Детекторы ионизирующих излучений

1903 году и представлял собой экран, покрытый слоем ZnS. Вспышки,

возникавшие при попадании в него заряженных частиц, фиксировались с помощью микроскопа. Именно с таким детектором Гейгер и Марсден в 1909 г. провели опыт по рассеянию альфа-частиц атомами золота, приведший к открытию атомного ядра. Начиная с 1944 г. световые вспышки от сцинтиллятора регистрируют фотоэлектронными умножителями (ФЭУ). Позже для этих целей стали использовать также полупроводниковые фотодиоды или микроканальные пластины

кванты видимого или ультрафиолетового излучения
ГАЗОВЫЕ
ЖИДКИЕ
ТВЕРДЫЕ
Благородные газы: криптон, ксенон, аргон

и гелий. Газовые сцинтилляторы обладают линейной зависимостью величины сигнала от энергии частицы в широком диапазоне энергий. Источник может быть введён в объём газового сцинтиллятора. Требуют высокой чистоты газа и специального ФЭУ с кварцевыми окнами

Неорганические кристаллы: NaI(Tl),
KI(Tl), CsI(Tl), LiI(Eu), LiF(Eu),
NaCl(Ag Cl), ZnS(Ag). Малая
длительность сцинтилляции,
линейная зависимость между
амплитудой импульса и энергией
частицы.
Органические кристаллы: антрацен,
стильбен, нафталин.
Пластики: Это твердые растворы
флуоресцирующих органических
соединений в подходящем
прозрачном высокомолекулярном
веществе. Антрацен, стильбен
(0,1-0,4%) в полистироле или
полиметилметакриле (огрстекло)

Органические растворители, (толуол, ксилол, бензол, фенилциклогексан), в который добавлены сцинтилляторы (дифенилоксазол, паратерфенил). Обладают высокой эффективностью к корпускулярному излучению и гамма-квантам низких энергий. Возможность спектрометрических измерений. Возможность использования ЖС-спектрометров для регистрации Черенковского излучения

растворителе в результате переходов -электронов в возбужденные -состояния. При переходе

возбужденных -состояний в основное испускаются кванты света в видимой или ближней ультрафиолетовой области спектра. Для повышения квантового выхода к растворителю добавляют сцинтиллятор (РРО). Нижний уровень возбуждения -состояний молекул сцинтиллятора должен быть меньше уровня возбуждения молекул растворителя. Если в процессе тепловой миграции возбужденная молекула р-теля оказывается в достаточной близости от молекулы сцинтиллятора, происходит процесс переноса энергии от молекулы р-ля к молекуле сцинтиллятора. Возбужденные -состояния молекул активатора тратят всю энергию возбуждения на испускание квантов света

ТВЕРДЫЕ НЕОРГАНИЧЕСКИЕ СЦИНТИЛЛЯТОРЫ
Процесс возникновения сцинтилляций можно представить при помощи зонной теории твердого тела. Если в кристалле имеются какие-либо дефекты, нарушения решетки или примесные атомы, то возможно появление энергетических электронных уровней, расположенных в запрещенной зоне. При внешнем воздействии электроны могут переходить из валентной зоны в зону проводимости. В валентной зоне останутся свободные места, обладающие свойствами положительно заряженных частиц с единичным зарядом и называемые дырками. Описанный процесс и является процессом возбуждения кристалла. Возбуждение снимается путем обратного перехода электронов из зоны проводимости в валентную зону, происходит рекомендация электронов и дырок. Во многих кристаллах переход электрона из зоны проводимости в валентную происходит через промежуточные люминесцентные центры, уровни которых находятся в запрещенной зоне. При переходе электронов в две стадии испускаются фотоны с энергией, меньшей ширины запрещенной зоны. Для таких фотонов вероятность поглощения в самом кристалле мала и поэтому световой выход для него много больше, чем для чистого, беспримесного кристалла.

4

вспышки, к энергии, потерянной заряженной частицей в сцинтилляторе. Оно лежит

в пределах от долей процента до 10 — 15%.
2. Спектр излучения - отношение световой энергии, вышедшей из сцинтиллятора, к энергии потерянной в нем заряженной частицей, называется техническим выходом или технической эффективностью. Диапазон длин волн излучения должен как можно лучше перекрываться со спектром поглощения сенсора.
3. Время высвечивания cцинтиллятора – время (τ ), в течение которого интенсивность падает в е раз. Длительность вспышки должна быть достаточно короткой, чтобы обеспечить необходимое быстродействие.

6

на явлении вторичной эмиссии. Самый распространенный сенсор фотонов сцинтилляционных вспышек,

служит для преобразования последних в импульсы электрического тока. Впервые разработан и предложен Л.А. Кубецким в 1930–34 г.г.

Основными элементами ФЭУ являются фотокатод (сурмяно-цезиевый), фокусирующая система, умножительная система (диноды), анод (последний динод), делитель. Вся конструкция помещается в стеклянный баллон с высоким вакуумом - 10-6 мм рт.ст. Между электродами ФЭУ создается ускоряющее поле с помощью делителя напряжения.

10

нм.
2. Коэффициент усиления умножителя: К = qσn,
где q

- множитель, меньший единицы, учитывающий неполное собирание электронов с фотокатода на первый динод; n- число динодов; σ - коэффициент вторичной эмиссии (отношение числа вторичных электронов к числу первичных). Для фотоумножителей типа ФЭУ-39 в рабочем режиме σ = 2-4, что соответствует коэффициенту усилия К = 104 - 108. Поскольку К не зависит от числа падающих электронов, ФЭУ представляет собой линейный прибор, т.е. заряд переносимый лавиной на анод пропорционален числу первичных фотоэлектронов, собираемых с фотокатода, и, следовательно, пропорционален световой вспышки, попавшей на катод.

Помехи в ФЭУ

Кроме полезных импульсов существует темновой ток ФЭУ. Причины помех ФЭУ (космическое излучение, авто- и термоэмиссия из динодов и т.д.), проявляются случайным образом в случайной точке усилительного тракта. Такие электроны пройдут неполный процесс умножения и на выходе дадут импульс малой амплитуды. Сюда же попадут и микропробои по цепи питания и элементам конструкции. Исключение составит только термоэмиссия из фотокатода. Термоэлектроны пройдут тот же процесс умножения, что и фотоэлектроны, и дадут на выходе импульсы, неотличимые от полезных.

представленные фотодиодами (ФД) которые до последнего времени имели недостатки -

отсутствие внутреннего усиления и большой темновой ток. Сегодня данные фотоприемники становятся все более актуальными и отличается от вакуумного ФЭУ значительно более низким напряжением питания, меньшей потребляемой мощностью, небольшими габаритами и весом, более высокими надёжностью и стабильностью характеристик, нечувствительностью к магнитным полям, высокой линейность световой характеристики в широком (до восьми порядков) диапазоне интенсивности светового потока.

• лавинный фотодиод;
• кремниевый фотоэлектронный умножитель
• PIN фотодиод;
• металл-диэлектрик полупроводниковый фотодиод

12

отклонения из-за разброса скоростей электронов по величине и по направлению,

а так же от их траекторий. Поэтому даже от мгновенной световой вспышки в сцинтилляторе на аноде ФЭУ будет возникать импульс растянутый до 10-8–10-9 с. Т.е. ФЭУ обладает временным разрешением. Для неорганических сцинтилляторов время высвечивания сравнительно велико (>10-7 c), поэтому флуктуации времени пролета электронов через ФЭУ не играет роли. Для органических сцинтилляторов разрешающее время ФЭУ может оказаться сравнимым по величине со временем высвечивания сцинтиллятора и необходимы ФЭУ специальной конструкции с временным разрешением 10-10с.

13

из соотношения:
где Е-энергия в эВ потерянная в сцинтилляторе заряженной

частицей, е - заряд электрона, С - емкость анодной цепи, α - конверсионная эффективность сцинтиллятора, β - коэффициент, учитывающий неполное собирание света на фотокатод, ε - эффективность фотокатода на 1 эв энергии света. С и заряд е постоянные величины.

Экспериментальной амплитудной разрешающей способностью сцинтилляционного спектрометра R называют отношение ширины распределения на половине высоты ΔА к средней амплитуде распределения при условии облучения сцинтиллятора моноэнергитическим облучением. R = ΔА/A, так как А~E, то R = ΔE/E (энергетическое разрешение).

14

однако для взаимодействия с гамма-квантами надо учитывать фотоэффект, комптон эффект

и эффект образования пар

15

быстродействие; возможность изготовления сцинтилляторов разных размеров и конфигураций; высокая надёжность

и относительно невысокая стоимость. Благодаря этим качествам сцинтилляционные счётчики широко применяется в ядерной физике (например, для измерения времени жизни возбуждённых состояний ядер, измерение сечения деления, регистрация осколков деления газовыми сцинтилляционными счётчиками), физике элементарных частиц и космических лучей (например, экспериментальное обнаружение нейтрино), в промышленности (гамма-дефектоскопия, радиационный контроль), дозиметрии (измерение потоков γ-излучений, испускаемых человеком и другими живыми организмами), радиометрии, геологии, медицине и т.
д. Недостатки сцинтилляционного счётчика: малая чувствительность к частицам низких энергий (1 кэВ), невысокая разрешающая способность по энергии.

является более высокая эффективность, поскольку можно выращивать кристаллы сцинтилляторов очень

большого размера. Эти детекторы просты в обращении, не требуют охлаждения, что позволяет использовать их в тех случаях, когда нужен оперативный контроль или постоянный мониторинг радиоактивности, а также в экспериментах, не требующих высокого энергетического разрешения. Они также обладают лучшим временным разрешением по сравнению с полупроводниковыми

17

α- излучения ~ 100%
- высокоэнергетического (> 50 кэВ) β-излучения ~

100%
МДА: для β -излучателей ~ 10-20 мБк для α -излучателей ~ 5 мБк
Возможность α-β-разделения
Возможность проведения α-β-спектрометрии
Быстрота и надежность получения оперативной информации о радионуклидном составе анализируемых объектов;
Минимальные трудозатраты при подготовке счетного образца;
Возможность исключить в ряде случаев из аналитического цикла другие методы анализа (α -, γ-спектрометрические);
…

18

энергии ионизирующей частицы, затрачиваемой на собственно сцинтилляционный процесс, т.е. к

уменьшению квантового выхода флуоресценции, или гашению

Жидкостно-сцинтилляционные спектры препаратов 14C с различным уровнем гашения.

Смещение альфа-пиков в ЖС спектре в зависимости от гашения. Спектры 211At с дочерним 211Po

19

210Pb, 210Po , 234U, 238U …) и техногенных (3H, 14C,

90Sr , 89Sr , 137Cs, 241Pu, 36Cl, 129I, 85Kr, 99Tc, Pu …) радионуклидов в объектах окружающей среды (воздух, почва, вода, донные отложения, осадки, листва …) на фоновых уровнях - включает радиохимическую подготовку проб;
Экспресс-анализ (метод «скрининга» без радиохимической подготовки) различных радионуклидов в объектах окружающей среды при контроле выбросов и сбросов предприятий неядерного цикла – угольные, нефтяные, газовые месторождения, ТЭЦ;
Контроль техногенных радионуклидов в выбросах и сбросах предприятий ядерного цикла (3H, 85Kr, 89Sr, 90Sr, 99Tc, 129I, 241Pu …) - включает радиохимическую подготовку проб;
Радиационный контроль источников питьевого водоснабжения:
экспресс-анализ (без радиохимической подготовки) содержания альфа- и бета- излучателей с одновременным определением основных компонентов, а также
анализ отдельных нормируемых радионуклидов (90Sr, 226Ra, 228Ra, 210Pb, 210Po, 234U, 238U…) - включает радиохимическую подготовку проб;
Радиационный контроль продуктов питания;
Контроль РАО;

20

на предприятиях ядерного цикла - экспресс-анализ методом «скрининга» без радиохимической

подготовки или с минимальной упрощенной подготовкой;
Контроль содержания в воздухе, а также внутреннего содержания различных радионуклидов персонала на предприятиях ядерного цикла;
Вывод из эксплуатации и реабилитация территорий после демонтажа реакторов (3H, 14С, 63Ni, 90Sr …) ;
Экспрессное обследование больших групп людей в случае чрезвычайных ситуаций (например, с использованием анализов мочи или мазков из носа);
Определение суммарной α-β-активности в различных объектах;
Радиоуглеродный анализ;
Прецизионный анализ содержания радона и торона в воздухе помещений;
Контроль радиоизотопных трассеров в медицинских и биологических исследованиях;
Контроль качества изотопной продукции;

21

– 567 событий, фон 209
22

и нестабильный фон
1 ФЭУ
жидкий сцинтиллятор
+ проба
23

USA
Guardian 1414 , Wallac, Finland
Beckman
Beckman Coulter Inc., USA
Приборы
24

USA
Активная защита из сцинтилляционного кристалла BGO (германат висмута)
Приборы
Измерительный
флакон
BGO
25

счетчиком. Он регистрирует так называемое черенковское излучение – свечение, испускаемое

заряженной частицей, которая движется в среде со скоростью, превышающей скорость света в этой среде

ANTARES

Схема черенковского счётчика: слева – конус черенковского излучения, справа – устройство счётчика. 1 - частица, 2 - траектория частицы, 3 - фронт волны, 4 - радиатор, 5 - ФЭУ (показано развитие лавины вторичных электронов, вызванное фотоэлектроном), 6 - фотокатод

27

спектры, в том числе спектры с малой статистикой и большой

степенью наложения спектров отдельных радионуклидов друг на друга.

236U

137Cs

234U

99Tc

63Ni

88Y

Sum

Sample

28

среды. Теория и практика. Бином. Лаборатория знаний. 2006. 286 с.
2.

Р.А. Алиев. Практические аспекты гамма-спектрометрического анализа. Российский химический журнал. Том LIV. 2010, №3, С. 180-190.

3. И.Н. Бекман. Измерение ионизирующих излучений (курс лекций). Москва. 2006. http://profbeckman.narod.ru/radiometr.htm#Лекция_2._ДЕТЕКТОРЫ_РАДИОАКТИВНЫХ_
ИЗЛУЧЕНИЙ:

4. Сапожников Ю.А, Калмыков С.Н., Алиев Р.А. Методическое руководство к курсу «Основы радиохимии и радиоэкологии». Жидкостно-сцинтилляционная спектроскопия. М.: Химфак МГУ, 2003.

29

поверхность или срез объекта.
Для получения распределения тех или иных веществ

в объекте используют маркирование нужных молекул изотопным индикатором. Радиоактивные вещества, содержащиеся в объекте, как бы сами себя фотографируют (отсюда название).
После проявления места затемнения на пленке соответствуют локализации радиоактивных частиц. Метод используется в медицине, технике, а также в биологии, например, для изучения процессов фотосинтеза, где прослеживается след радиоактивного диоксида углерода, проходящего через различные химические стадии.

Пластина готова для следующего использования (несколько тысяч раз)
Возбуждение: 633 нм

Люминисценция:

400 нм

He-Ne лазер: Сканирование

Видимый свет

Компьютерная радиография

Компьютерная радиография - это технология получения
цифровых изображений с применением Фосфорных
Запоминающих Пластин вместо обычной радиографической
пленки.
Основные преимущества Компьютерной Радиографии:
– ЗП используются многократно
– Не нужны темная комната и расходные материалы
– Время экспонирования и получения изображения
сокращено
– Упрощенный процесс контроля и оптимизации
изображения с применением ПО D-Tect
– Простота обращения цифровых снимков и доступа к
архиву

известным радионуклидным составом: 90Y и 125I

входа в детектор (условия травления одинаковые)
Твердотельная трековая радиография для идентификации

α-излучающих радионуклидов