Разделы презентаций


Основы термодинамики необратимых процессов

Содержание

ЛИНЕЙНАЯ НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКАСвязь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесияВзаимодействие термодинамических процессовЛинейные феноменологические уравнения взаимности ОнзагераСоотношение взаимности ОнзагераСкорость диссипации энергии

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Основы термодинамики необратимых процессов

Основы термодинамики необратимых процессов

Слайд 2ЛИНЕЙНАЯ НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКА
Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического

равновесия
Взаимодействие термодинамических процессов
Линейные феноменологические уравнения взаимности Онзагера
Соотношение взаимности Онзагера
Скорость диссипации

энергии
ЛИНЕЙНАЯ НЕРАВНОВЕСНАЯ ТЕРМОДИНАМИКАСвязь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесияВзаимодействие термодинамических процессовЛинейные феноменологические уравнения взаимности ОнзагераСоотношение

Слайд 3Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесия
Открытая система
Значения

движущих сил малы
Сами процессы протекают медленно
J = LX
X – термодинамические

силы (градиенты интенсивных параметров)
J – сопряженные с ними потоки
L – коэффициент, не зависящий от величины Х
Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесияОткрытая системаЗначения движущих сил малыСами процессы протекают медленноJ =

Слайд 4Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесия
J =

LX
I = ΔU/R
dc/dt = Jc = -Dc
dQ/dt = JQ =

-λT

Закон Фика

Закон Ома

Закон Фурье

Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесияJ = LXI = ΔU/Rdc/dt = Jc = -DcdQ/dt

Слайд 5Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесия
J =

LX
|Aij|/RT

Связь между потоком и термодинамической силой вблизи термодинамического равновесияJ = LX|Aij|/RT

Слайд 6Принцип взаимодействия термодинамических процессов
1931
Если в системе одновременно протекает несколько термодинамических

процессов, то они способны взаимодействовать между собой. Скорость каждого будет

зависеть от движущих сил всех процессов

Л. Онзагер

Принцип взаимодействия термодинамических процессов1931Если в системе одновременно протекает несколько термодинамических процессов, то они способны взаимодействовать между собой.

Слайд 7Принцип взаимодействия термодинамических процессов
1931
Л. Онзагер
Линейные феноменологические уравнения взаимности Онзагера

Принцип взаимодействия термодинамических процессов1931Л. ОнзагерЛинейные феноменологические уравнения взаимности Онзагера

Слайд 8Взаимодействие двух процессов
Линейные феноменологические уравнения взаимности Онзагера
L12, L21 – коэффициенты

взаимности Онзагера

Взаимодействие двух процессовЛинейные феноменологические уравнения взаимности ОнзагераL12, L21 – коэффициенты взаимности Онзагера

Слайд 9Соотношение взаимности Онзагера
соотношение взаимности Онзагера
Lij = Lji
Принцип Кюри: значения Lij

отличны от нуля, когда взаимодействующие силы Хj имеют одинаковую тензорную

размерность

Если поток необратимого процесса i испытывает влияние термодинамической силы Хj необратимого процесса j через коэффициенты Lij, то и поток процесса j также испытывает влияние термодинамической силы Хi через тот же самый коэффициент Lij

Соотношение взаимности Онзагерасоотношение взаимности ОнзагераLij = LjiПринцип Кюри: значения Lij отличны от нуля, когда взаимодействующие силы Хj

Слайд 10Скорость диссипации энергии
Скорость производства энтропии
Скорость диссипации энергии

Скорость диссипации энергииСкорость производства энтропииСкорость диссипации энергии

Слайд 11Скорость диссипации энергии
Диссипативная функция Рэлея-Онзагера

Скорость диссипации энергииДиссипативная функция Рэлея-Онзагера

Слайд 12Взаимодействующие процессы в однородных системах
Транспорт вещества через мембрану при наличии

осмоса
J1 – поток растворителя через мембрану
J2 – поток растворенного вещества

через мембрану

Δр – разность гидростатических давлений в разделенных фазах
Δπ – разность осмотического давления вещества

Взаимодействующие процессы в однородных системахТранспорт вещества через мембрану при наличии осмосаJ1 – поток растворителя через мембрануJ2 –

Слайд 13Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Слайд 14Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Слайд 15Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений

Слайд 16Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращений
При протекании в системе параллельных

брутто-реакций, их скорости являются взаимозависимыми
Обобщение правила Хориути-Борескова для произвольной

системы параллельных процессов, протекающих с общим интермедиатом
Уравнения Онзагера для сопряженных химических превращенийПри протекании в системе параллельных брутто-реакций, их скорости являются взаимозависимыми Обобщение правила

Слайд 17Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системах
Эффект Зеебека (1821)
Возникновение термоЭДСв замкнутой

электрической цепи при использовании в цепи разных металлов и поддержании

спаев этих металлов при разной температуре
Измерение температуры с помощью термопары.

Томас Йоган
Зеебек

Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системахЭффект Зеебека (1821)Возникновение термоЭДСв замкнутой электрической цепи при использовании в цепи разных

Слайд 18Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системах
Эффект Пельтье (1834)
Выделение или поглощение

теплоты на контакте двух разных проводников.
Холодильники с охлаждающим элементом

в виде контакта двух подобранных полупроводников.

Жан Шарль
Пельтье

Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системахЭффект Пельтье (1834)Выделение или поглощение теплоты на контакте двух разных проводников. Холодильники

Слайд 19Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системах
Эффект Томсона (1856)
Выделение или поглощение

в однородном неравномерно нагретом проводнике дополнительной теплоты за счет совместного

действия электропроводности и теплопроводности.

Уильям Томсон,
лорд Кельвин

Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системахЭффект Томсона (1856)Выделение или поглощение в однородном неравномерно нагретом проводнике дополнительной теплоты

Слайд 20Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системах
Термомеханический эффект
Возникновение разности давлений в

резервуарах с жидкостью или газом, соединенных капилляром при поддержании в

резервуарах разных температур.
Если резервуары разделены пористой перегородкой, эффект называется термоосмосом.

Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системахТермомеханический эффектВозникновение разности давлений в резервуарах с жидкостью или газом, соединенных капилляром

Слайд 21Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системах
Механокалорический эффект
Возникновение разности температур в

резервуарах с жидкостью или газом, соединенных капилляром в результате создания

разности давлений в сосудах.

Сопряженные процессы в пространственно –неоднородных системахМеханокалорический эффектВозникновение разности температур в резервуарах с жидкостью или газом, соединенных капилляром

Слайд 22Термодинамические критерии устойчивости стационарных состояний
Стационарное состояние характеризуется неизменностью во времени

внутренних параметров системы и отсутствием потоков этих параметров.
Значение внутренних параметров

определяется протеканием внутренних процессов, возбуждаемых внутренними силами.
Возможно установить взаимосвязь между скоростью производства энтропии за счет самопроизвольных необратимых процессов внутри системы и установлением в ней стационарного состояния.
Термодинамические критерии устойчивости стационарных состоянийСтационарное состояние характеризуется неизменностью во времени внутренних параметров системы и отсутствием потоков этих

Слайд 23Термодинамические критерии устойчивости стационарных состояний
Открытая система с одновременно протекающими m

процессами, находящаяся вблизи равновесия
Справедливы линейные соотношения взаимности Онзагера
Диссипативная функция Рэлея

- Онзагера
Термодинамические критерии устойчивости стационарных состоянийОткрытая система с одновременно протекающими m процессами, находящаяся вблизи равновесияСправедливы линейные соотношения взаимности

Слайд 24Термодинамические критерии устойчивости стационарных состояний
Диссипативная функция Рэлея - Онзагера
Условие достижения

стационарного состояния
(по внутренней переменной і):

Термодинамические критерии устойчивости стационарных состоянийДиссипативная функция Рэлея - ОнзагераУсловие достижения стационарного состояния (по внутренней переменной і):

