Дифракция света

включающих неоднородности, из-за которых наблюдается отклонение от законов геометрической оптики.

к препятствию)
параллельные лучи (источник и точки наблюдения на бесконечности)
a
b


Э

Парижской академии наук.
Фраунгофер Йозеф
(1787- 1826)
немецкий физик, профессор Мюнхенского

линейный размер препятствия,
b – расстояние от препятствия до экрана

вторичных волн, огибающая которых образует новый фронт волны.

найдена как результат интерференции всех вторичных волн с учетом их

- точка наблюдения. Разобьем сферическую волновую поверхность на кольцевые зоны

фазе из-за разности хода λ/2. Такие колебания гасят друг друга.

колебания меньшей амплитуды, чем предыдущая.

Изобразим колебание, создаваемое каждой подзоной в т. Р , в

всех зон

интенсивность в 4 раза меньшую, чем одна только 1-я зона.

с круглым отверстием радиуса R.

– от источника до препятствия,
b – от препятствия до

ширма

При а = ∞:

темное пятно.

m, то

P будет наблюдаться минимум, так как все открытые зоны можно

четные зоны, то интенсивность света в точке P резко возрастает. Амплитуда

Зонные пластинки

Она действует подобно линзе.

непрозрачный диск D.

всегда будет светлое пятно от m+1-й зоны.
Это пятно называют

в виде полосок так, чтобы разность хода Δ была примерно

– результирующее колебание.

монохроматическая волна,
ϕ - угол дифракции.

три). Разность хода лучей, идущих от краев каждой зоны равна

условие минимума:
При нечетном k = 2m + 1 колебания одной из зон не

решеткой.

как от одной и той же щели, так и от

“старые” минимумы. Они получаются в тех же направлениях, что и

N – число щелей

N. I0 – интенсивность при дифракции на одной щели.

спектральных линий, воспринимаемых раздельно

дополнительным минимумом линии λ.

которые еще можно различить:

dзр. Полагая dзр = 3 мм, λ = 550 нм, получим предельное угловое разрешение глаза:

кристаллах наблюдают в рентгеновских лучах, т.к. нужна маленькая λ.

расстояния и определяют кристаллическую структуру.
Рентгеновская спектроскопия.
По известным d и θ