Разделы презентаций


Lekciya1.ppt

Лекция 1 (2 слайд)3. Опыты Франка и ГерцаПри неупругих столкновениях электронов с атомами энергия электронов меняется дискретными порциями. 4. Опыты Штерна и ГерлахаМагнитный момент и, следовательно, механический момент атома принимает дискретный

Слайды и текст этой презентации

Слайд 1Лекция 1. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные

экспериментальные факты, лежащие в основе квантовой механики
Основные экспериментальные факты,

противоречащие классической физике

1. Устойчивость атомов
Из классической электродинамики Максвелла следует, что криволинейное движение заряженной частицы с ускорением приводит к излучению электромагнитных волн, то есть к потере энергии на излучение и, следовательно, к неустойчивости атомов

2. Спектр излучения атомов
Экспериментально наблюдаемый спектр излучения атомов состоит из дискретных линий, то есть атомы имеют дискретный спектр энергий, отвечающих состояниям финитного движения.

Лекция 1. Место квантовой механики в современной физической науке. Основные экспериментальные факты, лежащие в основе квантовой механики

Слайд 2Лекция 1 (2 слайд)
3. Опыты Франка и Герца
При неупругих столкновениях

электронов с атомами энергия электронов меняется дискретными порциями.
4.

Опыты Штерна и Герлаха
Магнитный момент и, следовательно, механический момент атома принимает дискретный значения.

5. Дифракция электронов на кристаллах (Девисон, Джермер, Томсон).
Подобная дифракция рентгеновского излучения на кристаллической решётке свидетельствует о наличии у электрона волновых свойств, что означает отсутствие понятия траектории.

Лекция 1 (2 слайд)3. Опыты Франка и ГерцаПри неупругих столкновениях электронов с атомами энергия электронов меняется дискретными

Слайд 3Лекция 1 (3 слайд)
6. Дифракция квантовой частицы на двух

щелях

1. Наблюдается дифракционная картина с чередующимися максимумами и минимумами



2. Эта картина не сводится к наложению результатов, которые получаются, если поочередно закрывать каждую из щелей

3. Пропуская частицы по одной, мы получаем от каждого атома только одну точку на экране

4. Атом попадает в какую-то точку, но мы заранее не знаем, в какую. Совокупность этих точек дает наблюдаемую дифракционную картину, то есть мы имеем дело с ансамблем измерений.
Лекция 1 (3 слайд) 6. Дифракция квантовой частицы на двух щелях 1. Наблюдается дифракционная картина с чередующимися

Слайд 4Лекция 1 (4 слайд)
Из опытов по дифракции следует

1.

С движением частицы связан волновой процесс. У квантовой частицы есть

волновые свойства.

2. Это противоречит картине движения по траектории. Как может влиять та щель, через которую атом не пролетал?

3. От одной частицы получается не слабое подобие общей дифракционной картины, а только точка на экране. Следовательно, волновой процесс, связанный с движением квантовой частицы, не является классической волной.

4. Для каждой частицы можно указать только вероятность попадания в ту или иную точку экрана, то есть вероятность рассеяния на тот или иной угол.
Лекция 1 (4 слайд) Из опытов по дифракции следует 1. С движением частицы связан волновой процесс. У

Слайд 5Лекция 1 (5 слайд)
Теоретические подходы, которые лежат в основе квантовой

механики или ставшие ее составными частями
1900 г. - Макс Планк,

квантование энергии, постоянная Планка. Нобелевская премия 1918 г.


1905 г. - Альберт Эйнштейн, понятие кванта света - фотона, теория фотоэффекта, Нобелевская премия 1921 г. г.

1913 г. - Нильс Бор, квантование уровней энергии в атоме, Нобелевская премия 1922 г.

1923 - 24 г. - Луи де Бройль, корпускулярно-волновой дуализм де Бройля, Нобелевская премия 1929 г.

1924 г.- Бор, Крамерс, Слеттер, понятие волны вероятности.

1924 - 25 г. - Вольфганг Паули, принцип запрета Пуаули, Нобелевская премия 1945 г.

Лекция 1 (5 слайд)Теоретические подходы, которые лежат в основе квантовой механики или ставшие ее составными частями1900 г.

Слайд 6Лекция 1 (6 слайд)
1925,1927 г. - Вернер Гейзенберг, матричная формулировка

квантовой механики, соотношение неопределённостей, Нобелевская премия 1932 г.


1926 г. - Эрвин Шредингер, волновая функция и волновое уравнение Шредингера, Нобелевская премия (совместно в Полем Дираком) 1933 г.

1926 г. - Макс Борн, вероятностная интерпретация квантовой механики, Нобелевская премия 1954 г.

1927 г. - V Сольвеевский конгресс в Брюсселе, копенгагенская интерпретация.

Лекция 1 (6 слайд)1925,1927 г. - Вернер Гейзенберг, матричная формулировка квантовой механики, соотношение неопределённостей, Нобелевская премия 1932

Слайд 7Лекция 1 (7 слайд)
Согласно современным представлениям, классическая механика перестает работать,

когда характерный масштаб действия для системы сравним с постоянной Планка.

Если действие, характерное для рассматриваемой механической системы сравнимо с постоянной Планка, система является классической, и для описания ее движения можно использовать классическую механику.

Лекция 1 (7 слайд)Согласно современным представлениям, классическая механика перестает работать, когда характерный масштаб действия для системы сравним

Слайд 8Лекция 1 (8 слайд)
Оценим действие для атомных масштабов

Лекция 1 (8 слайд)Оценим действие для атомных масштабов

Слайд 9Лекция 1 (9 слайд)

Лекция 1 (9 слайд)

Слайд 10Лекция 1 (10 слайд)
В некоторых случаях квантовая механика работает и

для макроскопических явлений, таких, например, как

ферромагнетизм,

сверхпроводимость,

конденсация Бозе

- Эйнштейна

и ряде других
Лекция 1 (10 слайд)В некоторых случаях квантовая механика работает и для макроскопических явлений, таких, например, как ферромагнетизм,

Обратная связь

Если не удалось найти и скачать доклад-презентацию, Вы можете заказать его на нашем сайте. Мы постараемся найти нужный Вам материал и отправим по электронной почте. Не стесняйтесь обращаться к нам, если у вас возникли вопросы или пожелания:

Email: Нажмите что бы посмотреть 

Что такое TheSlide.ru?

Это сайт презентации, докладов, проектов в PowerPoint. Здесь удобно  хранить и делиться своими презентациями с другими пользователями.


Для правообладателей

Яндекс.Метрика