Слайд 1Лекции 13,14
Явления в сверхпроводящем кольце, содержащем один Джозефсоновский переход.
ВЧ-СКВИД
Слайд 2Вводные замечания
Сверхпроводящее кольцо, в котором одна слабая связь.
Обозначение:
2. Это главный
элемент одноконтактного (или ВЧ) СКВИДа.
3. На таком кольце не возникает
постоянного напряжения V, т.к. слабая связь всегда закорочена кольцом.
4. Но такое кольцо реагирует на переменный внешний сигнал
Слайд 3Напряжение на слабой связи
Напряжение (естественно, переменное) на слабой связи может
появиться лишь при изменении магнитного потока через кольцо:
Но если на
слабой связи есть напряжение, значит через нее течет ток. И выполнено Джозефсоновское соотношение
Слайд 4Напряжение на слабой связи
Приравнивая (12.1) и (12.3) и интегрируя по
времени, получим
Еще раз напомню, что здесь Ф – полный поток
через кольцо.
Из (12.4) видно, что, например, при Ф=Ф0/4 величина ϕ=π/2 и ток через переход
j=jcsinϕ=jc
Слайд 5Полный поток, охваченный кольцом одноконтактного интерферометра
При изменении внешнего потока Фе
возникает экранирующий ток в кольце Iэ. Поэтому при L≠0 имеется
поток LIэ (с=1), возникающий из-за индуктивности кольца.
Ф=Фе - LIэ (12.5)
Фе=ВS, B-индукция (внешняя) поля, S-площадь кольца.
Например, Ф=0 может быть при Фе≠0 (эффект Мейснера-Оксенфельда)
Но этот ток Iэ проходит и через слабую связь. А мы знаем, что тогда он состоит из следующих компонент:
Iэ = Icsinϕ + V/R + CdV/dt + If (12.6)
Слайд 6Полный поток, охваченный кольцом одноконтактного интерферометра
Подставим Iэ в (12.5) и
учтем (12.4). Получим
Здесь Фш=LIf – шумовой поток, L – индуктивность
кольца, C – емкость перехода,
R – сопротивление перехода в N-состоянии.
В квазистатическом приближении dФ/dt=d2Ф/dt2=0. И считаем Фш=0. Тогда и остается (12.7) без дополнительных членов
Слайд 7Полный поток, охваченный кольцом одноконтактного интерферометра
При малых L⋅Ic (
Ф(Фе) будет иметь вид
Слайд 8Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Схема
Слайд 9Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Основной принцип работы ВЧ-СКВИДа (на примере гистерезисного)
Пусть ток
входной катушки равен нулю, т.е. ФТ=0
Слайд 10Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Увеличим ток I контура К, пропорционально увеличится и
амплитуда Фе и соответственно Ф и Vo. Т.е. мы имеем
примерно линейную зависимость сигнала Vo от I.
Но так будет только до тех пор, пока увеличение тока I не приведет тому, что поток Фе достигнет критической величины потока Фес. При этом:
IL=Фес/М, I=Фес/МQ
, где М-коэффициент взаимоиндукции, Q-добротность контура. В этот момент произойдет скачок полного потока. На графике Ф(Фе) изображающая точка опишет петлю гистерезиса, выделится тепло, пропорциональное площади петли
Слайд 12Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Для этого процесса потребуется энергия. Она будет забрана
из контура К. Это эквивалентно внесению в контур К доп.
сопротивления (потерь). Контур выходит из резонанса, ток IL в нем резко уменьшается (и Фе уже не достигает Фес). И снова копится энергия. Ток достигает нужного значения, опять Фе=Фес, опять удар и т.д
Слайд 13Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Если мы будем увеличивать ток от ВЧ-генератора, эти
скачки будут только чаще (быстрее будет копиться энергия), но Vo=Vo1=Const
с ростом тока I. До каких пор? Пока энергия не будет успевать накапливаться за один период. После этого начнется дальнейший рост Vo от I
Слайд 15Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Опять остановка в росте Vo и т.д. Т.е.
вид ВАХ (ВАХ СКВИДа и есть эта зависимость Vo от
тока генератора I):
Слайд 16Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Дадим теперь ток через входную катушку СКВИДа. Т.е.
ФТ≠0. Сделаем ФТ=Фо/2. Ясно, что теперь Фес будет достигнуто раньше,
при IL=(Фес-Фо/2)/М, т.е. плато начнется при Vo=Vo2
Слайд 18Принцип работы ВЧ-СКВИДа
Дадим некоторый рабочий ВЧ ток накачки Iраб
Слайд 19Принцип работы ВЧ-СКВИДа
«Треугольная» зависимость выходного напряжения Vo колебательного контура от
входного потока ФТ СКВИДа
Слайд 20ВЧ-СКВИД в безгистерезисном режиме
Идея: вид Vo(I) отличается от рассмотренного для
гистерезисного СКВИДа. Показано, что:
Слайд 21ВЧ-СКВИД в безгистерезисном режиме
Если Ф меняется от 0 до Фо/2,
то V меняется от V1 до V2. Т.е. сигнальная характеристика
будет: