Сила Лоренца

дискретности электрических зарядов и записал уравнения для электромагнитного поля, созданного

отдельными заряженными частицами (уравнения Максвелла – Лоренца); ввел выражение для силы, действующей на движущийся заряд в электромагнитном поле; создал классическую теорию дисперсии света и объяснил расщепление спектральных линий в магнитном поле (эффект Зеемана). Его работы по электродинамике движущихся сред послужили основой для создания специальной теории относительности.

(1853 – 1928 г.г.)
великий
нидерландский
физик – теоретик,
создатель
классической
электронной
теории

стороны магнитного поля.

Сила Лоренца вычисляется по формуле:
Fл = qvBsinα ,где

α - угол между скоростью заряженной частицы и вектором магнитной индукции

левой руки: если левую руку расположить так, что четыре вытянутых

пальца указывают направление скорости положительного заряда(или противоположны скорости отрицательного заряда), а вектор магнитной индукции входит в ладонь, то отогнутый (в плоскости ладони) на 90° большой палец покажет направление силы, действующей на данный заряд.

воздействие;
v – скорость частицы;
Fл – сила Лоренца

угла α.
Рассмотрим 2 частных случая:

1. Заряженная частица влетает в магнитное

поле
параллельно линиям магнитной индукции => v //b
В этом случае α = 0, sin α = 0, Fл = 0. В отсутствии
силы Лоренца частица будет продолжаться
двигаться равномерно и прямолинейно с начальной
скоростью.

2. Заряженная частица влетает в магнитное поле со
скоростью v, перпендикулярно линиям магнитной
индукции. В этом случае α = 90°, sin α = 1, Fл =qvB.
Сила Лоренца перпендикулярна скорости, поэтому
модуль скорости частицы не изменяется, но
изменяется ее направление. Сила Лоренца заставляет
частицу все время двигаться по окружности.

не совершает. Поэтому модуль вектора скорости при движении частицы не

изменяется.
Если заряженная частица движется в однородном магнитном поле под действием силы Лоренца, а ее скорость лежит в плоскости, перпендикулярной вектору то частица будет двигаться по окружности радиуса

частицы в однородном магнитном поле

2 в) 3
г)

4 д) 5 е) 6

х

▪

1

2

3

4

5

6

2 в) 3
г)

4 д) 5 е) 6

2 в) 3
г)

4 д) 5 е) 6

х

▪

1

2

3

4

5

6

2 в) 3
г)

4 д) 5 е) 6

х

▪

1

3

2

4

5

6

протон движется перпендикулярно вектору магнитной

индукции В по окружности радиусом 5 м. Определите скорость протона.

Электрон влетает в однородное магнитное поле с индукцией   перпендикулярно линиям индукции этого поля и движется по окружности радиуса    Вычислите скорость электрона.
В однородном магнитном поле с индукцией   протон движется перпендикулярно вектору  индукции со скоростью   Определите радиус траектории протона.

частотой. Циклотронная частота не зависит от скорости (следовательно, и от

кинетической энергии) частицы. Это обстоятельство используется в циклотронах – ускорителях тяжелых частиц (протонов, ионов). Принципиальная схема циклотрона приведена на рис.

Движение заряженных частиц в вакуумной камере циклотрона.

два электрода в виде полых металлических полуцилиндров (дуантов). К дуантам

приложено переменное электрическое напряжение, частота которого равна циклотронной частоте. Заряженные частицы инжектируются в центре вакуумной камеры. Частицы ускоряются электрическим полем в промежутке между дуантами. Внутри дуантов частицы движутся под действием силы Лоренца по полуокружностям, радиус которых растет по мере увеличения энергии частиц. Каждый раз, когда частица пролетает через зазор между дуантами, она ускоряется электрическим полем. Таким образом, в циклотроне, как и во всех других ускорителях, заряженная частица ускоряется электрическим полем, а удерживается на траектории магнитным полем. Циклотроны позволяют ускорять протоны до энергии порядка 20 МэВ.

в масс-спектрометрах – устройствах, с помощью которых можно измерять массы

заряженных частиц – ионов или ядер различных атомов. Масс-спектрометры используются для разделения изотопов, то есть ядер атомов с одинаковым зарядом, но разными массами (например, 20Ne и 22Ne). Ионы, вылетающие из источника S, проходят через несколько небольших отверстий, формирующих узкий пучок. Затем они попадают в селектор скоростей, в котором частицы движутся в скрещенных однородных электрическом и магнитном полях. Электрическое поле создается между пластинами плоского конденсатора, магнитное поле – в зазоре между полюсами электромагнита.

электрическая сила и магнитная сила Лоренца. При условии E = υB эти

силы точно уравновешивают друг друга. Если это условие выполняется, частица будет двигаться равномерно и прямолинейно и, пролетев через конденсатор, пройдет через отверстие в экране. При заданных значениях электрического и магнитного полей селектор выделит частицы, движущиеся со скоростью υ = E / B.
Далее частицы с одним и тем же значением скорости попадают в камеру масс-спектрометра, в которой создано однородное магнитное поле. Частицы движутся в камере в плоскости, перпендикулярной магнитному полю, под действием силы Лоренца. Траектории частиц представляют собой окружности радиусов R = mυ / qB'. Измеряя радиусы траекторий при известных значениях υ и B' можно определить отношение q / m. В случае изотопов (q1 = q2) масс-спектрометр позволяет разделить частицы с разными массами.

магнитного поля, то такая частица будет двигаться в однородном магнитном

поле по спирали. При этом радиус спирали R зависит от модуля перпендикулярной магнитному полю составляющей υ┴ вектора а шаг спирали p – от модуля продольной составляющей υ||

Движение заряженной частицы по спирали в однородном магнитном поле.

поле индукция поля изменяется в пространстве как по величине, так

и по направлению. В качестве примера рассмотрим магнитное поле, созданное двумя витками с токами, протекающими в одном направлении – магнитную ловушку.

Магнитные ловушки - конфигурации магнитного поля, способные длительное время удерживать заряженные частицы внутри определённого объёма пространства.

определённым условиям:
заряженные частицы должны иметь скорость;
размеры магн. ловушки должны

быть велики по сравнению с Rл, иначе частица выйдет за пределы ловушки;
увеличение напряжённости магнитного поля.

направления поля состоит в придании ловушке конфигурации, при которой у

объёма, занимаемого ею, вообще нет «концов»

Магнитные ловушки

Другой метод удержания частиц в магнитной ловушке в продольном (по полю) направлении был предложен в 1952 сов. физиком Г. И. Будкером Он состоит в использовании магнитных пробок, или магнитных зеркал, — областей, в которых напряжённость магнитного поля сильно (но плавно) возрастает. Такие области могут отражать «падающие» на них вдоль силовых линий поля заряженные частицы.

захваченных и удерживаемых им космических заряженных частиц высоких энергий (электронов

и протонов) образует радиационные пояса Земли за пределами её атмосферы.

Магнитная ловушка (бутылка)

овальных зонах-поясах, окружающих магнитные полюса Земли - авроральных овалах. Диаметр

авроральных овалов составляет ~ 3000 км во время спокойного Солнца, на дневной стороне граница зоны отстоит от магнитного полюса на 10-16°, на ночной - 20-23°. Поскольку магнитные полюса Земли отстоят от географических на ~12°, полярные сияния наблюдаются в широтах 67-70°, однако во времена солнечной активности авроральный овал расширяется и полярные сияния могут наблюдаться в более низких широтах - на 20-25° южнее или севернее границ их обычного проявления. Лишь в полярных областях некоторая часть частиц вторгается в верхние слои атмосферы, вызывая полярные сияния. Радиационные пояса Земли простираются от расстояний порядка 500 км до десятков земных радиусов. Следует вспомнить, что южный магнитный полюс Земли находится вблизи северного географического полюса (на северо-западе Гренландии). Природа земного магнетизма до сих пор не изучена.

ионизация и возбуждение атомов и молекул газов, входящих в её

состав. Излучение возбуждённых атомов и наблюдается как полярное сияние. Спектры полярных сияний зависят от состава атмосфер планет: так, например, если для Земли наиболее яркими являются линии излучения возбуждённых кислорода и азота в видимом диапазоне, то для Юпитера — линии излучения водорода в ультрафиолете.

Поскольку ионизация заряженными частицами происходит наиболее эффективно в конце пути частицы и плотность атмосферы падает с высотой в соответствии с барометрической формулой, то высота появлений полярных сияний достаточно сильно зависит от параметров атмосферы планеты, так, для Земли с её достаточно сложным составом атмосферы красное свечение кислорода наблюдается на высотах 200-400 км, а совместное свечение азота и кислорода — на высоте ~110 км. Кроме того, эти факторы обуславливают и форму полярных сияний — размытая верхняя и достаточно резкая нижняя границы.

общего быстро меняющегося свечения неба или движущихся лучей, полос, корон,

«занавесей». Длительность полярных сияний составляет от десятков минут до нескольких суток.