Разделы презентаций


Тема 8 Сопротивление проводников. Сверхпроводимость. Электронная теория презентация, доклад

ОГЛАВЛЕНИЕ18.1. Сопротивление проводников.18.2. Сверхпроводимость.18.3. Электронная теория проводимости металлов.18.4. Законы Ома и Джоуля – Ленца в дифференциальной форме.

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Тема 8
Сопротивление проводников. Сверхпроводимость. Электронная теория проводимости металлов. Законы

Ома и Джоуля – Ленца в дифференциальной форме

Тема 8 Сопротивление проводников. Сверхпроводимость. Электронная теория проводимости металлов. Законы Ома и Джоуля – Ленца в дифференциальной

Слайд 2ОГЛАВЛЕНИЕ
18.1. Сопротивление проводников.
18.2. Сверхпроводимость.
18.3. Электронная теория проводимости металлов.
18.4. Законы Ома

и Джоуля – Ленца в дифференциальной форме.

ОГЛАВЛЕНИЕ18.1. Сопротивление проводников.18.2. Сверхпроводимость.18.3. Электронная теория проводимости металлов.18.4. Законы Ома и Джоуля – Ленца в дифференциальной форме.

Слайд 38.1. Сопротивление проводников
Сопротивление проводников объясняется тем, что:
1. При движении электронов

между узлами кристаллической решетки происходят соударения, т.к. атомы (ионы) кристаллической

решетки колеблются около положения равновесия. Чем выше температура проводника, тем больше амплитуда колебания атомов (ионов), тем больше сопротивление проводника.

Электрическим сопротивлением проводника обусловлено явление преобразования электрической энергии в тепловую при прохождении электрического тока по проводнику

8.1. Сопротивление проводниковСопротивление проводников объясняется тем, что:1. При движении электронов между узлами кристаллической решетки происходят соударения, т.к.

Слайд 42. Т.к. кристаллическая решетка состоит из ионов, внутри проводника возникает

периодическое электрическое поле. Потенциал этого поля тоже изменяется

по периодическому закону, поэтому упорядоченное движение электронов нарушается.
Экспериментально установлено, что сопротивление проводников R зависит от температуры по закону

Рис. 8.1.

(8.1)

2. Т.к. кристаллическая решетка состоит из ионов, внутри проводника возникает периодическое  электрическое  поле. Потенциал этого

Слайд 5Однако на практике коэффициенты β и γ столь малы, что

ими пренебрегают. Если выразить эту зависимость графически, то можно заметить,

что при абсолютном нуле сопротивление проводников должно упасть до нуля. Однако это далеко не всегда так. В формуле зависимости сопротивления от температуры α называется температурным коэффициентом сопротивления (т.к.с.) и индивидуален для каждого проводника. Для выяснения физического смысла α поступим следующим образом:

Из (8.3) вычтем (8.2) и получим

Итак

- физическая величина, численно равная относительному изменению сопротивления при изменении температуры на 1С.

К оглавлению

(8.2)

(8.3)

Однако на практике коэффициенты β и γ столь малы, что ими пренебрегают. Если выразить эту зависимость графически,

Слайд 68.2. Сверхпроводимость
В 1911 году Камерлинг - Онессом было открыто явление

сверхпроводимости, когда при охлаждении проводника ниже критической температуры его

сопротивление практически уменьшалось до нуля. В установке Камерлинг - Онесса в сосуде Дьюара с жидким гелием находился ртутный замкнутый виток, в котором индуцировался электрический ток, затем судили о величине этого тока по интенсивности магнитного поля около сосуда.

Схема опыта Камерлинг - Онесса.

Рис. 8.2.

Первая фаза опыта.
Ключ К1 замкнут, а ключ К2 – разомкнут. В цепи идет ток.
Вторая фаза опыта.
Отключаем источник тока путем размыкания ключа К1, при одновременном замыкании ключа К2. В течение длительного времени фиксируется ток в цепи, погруженной в жидкий гелий.

К оглавлению

8.2. СверхпроводимостьВ 1911 году Камерлинг - Онессом было открыто явление сверхпроводимости, когда при охлаждении проводника ниже критической

Слайд 78.3. Электронная теория проводимости металлов
Сопротивление однородного по сечению и химическому

составу реального проводника можно рассчитать по формуле
Где l — длина

проводника,S — поперечное сечение проводника,
ρ— удельное сопротивление проводника.

Отсюда

т.е. ρ — физическая величина, численно равная сопротивлению куба вещества с ребром, равным 1.

Согласно классической электронной теории проводимости, электроны в металле представляют собой идеальный газ. Экспериментальное доказательство того, что проводимость металлов обусловлена движением свободных электронов, было дано в опытах Л.И.Мандельштама и Н.Д.Папалекси (в 1913 г.), Стюартом и Толменом (в 1916 г.).
Схема этих опытов такова. На катушку наматывают проволоку, концы которой припаивают к двум металлическим дискам, изолированным друг от друга (рис. 8.4). К концам дисков при помощи скользящих контактов присоединяют гальванометр.

-

(8.5)

(8.6)

8.3. Электронная теория проводимости металловСопротивление однородного по сечению и химическому составу реального проводника можно рассчитать по формулеГде

Слайд 8 Катушку приводят в быстрое вращение, а затем

резко останавливают. После резкой остановки катушки свободные заряженные частицы будут

некоторое время двигаться относительно проводника по инерции, и, следовательно, в катушке возникнет электрический ток. Ток будет существовать незначительное время, так как из-за сопротивления проводника заряженные частицы тормозятся и упорядоченное движение частиц, образующее ток, прекращается.

Рис. 8.4.

Наблюдения показали, что в цепи после остановки катушки некоторое время существует ток. Направление его говорит о том, что он создается движением отрицательно заряженных частиц. Переносимый при этом заряд пропорционален отношению заряда частиц, создающих ток, к их массе, т.е. |q0|/m. Поэтому, измеряя заряд, проходящий через гальванометр за все время существования тока в цепи, удалось определить отношение |q0|/m. Оно оказалось равным 1,8  1011 Кл/кг. Эта величина совпадает с отношением заряда электрона к его массе e/m, найденным ранее из других опытов.

К оглавлению

Катушку приводят в быстрое вращение, а затем резко останавливают. После резкой остановки катушки свободные

Слайд 98.4. Законы Ома и Джоуля - Ленца в дифференциальной форме
При

прохождении электрического тока по проводнику совершается работа A=qU, которая

по закону сохранения и превращения энергии, идет на нагревание проводника. Если ток постоянный, то q=It, тогда

A=UIt

Это математическое представление закона Джоуля - Ленца.
Мощность, выделяемая в цепи равна

Выделим в веществе элементарный отрезок и применим к нему закон Ома для участка цепи:

Подставив в формулу закона Ома получим:

(8.7)

(8.8)

(8.9)

8.4. Законы Ома и Джоуля - Ленца в дифференциальной формеПри прохождении электрического тока по  проводнику совершается

Слайд 10В векторной форме
По определению мощность тока
Это и есть запись

закона Ома в дифференциальной форме. Итак, плотность тока

прямо пропорциональна напряженности электрического поля.

объемная плотность мощности.

Тогда закон Джоуля - Ленца в дифференциальной форме запишется

т. е. объемная плотность мощности тока прямо пропорциональна квадрату напряженности электрического поля.

К оглавлению

(8.10)

(8.11)

(8.12)

(8.13)

(8.14)

-

В векторной форме По определению мощность токаЭто и есть запись закона Ома в дифференциальной форме.  Итак,

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика