Несамостоятельный и самостоятельный газовый разряд. Вольт-амперные

поля, может существовать только под действием внешнего ионизатора.


Схема эксперимента с

газоразрядной трубкой

для равновесной концентрации ионов (числа пар ионов в единице объема) получается следующее выражение:

тока по величине пропорциональна концентрации носителей n, заряду q, переносимому

каждым носителем и скорости направленного движения положительных и отрицательных ионов

На основании для плотности тока имеем

Скорость направленного движения ионов выражается через подвижность и напряженность электрического поля

В последнем выражении множитель при 

не зависит от напряженности. Обозначив его через σ, мы получим закон Ома в дифференциальной форме:

Вывод: в случае слабых электрических полей ток при несамостоятельном разряде подчиняется закону Ома.

уходят к электродам, носит название тока насыщения.
С увеличением приложенного напряжения

ток перестает расти и остается постоянным.

Дальнейшее увеличение напряженности поля ведет к образованию лавины электронов, когда возникшие под действием ионизатора электроны приобретают на длине свободного пробега (от столкновения до столкновения) энергию, достаточную для ионизации молекул газа (ударная ионизация). Возникшие при этом вторичные электроны, разогнавшись, в свою очередь, производят ионизацию и т. д. – происходит лавинообразное размножение первичных ионов и электронов, созданных внешним ионизатором и усиление разрядного тока.

Вывод: для несамостоятельного разряда при малых плотностях тока, т.е. когда основную роль в исчезновении зарядов из газоразрядного промежутка играет процесс рекомбинации, имеет место закон Ома; при больших полях закон Ома не выполняется – наступает явление насыщения, а при полях превышающих – возникает лавина зарядов, обуславливающая значительное увеличение плотности тока.

тока возникают в результате тех процессов в газе, которые обусловлены

приложенным к газу напряжением. Т.е. данный разряд продолжается и после прекращения действия ионизатора.

Когда межэлектродный промежуток перекрывается полностью проводящей газоразрядной плазмой, наступает его пробой. Напряжение, при котором происходит пробой межэлектродного промежутка, называется пробивным напряжением. А соответствующая напряженность электрического поля носит название пробивная напряженность.

При больших напряжениях между электродами газового промежутка ток сильно возрастает. Это происходит вследствие того, что возникающие под действием внешнего ионизатора электроны, сильно ускоренные электрическим полем, сталкиваются с нейтральными молекулами газа и ионизируют их. В результате этого образуются вторичные электроны и положительные ионы. Положительные ионы движутся к катоду, а электроны – к аноду. Вторичные электроны вновь ионизируют молекулы газа, и, следовательно, общее количество электронов и ионов будет возрастать по мере продвижения электронов к аноду лавинообразно. Это и является причиной увеличения электрического тока. Описанный процесс называется ударной ионизацией.

трубке с впаянными у концов плоскими металлическими электродами Вблизи катода

располагается тонкий светящийся слой, называемый катодной светящейся пленкой.
 Между катодом и пленкой находится астоново темное пространство. Справа от светящейся пленки помещается слабо светящийся слой, называемый катодным темным пространство. Этот слой переходит в светящуюся область, которую называют тлеющим свечением, с тлеющим пространством граничит тёмный промежуток – фарадеево тёмное пространство. Все перечисленные слои образуют катодную часть тлеющего разряда. Вся остальная часть трубки заполнена святящимся газом. Эту часть называют положительным столбом.

Распределение потенциала вызвано образованием в катодном темном пространстве положительного пространственного заряда, обусловленного повышенной концентрацией положительных ионов.

характеризуется прерывистой формой. По внешнему виду искровой разряд представляет собой

пучок ярких зигзагообразных разветвляющихся тонких полос, мгновенно пронизывающих разрядный промежуток, быстро гаснущих и постоянно сменяющих друг друга. Эти полоски называют искровыми каналами.

Тгаза = 10 000 К
~ 40 см
I = 100 кА
t = 10–4 c
l ~ 10 км

В естественных природных условиях искровой разряд наблюдается в виде молнии

постепенно уменьшать расстояние между электродами, то разряд из прерывистого становится

непрерывным, возникает новая форма газового разряда, называемая дуговым разрядом .

При этом ток резко увеличивается, достигая десятков и сотен ампер, а напряжение на разрядном промежутке падает до нескольких десятков вольт. Согласно В.Ф. Литкевичу, дуговой разряд поддерживается, главным образом, за счет термоэлектронной эмиссии с поверхности катода. На практике – это сварка, мощные дуговые печи.

давлениях газа (порядка атмосферного). Такое поле можно получить между двумя

электродами, поверхность одного из которых обладает большой кривизной (тонкая проволочка, острие).

Наличие второго электрода необязательна, но его роль могут играть ближайшие, окружающие заземленные металлические предметы. Когда электрическое поле вблизи электрода с большой кривизной достигает примерно 3∙10^6 В/м, вокруг него возникает свечение, имеющее вид оболочки или короны, откуда и произошло название заряда.

напряжения на этом двухполюснике. Описывает поведение двухполюсника на постоянном токе.

Также ВАХ называют функцию, выражающую (описывающую) эту зависимость и график этой функции.
Обычно рассматривают ВАХ нелинейных элементов (степень нелинейности определяется коэффициентом нелинейности), поскольку для линейных элементов ВАХ представляет собой прямую линию (описывающуюся законом Ома) и потому тривиальна.
Примеры элементов, обладающих существенно нелинейной ВАХ: диод, тиристор, стабилитрон.

Пример 4 различных ВАХ