Разделы презентаций


Lec1.ppt

ЛЕКЦИЯ 1 .ЭЛЕКТРОННАЯ ВЕТВЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ В КРИСТАЛЛАХ. ПЛАЗМЕННАЯ МОДЕЛЬ НЕПЕРЕХОДНОГО МЕТАЛЛА. ГАМИЛЬТОНИАН ЭЛЕКТРОН-ИОННОЙ СИСТЕМЫ. УСЛОВИЕ ГЛОБАЛЬНОЙ И ЛОКАЛЬНОЙ ЭЛЕКТРОНЕЙТРАЛЬНОСТИ.Гамильтониан системы, Ионы тяжелые, их кин. энергию учитывать не будемКинетическая энергия электронов Энергия

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1 ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА
ТВЕРДОГО ТЕЛА (для групп Е8-01,02,Т8-31,32,32а,32б,37,70а, 70б) (

Примечание. Для групп Т8-32,32а,32б курс называется «Теория конденсированного состояния» ) Авторы:

КАГАН Ю.М. , СОБАКИН В.Н. , ИВЛИЕВ С.В. Лектор: доцент Собакин В.Н.
ТЕОРЕТИЧЕСКАЯ ФИЗИКА ТВЕРДОГО ТЕЛА (для групп Е8-01,02,Т8-31,32,32а,32б,37,70а, 70б) ( Примечание. Для групп Т8-32,32а,32б курс

Слайд 2ЛЕКЦИЯ 1 .ЭЛЕКТРОННАЯ ВЕТВЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ В КРИСТАЛЛАХ. ПЛАЗМЕННАЯ МОДЕЛЬ НЕПЕРЕХОДНОГО

МЕТАЛЛА. ГАМИЛЬТОНИАН ЭЛЕКТРОН-ИОННОЙ СИСТЕМЫ. УСЛОВИЕ ГЛОБАЛЬНОЙ И ЛОКАЛЬНОЙ ЭЛЕКТРОНЕЙТРАЛЬНОСТИ.


Гамильтониан системы

,




Ионы тяжелые, их кин. энергию учитывать не будем


Кинетическая энергия электронов

Энергия электрон – электронного
взаимодействия

ЛЕКЦИЯ 1 .ЭЛЕКТРОННАЯ ВЕТВЬ ВОЗБУЖДЕНИЯ В КРИСТАЛЛАХ. ПЛАЗМЕННАЯ МОДЕЛЬ НЕПЕРЕХОДНОГО МЕТАЛЛА. ГАМИЛЬТОНИАН ЭЛЕКТРОН-ИОННОЙ СИСТЕМЫ. УСЛОВИЕ ГЛОБАЛЬНОЙ И

Слайд 3Разложение функции в ряд Фурье
В силу полноты набора экспоненциальных

функций типа плоских волн
любую функцию можно разложить в ряд

Фурье.

Оператор электрон-
электронного
взаимодействия

Разложение функции в ряд Фурье В силу полноты набора экспоненциальных функций типа плоских волн любую функцию можно

Слайд 4“Операторность” заключена в координатах электронов.


Вклад

дают обратному расстоянию между частицами

“Операторность”      заключена в координатах электронов.Вклад дают     обратному расстоянию

Слайд 5Система металла (как и любая устойчивая макроскопическая
система в целом

электронейтральна. Электроны могут
(в принципе) собраться все в одной части

металла, тогда она
будет заряжена отрицательно, а кусок (область) , где
электронов нет – положительно. Конечно, в реальности такого
никогда не происходит. Чтобы избежать этой возможности
при описании, потребуем локальной электронейтральности
(чтобы нейтральными был любой, даже быть может,
микроскопически малый объем).

--среднее значение


Система металла (как и любая устойчивая макроскопическая система в целом электронейтральна. Электроны могут (в принципе) собраться все

Слайд 6В этой формуле последние три слагаемые- некулоновские члены;
первый член

самый главный:

расстояния большие -
это кулоновское взаимодействие (конкретный вид).
В этой формуле последние три слагаемые- некулоновские члены; первый член самый главный:

Слайд 7
;
;
Таким образом, выражение в фигурных скобках

равно

;  ; Таким образом, выражение в фигурных скобках равно

Слайд 8Получаем

Остался вклад только от одной ячейки (в первом слагаемом),
второе

слагаемое содержит
.
Первое слагаемое
Второе слагаемое

- макроскопическое число.

ПолучаемОстался вклад только от одной ячейки (в первом слагаемом), второе слагаемое содержит .Первое слагаемое Второе слагаемое

Слайд 9
(!)

отвечает бесконечная длина волны;
максимальная длина волны

равна размеру кристалла
.

(всего ячеек

– линейный размер)

Второе слагаемое всегда >> первого в

раз.

(!) отвечает бесконечная длина волны; максимальная длина волны равна размеру кристалла .  (всего ячеек

Слайд 10Для плоского (двумерного) кристалла первый член уже нельзя было бы

выкинуть , следовательно, условие

локальной электронейтральности
систем пониженной размерности требует отдельного рассмотрения.
Таким образом, с макроскопической точностью,

Мы использовали трехмерность системы.

Таким образом, с макроскопической точностью,

Для плоского (двумерного) кристалла первый член уже нельзя было бы выкинуть , следовательно, условие

Слайд 11Ионная решетка, погруженная в электронную жидкость.
Эта система чисто вспомогательная;

мы предполагаем,
что - жидкость остается неоднородной,
несмотря на присутствие

ионов.

Ионная решетка, погруженная в электронную жидкость. Эта система чисто вспомогательная; мы предполагаем, что - жидкость остается неоднородной,

Слайд 12Суммарный заряд и дипольный момент равны нулю.
 

( заменили на сферическую

ячейку того же
объема – мы полностью разбили взаимодействие
на

N вкладов одной ячейки; от формы ничего
не зависит)


Выделенный электронный заряд взаимодействует с ионом и с окружающей электронной жидкостью

Суммарный заряд и дипольный момент равны нулю. ( заменили на сферическую ячейку того же объема – мы полностью

Слайд 13Интегрируем по всей ячейке.


(При расчете считаем , что ионы точечные!

)
Для вспомогательных электронов не надо учитывать неточечность. Этот электронный

заряд взаимодействует также и с остальными электронами из сферы. По теореме Гаусса, заряд, распределенный по сфере, эквивалентен точечному заряду в центре;

Интегрируем по всей ячейке.(При расчете считаем , что ионы точечные! ) Для вспомогательных электронов не надо учитывать

Слайд 14


Энергия системы оказалась отрицательной. Таким образом, система с
полностью скомпенсированным

(погашенным) зарядом устойчива.

Энергия системы оказалась отрицательной. Таким образом, система с полностью скомпенсированным (погашенным) зарядом устойчива.

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика