
или тока, с ЭДС и током равными
соответственно напряжению
холостого хода
или токукороткого замыкания
относительно этих зажимов
Слайд 40При этом внутреннее
сопротивление этих источников
равно эквивалентному
сопротивлению активного
двухполюсника
относительно рассматриваемых
зажимов
Слайд 52а) напряжение холостого хода U1(xx): :
U1(xx)
I11
I22
I3(xx)
I2(xx)
I11=J
I22(R2+R4)-I11R4=E2
I2(xx)=I22
I3(xx)=I11
-U1(xx)+E1=R3I3(xx)+R2I2(xx)
U1(xx)=EГ=?