Слайд 25Термодинамические критерии устойчивости стационарных состояний
Диссипативная функция Рэлея - Онзагера
Условие достижения

стационарного состояния
(по внутренней переменной і):
Условие минимума функционала Рэлея-Онзагера
Система с

любым числом процессов, связанных линейными соотношениями взаимности Онзагера
Термодинамические критерии устойчивости стационарных состоянийДиссипативная функция Рэлея - ОнзагераУсловие достижения стационарного состояния (по внутренней переменной і):Условие минимума

Слайд 26Теорема И. Пригожина (1947)
При неизменных внешних условиях в стационарном и

близком к термодинамическому равновесию состоянии открытой системы значение скорости производства

энтропии за счет внутренних необратимых процессов является положительным, постоянным и минимальным

Принцип минимума производства энтропии

Теорема И. Пригожина (1947)При неизменных внешних условиях в стационарном и близком к термодинамическому равновесию состоянии открытой системы

Слайд 27Теорема И. Пригожина (1947)
Характер изменения скорости производства энтропии позволяет обнаружить

переход системы в стационарное состояние
Принцип минимума производства энтропии
Принцип минимума диссипации

энергии

Количественный критерий для определения общего направления самопроизвольных изменений в открытой системе (критерий эволюции системы)

Теорема И. Пригожина (1947)Характер изменения скорости производства энтропии позволяет обнаружить переход системы в стационарное состояниеПринцип минимума производства

Слайд 28Устойчивость стационарного состояния вблизи равновесия
Система не может самостоятельно выйти из

стационарного состояния за счет внутренних необратимых процессов
Любое отклонение от стационарного

состояния вызывает увеличение скорости производства энтропии

Условие устойчивости стационарного состояния

Устойчивость стационарного состояния вблизи равновесияСистема не может самостоятельно выйти из стационарного состояния за счет внутренних необратимых процессовЛюбое

Слайд 29Устойчивость стационарного состояния вблизи равновесия
В устойчивой системе поток, вызванный возмущением,

будет стремиться уменьшить возмущение и вернуть систему в первоначальное состояние
Условие

устойчивости стационарного состояния

Вблизи термодинамического равновесия невозможны автоколебательные процессы

Устойчивость стационарного состояния вблизи равновесияВ устойчивой системе поток, вызванный возмущением, будет стремиться уменьшить возмущение и вернуть систему

Слайд 30Подходы к анализу устойчивости состояний термодинамических систем
Классическая теория Гиббса (устойчивость

равновесных систем)
Теория устойчивости стационарных состояний (устойчивость неравновесных систем)
Теория А.М. Ляпунова

(общие критерии устойчивости)
Подходы к анализу устойчивости состояний термодинамических системКлассическая теория Гиббса (устойчивость равновесных систем)Теория устойчивости стационарных состояний (устойчивость неравновесных

Слайд 31Общие критерии устойчивости стационарных состояний
Анализ термодинамических сил, возникающих в системе

при отклонении от стационарного состояния.
Если система находится в устойчивом стационарном

состоянии, то при отклонении от этого состояния в ней должны возникнуть силы, возвращающие систему в первоначальное положение.
Общие критерии устойчивости стационарных состоянийАнализ термодинамических сил, возникающих в системе при отклонении от стационарного состояния.Если система находится

Слайд 32Общие критерии устойчивости стационарных состояний
Система в возмущенном состоянии начинает диссипировать

энергию с большей скоростью, поэтому самопроизвольно возвращается из возмущенного состояния

к первоначальному стационарному

При отрицательном избыточном производстве энтропии возникшая в стационарном состоянии флуктуация не приведет к самопроизвольному возвращению системы в стационарное состояние. Первоначальное стационарное состояние не было устойчивым

Общие критерии устойчивости стационарных состоянийСистема в возмущенном состоянии начинает диссипировать энергию с большей скоростью, поэтому самопроизвольно возвращается

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика